книги из ГПНТБ / Левитский, Г. Е. Распространение радиоволн

ним

сечением будем понимать сечение плоскостью

JS)

, прове-

денной через AM. Заметим,

что точки границы

if

удовлетво­

ряют уравнению

(52),

следовательно

этому уравнению должны

удовлетворить и точки границы продольного сечения.

Из

(52)

видно, что

сумма расстояний от точки А до

( точка на гра­

нице) и от

М '

до

М

, равная

f + Z ,

-величина пос­

тоянная, Известно, что геометрическое место точек, обладаю­

щее таким свойством,

образует эллипс. Следовательно,

продоль­

ное

сечение -

эллипс с фокусами в точках А

и М.

(рис.1 6 ) .

\

Итак, поперечные сечения области

i f

-

круги, про­

дольные

—

эллипсы, а это означает, что

f f

представ­

ляет собой эллипсоид вращения с

фокусами

в точках Д и

U

(рис. / б ) -

Построенная нами область

i f будет представлять

собой .область,

существенную для распространения

волны из А в

М,

если непрозрачное для радиоволн тело достаточно больших

размеров^находясь внутри

?ft

окажет существенное влияние

на напряженность поля в точке Ми это «е

тело,

находясь вне

ѲО

tT m

окажет

существенного

влияния на напряженность

поля в этой

точке.

Убедимся,

что

область.

ZT обладает таким

овойством. Для этого проведем следущий

мысленный опыт.

, Поместим непро зрачное

для радиоволн тело 7"

,

достаточно больших размеров,

внутрь области i f (рис.

17).

Пусть' тело

Т

таково, что линейные размеры его сечения

плоскостью,

перпендикулярной AU, больше или соизмеримы с линей

,УРю. Построим плоскость

S ,

, перпендикулярную к АП и

касательную к телу Т,

как показано на рис. 17. От тела Т на

плоскости;

^образуется

тень: ^(заштрихованный участок),

а это означает, что на

; S r [ . ѵ.в^Сйфвлявщне напряженности

п о л я м а л ы (в сравнении oij/M'f на оповещенной части

S it) и значение интеграла в

(50), определяющего значение

Щ в точке

М, по участку. .iS’r окажется приблизительно равным ,

б OSK« 6р*

пл

нулю.

Поскольку S r

соизмеримо

или больше К

( К-

сущест­

венной

участок на

Ä O /a подинтегральная функция в

(50)

медленно шняющаяся,

то

это приведет к существенному умень­

шению величины интеграла в (50),

а вместе о этим и к сущест­

венному уменьшению

напряженности поля в точке И.

Итак,

телох

Т

, находясь внутри

Zf

, оказывает

существенное

влияние на величину поля в точке Н.

К этому же выводу можно

придти, опираясь на принцип

Гюйгенса. Наличие тени

S r

-

на плоскости

*5V

означает,

что элементы поверхности,

лежащие на

S r, не ооздают поля

в К, а поскольку эти

элементы занимают всю или значительную

часть существенного участка К, то последнее обстоятельство

( то что элементы на

ß r не излучают) приведет к существен­

ному уменьшению напряженности поля в точке U.

Удалим тело

Т из области i f

и поместим его

вне

этой

области (рис. 7).

От

тела Т на S K

образуется тень

Sr/

,

значения же поля

на

участке К при этом эанетно

не изменяется,

а это означает,

что

и величина интеграла в (50),

а вместе с

ним м величина Ш )

останется приблизительно неизменной.

Тело Т не окажет влияния на напряженность поля в точке

на участие,- Sri

ш® отсутствии тела Т,

хотя и излучают, но

N " ■V1, ■'

;

того, что излучения

их

точке К мало из-за

ооновной мЩСсЬ различных элементов

S T/

взаимно компенсируются

?аккм обраэом., построенная

нами область представ­

Обратии вникание на. некоторые свойства существенной

области.

1.

Область,существенная для распространении,■представляет

собой эллипсоид вращения с фокусами в точке

расположения

источника оапиоволны ѵсточке'наблюдения

И. в которой нас '

интересует поле

волны (рис. )6- иIТ ) ■

Подчеркнем, что положение существенной области зависит

от

положения точек А и Ü и.изменяется при перемещении хотя

бы одной из них .

2.

Размеры существенной области находятся в прямой зависимости

от

длины волны

%

, что следует из формулы

(53).

При J~*-Q

R ~ ^ 0

и

существенная область обращается

в отрезок

прямой АН,т.е. в предельной случае,когда

Я -гО , мы

приходим

к понятию луча.

наблюдения U (вызовет существенное изменение

величины напря­

женности

поля ), если:

і) око

полностью или частично нахоіито-і внутри существенной

облает»,

построенной для

точек А и Ü;

2^ размера сечения части

тела Т, кахозг,-еиск

внутри существен­

наблюдения Мбудет равна:

Фн = ~К(/>+г) ■>

где

JZAHH j

Z= ММң

(А - положение источника).

Теперь предположим, что неровность отсутствует и оп­

ределим фазу напряженности поля в точке

Мот элемента cZs/ ,

она будет равна

где

? = ММ'.

Составим разность:

»

а Фн =Фн- Ф = к[ ( / - $ + № - * ) ] .

Ясно,

что’эта

разность

отлична от нуля. Следовательно; нали­

чие

неровности приводит к изменению фаз

напряженностей поля

элементарных волн, образующих отраженную волну,' а

вместе

о

этим'

и к изменению напряженности поля

отраженной

волны,

кото­

рая

равна сумме напряженностей поля элементарных

волн и за­

плоскостью «5

, где

А7 - зеркальное изображение

А в плос­

кости >5 (

рис,

19 ),

Обозначив

A'M 'c/rt^

и

, тогда

уравнение

границы интересующей,

вас области примет вид;

(54)

Здесь учтено,

что

»

Но последнее

уравнение совпадает

о уравнением, ‘опи­

сывающим

границу

существенной для распространения области,