книги из ГПНТБ / Левитский, Г. Е. Распространение радиоволн

Б частнойде случае'нормальной рефракции приближенное

определение

(Хэ

оказывается чрезвычайно простым и может

быть осуществлено по формуле (ЮІ).

*

Убедимся в этом.для чего

определим

Cts

.Такое опре­

деление приходится вести раздельно для различных положений

точки наблюдения У.

I.Точка наблюдения в области прямой видимости,

Рассмотрим два случая распространения радиоволн:

(а)

Над сферической

землей радиуса Q.

при нормальной рефрак­

ции с заданной величиной градиента показателя преломления

;

£б)Над землей некоторого радиуса Оз

в отсутствии рефракции

COKäéJ

.Будем считать,что величины

hfyjhM , S

в обоих случаях одинаковы.

1

В предыдущем параграфе было показано,что величина нап­

ряженности поля в точке наблюдения У

будет в основном опреде­

ляться разностью фаз напряженностей полей прямой и отраженной

волн,которые обозначим для случая (а)

через

А Фр и для случая

(б)

через

А Фэ ,

' _

Определим радиус цѳмли

O s

в случае

(б) так .чтобы

*выполнялось равенство:

Л Ф э = Л Фр

у

(102)

тогда напряженности

поля в точке У в случаях (а)

и (б) будут

(б) электрически

однородной тропосферы.

Выразим

4

и Л Ф $ через величины,известные в

валентного

радиуса эемли

О- э

. .

А

Вычисляем Л Фр

.Обозначим высоты точек

и

М

над эффективной плоской вѳмлей через

k( и

кг

соответственно (рис.37). Как и ранее,будем полагать:

что

всегда

имеет .место.

где

~ ЛУЧИ

пРяиой и отраженной

волн

(рис.37).

Вычислим входдаіе в вто равенство интегралы.

В точках

М*

прямого луча

:

d-A—Stood

’

где о С

угол между касательной к элементу

с£в

и поверх-

ностью плоской эффективной земли -

£э<р

В точках

М*'

отраженного луча

/ >

/

StoG' >

Теперь выразим

4

' через

эти

ке величины и Ct9

(рис.37).

* <& st-âz r s-(£ -£ )+ * * & > ,

в

(105)

\

*

где

J f ~ fflep

J £ —■4/^с/” * ^Ст' Мр)

На основании данных §8,гл.І

О - /7 -

s

Ьгэ_

'

(10б)

-і

*

где

k

/ э

и

высоты' А/й/и Мдоад эффективной■плоской

землей в случае (б ).

Из рис.

37

видно:

k,,э =k, + âH, }

/ггэ-кг+-АНгг [*Н,=ШІ],

где

а Н ,= а Ь,-ДІЪэ J

AHz =Ah2- A k 23 }Ah^AtA3

А

—

f & h / s ~ ^ i ^2 ) A f i t s = M t M z .

Подставляя

значения

ff, 9

и

Я гэ

в

(100), получим:

J\_у7 ^ . 2/6,'kz+ hAffe +-Ьг Аи,)

(107)

Здесь

мы пренебрегли величиной

A H ,A H2

в сравнении о ^ А .

Далее,применяя формулу (85),напишем:

г

й к’ "~Ш

’ йк‘ " ~ Ѣ ’

A k ,,= l é

, ’ A k i,= ^ a i y

где

ß, *As Mcm ,Зя ^ М 3 Мст -л

следовательно: з

,

,

&u - J i _ ß . ± ) - ?. JA^ .L z /Z/ - XX i

äfii-Y^(<z

а,/' ~

“ у

тан

как

Аналогично ;

от радиуса Земли

Л

.К такому.же

выводу приходят и в

других известных случаях дифракции.

При рефракции за счет искривления лучей изменяется

угол дифракции,он становится равным

ép

,что

очевидно

приведет к изменению напряженности поля в точке М.Напомним,

что углом дифракции называется угол;образованный касательными

к лучам

//И

L2 в точке их пересечения, если эти лучи пред­

ставляют собой линии_радиогоризонтов,проведенных из точек

А и II.

Как и ранее,рассмотрим два случая:

а)распространение радиоволны над жешіей радиуса

Q

при на­

личии рефракции с заданными:

величиной

,а также ве-

личинам

z.

/

и

3

<Хп

Пд

j fljf

б)ра'спространение радиоволны над вѳшіей радиуса

. <2э

при тех

же значениях

/ілу hj* и

3

в отсутствии

рефракции.

Заметим,что угод дифракции

cQ

при заданных кду

к м и

3 будет функцией

<1э

Если определить

<2э

»так чтобы "выполнялось условие

Ф = < & ,

(109)

то можно ожидать,что напряженности поля в точке U в случаях

(а) и (б) будут совпадать и станет возможен расчет напряжен­

ности поля при наличии рефракции по формулам,выведенным для

однородной тропосферы (случай б)^ с заменой в них 6L

на

Определим

Ota из условия

(I09)jдля этого

выразим ф

через

,а

Sa

— через

d a

.Это можно сде­

лать следующим способои.

Вычисляем

< $ р .

у

С целью сокращения записей положении к д —О . Из

■