книги из ГПНТБ / Левитский, Г. Е. Распространение радиоволн

1.Амплитуда напряженности поля, излученного антенной, нахо­ дится в прямой зависимости от мощности излучения антенны, величины ее коэффициента направленного действия и в обрат­ ной от расстояния между точкой наблюдения и антенной.

2.Амплитуда напряженности поля завися® от направления антенна-точка наблюдения. Эта зависимость определяется харак­ теристикой направленности антенны.

Область применимости формулы идеальной радиопередачи.

напряженности поля для антенны,, излучающей в свободное неог­ раниченное пространство, т. е. амплитуду напряженности поля прямой водны. Возникают вопросы: можно ли пользоваться формулой идеальной радиопередачи для расчета амплитуды напряженности

в реальной атмосфере? Бели можно, то при> выполнении каких

«•

уоловий? Попытаемся ответить на эти вопросы.

Формула идеальной радиопередачи не учитывает влияния

Земли, рефракции.ослабления радиоволн и их рассеяния на элек­ трических неоднородностях в атмосфере. Следовательно,ею можно пользоваться лишь тогда, когда влияние перечисленных факторов

4ч

Влияние земли, как известно, сказывается в появлении

вторичных ( отраженных) волн, а в области тени также И' в

экранирующем действии кривизны земли. Вторичные волны могут

возникать только тогда, когда земля облучается прямой волной

от антенны. В тех же случаях, когда такого облучения нет, Земля не будет влиять на напряженность поля радиоволн в ат­ мосфере. Более детальное изучение влияния тропосферы показы­

вает, что, если нет влияния ^емли, то практически, рефракция не оказывает влияния на амплитуду напряженности поля прямой

волны. Ослаблением радиоволн в тропосфере можно пренебречь

при Я ,>5^-.^.^интенсивность рассеянных волн всегда много мень­

ше интенсивности прямых волн в области прямой видимости.. Влияние ионосферы сказывается в возникновении простран­

ственных волн, что наблюдается лишь при ЛЭ'З-гЮ • метров.

Резюмируя сказанное,можно утверждать, что формула идеа­

льной радиопередачи применима для расчета амплитуды напряжен­ ности поля в реальной атмосфере при выполнении следующих ус­ ловий:

1) Длина волны Уболѳѳ 0,03 «■0,05 м,но менее 5т"І0 м

2)Точка наблюдения находится в пределах прямой видимости.

3)Антенна ориентирована так, что практически не облучает Землю. Это возможно лишь при использовании остронаправленнных

антенн в диапазоне УКВ.

§3. Метод стационарной фазы

Вдальнейшем наи необходимо будет рассмотреть ряд задач, решение которых сводится к вычислению интегралов вида:

соответственно.

Точное определенае значений такого интеграла в общем ви­

де оказывается невозможным. Приближенное же его вычисление при

определенных ограничениях, налагаемых на функции jfx,y) ,

у> fX,yJ и постоянную К возможно.

Рассмотрим приближенный метод вычисления интеграла}

который получил наименование: метод стационарной фазы.

Начнем с определенна понятия точки стационарной фазы,-

Поя точкой стяпкоиаояойДаэы Mem понимает точку, в которой

фазовая функция *Р(Х,у} достигает экстремального значения.

V

_п

На величины, входящие в подинтегральную функции, наложим

слѳдуищие ограничения (А);

О.) к я 1 ‘>

(4)с>у(Хо,у0) Q дХ'ду ~W‘

Чтобы наметить путь приближенного вычисления интеграла

У проведем его геометрическую интерпретацию на примере одно­

мерного интеграла: 0г

Представим 7/ в виде суммы вещественной и мнимой час­

тей:

V

Z Z =Jf(xb3to[wM]'cb-

0,

43

п о стр о ен а кривая,изображаю щая подынтегральную функцию

f(x}'COS[K<f(x)].

меньше площади незаштрихованного участка фигуры. Следовательно,

приближенное значение площади, численно равной R&«7, равно площади незаштрихованного участка фигуры на рис. IQB, а это

46

Заметим, что в общем случае, когда ір(Хо)фО, вместо

последнего уравнения необходимо было бы записать уравнение:

удовлетворяющего условиям (А)(Соответствует области интегри­ рования 52 , границы которой образуются мнояеством точек,

удовлетворяющих уравнению:

4 7