книги из ГПНТБ / Левитский, Г. Е. Распространение радиоволн

С - его длина.

Каждый элемент

dtf

с током Jcm/>

является

Комплексные амплитуды напряженностей поля элемента

d t f

над

сферической землей

в однородной тропосфере согласно

(87)

бу­

дут равны:

dUf = гГ(М" М). ddoj

(144)

где

- множители ослабления волны,

d ig и

dHo -

комплексные амплитуды

напряженностей поля

элемента

d tf

с токбм jcmp

в

СЕ00°ДН0и пространстве.

s * n fffr )tg ° }d z' 4 (M5)

где

Я

-

длина волны;

__

г

-

угол между направлением тока Jc/np

Б те"

кущей точке U

и

прямой М*М

( М- точка наблюдения

рассеянной волны);

2 °

-

единичный вектор вдоль'прямой М 'М -

единичный вектор,перпендикулярный к

г °

и

лежащий в плоскости, проходящей через

(рис.50);

где

ыощность>излученная антенной источника А,

■2) _ кнд этой антенны,

A M

?Г(А>МІ- множитель ослабления прямой волны над

сферической землей в свободном пространстве на пути

A N ' .

т

-

значение хн

антенны А в направле­

нии на точку М ‘ .

Интересующая нас напряженность поля рассеянной волны в

точке

Мочевидно равна сумме напряженностей волн,рассеянных

всеми

элементами

с/гГ неоднородной атмосферы:

h ( M l = ß £ P{M ),

л

E p lM ß f .M p /м ) ,

if*

где

й

-

объем,занимаемый неоднородностями атмосферы.

Подставляя в эти соотношения

/А р и / j /р

из (144)

с учетом

(І45); (І46)

и (143),получим:

мощности рассеянной волны

Ур

,которая,как известно

(Г,гл .І,§І0),с Ер я Нр

связана

соотношением:

ким ожиданием),дисперсией и т.д.

. .

Наибольший интерес представляет

У р М

-среднее

значение У р М

.Определим его,для чего подставим в (І43)

Е р М ъ й р М

из (147) и запишем выражение для натематичес

Е-С

Следовательно г

- корреляционная функция

флюктуаций Ф

І .

Вначале упростим внутренний интеграл в (149),обозначив

его

через

и заметим,что он является функцией по­

ложения точки м * . Подинтегральная функция

tyM " / содержит

множитель R fff.M l .который является

функцией расстояния

между /И ' и

М " , имепщий максимум при

.и быст­

ро убываодий с ростом

М'М*. Поэтому главная часть интегра­

ла

7(М*/

соответствует окрестности точки

И , и медленно-

меняющиеся множители в у /м " ! можно приближенно считать

постоянными (конечно,

в интеграле

/ ) уравными:

> { , = 4 г ’

е і е '>

(150)

где

<if

- масштаб

( в некотором смысле размер ) неод­

нородностей;

г =

М 'М

где 0

-острый

угол между прямымц AM* и ММ* его

называют углом рассеяния,

В настоящее время имеется несколько теорий рассеяния.

Отличаются

они,по

существу, видом принятой функции корреляции

неоднородностей диэлектрической

проницаемости.

■*

Соотношения

(I5I) и (152)

дают приближенное решение

тации. Плотность потока

мощности волны,рассеянной всеми

неодно­

родностями, равна

сумме

плотности

потоков мощности,рассеянных

каждым элементом

объема

Л i f

атмосферы,содержащим неодно­

родности.При этом

плотность потока мощности Д 9р{М)

волны,

рассеянной неоднородностями,находящимися в А if*

.опреде­

лится соотношением,вытекающим из

(I5I):

длине волны -

~с?

Последняя зависимость сложная.Если масштаб неоднород­

ностей

достаточно велик

,то

интенсивность рассеянной волны обратно пропорциональна QC

в противном случае она находится в прямой зависимости

от

«А?

,что

вытекает

из формулы

(152).

Когда масштаб èâ

таков,что

имеет место равенство

рассеяние наибольшее.

2 .

Интенсивность рассеянной еолны, вообще говоря, зависит от

длины волны Я

.Однако можно ожидать,что

она относитель

но слабая, так как при

JiJL ,fin Q ^ /

эта

зависимость

вообще отсутствует ( см.Я(152) и (153).).

3.

При рассеянии радиоволн наблюдается область

существенная

АА,

и ММ,

(рис.52). Течку их пересечения обозначим

буквой

О •

Построим в окрестности текущей точки м * .

элемент

А i f