книги из ГПНТБ / Левитский, Г. Е. Распространение радиоволн

кой земли.

Подставив найденное

значение разности в (83?

и взяв

модуль от правых и левых частей получившихся соотношений,

приден к отражательным

формулам.,

Для сферической Jeили они будут отличаться от таковых для

плоской/(68), (70) и

(72)]только теи, что истинные высоты

k А и ftM заменяются

в них эффективными высотами клэ и к м э.

Остается выразитъ

кдэ

й

км? через kA}hM CLи ? .

Углы

оС,

и оСг «

/(рис.28)

в силу предположения йѴ1? .

Это позволяет приближенно написать;

клэ — кд - â k Aу

k j u f - k j t - дИм,

I до

дкд ~А[Аг/ р

üh/цгЩМг. у•

Последние можно

определить с помощью соотношения

(81), для

дальности прямой видимости,

если положить в вен сначала

кд~дкд

» а

затем kßf-ükjtf

и полученные уравнения

решить относительно

лкд и

Д^м ’•

г

.

л

(85)

где

Z, —A'M'cfjj

и

% ~М/М'ст

(рис. 28) .

Определение

?, и

?г

сводится

к простой геометрической

задаче, однако результаты ее решения

в общем случае достаточ­

но громоздки. Поэтому для нахождения

численных значений

Zt

и ?,?

составлены номограммы, приведенные, например,

Мы ограничимся рассмотрением частного

случая, представляющего

для нас

наибольший интерес,

когда

В

этом случае

точка

М Ст

будет

вблизи точки А и,не

делая больших ошибок^можно приближенно, положить

О

Zг ^

тогда получим:

. &аэ.~Ьа >

Нм

Подведем краткий итог. Амплитуду напряженности поля

в области

прямой видимости над сферической землей можно рассчитывать

по отражательным формулам

(68),

(70),

(72),

выведенным для

плоской земли, , если в этих формулах заменить истинную высоту

На

на эффективную

Наэ

, а

З&іѲ_____вычис­

лить по формуле (8 0 ,

Эффективные высоты kAt

и

* общем случи« опре­

деляются по формуле (85)

к

специальным номограммам

[

И J ,

из которых находятся £

)

ti■

, а в частном олучае,

к о г д а

kj*>?hA~ai> формулам

(86).

Б. Точка наблюдения находится в окрестности

конуса

теня или в области теня

ные академиков Фокой В.А,

Они могут быть представлены в сле­

дующем виде

/"З ]'

Е =Е° Ѵ ( Х > Ш > ? І '

(87)

где Е

- комплексная амплитуда напряженности электричес­

кого поля над сферической землей;

Е0

-комплексная амплитуда^напряженности поля;

возбужденного

антенной в

свободном пространстве■

( /& /

рассчитывается

по формуле идеальной радиопередачи);

IF

-

множитель ослабления.

Ревение

(87) приближенное, оно справедливо при выполнении

условий:

/ё /^ /

Я » * ,

где

* диэлектрическая проницаемость земли;

- диэлектрическая проницаемость свободного прос-

траства

(атмосферы);

'

Q

-

радиуо ^емли;

3

-

расстояние между антенной

и

точкой наблюдения,

измеренное по поверхности .земли. Множитель ослабления

і

являются функцией четырех параметров,

отображает

влияние сферической земли

на напряженность поля волны,

излученной антенной.

Параметры, от которых зависит

і Г

,

получили наи­

менования:

X —приведенное расстояние;

у# и уг -

приведенные высоты;

^

-

безразмерный

параметр,

зависящий от

вида поляри­

зации излученной волны, параметров

земли

и

длины

волны.

Как показано

в / з ]

Функция Z/f

представляет собой

ножнтель ослабления

при распространении ее

квокруг сферической земли;плоской волны

Z/t для / ?

На рис.

29 приведен

график функции

/ —

.

интервалов параметров

Z ^ 7>

.

с

которыми чаще

всего

приходитоявстречаться при

решении

задач,

возникающих в практике радиолокации

(диапазон

УКВ,

большая

высота точки

наблюдения).

Рассмотрим

основные

свойства

поля радиоволны в окрест-

ности

конуса

тени

и области тени,

вытекающие из формулы

(8 8 )

и графиков

рис.

29.

Приступая к анализу формулы (88), обратим внимание

на то,

что

множитель

у —

является медленно меняющейся

функцией параметров X

г и

W,

в сравнении с

Поэтому

4/

можно

приближенно

полагать в ходе

анализа

/у 5-

Ѵл

постоянной

величиной.

I,

С ростом

расстояния

$ между источником и

тонкой'' наблюдения при неизменных их высотах напря­

женность поля'быстро

убывает. Действительно,

если

$

увели­

чивается,

то

растет

Х’

,

а

вместе

с

ним и z' .И з

графи­

ков рис.

29

видно,

что рост

Z.

сопровождается быстрым

убыванием

jt f f

,

а следовательно

и напряженности поля

£

(ф°рмула (8 8 )} .

/?м

. Если уменьшать

высоту точки

наблюдения

. т о

будет

уменьшаться

?

расти

Z

и убывать

Jtff ,

9 Зшс. бр.

129