книги из ГПНТБ / Левитский, Г. Е. Распространение радиоволн

напряженности поля от

элемента

будет равна

Ф ст ~ -к{£ + 7о)

,

а

от элемента с/з - ф ^ -Kf/ігг),

Разность фаз полей от

этих

элементов будет:

основании

(54)

а Ф <~дг

. Сразу же заметим, что

для

элемента

ф

вне

£

л Ф ^ і у

. Следовательно разность

фаз напряженностей полей от любой

пары элементов области £

будет меньше і у

и

напряженности полей

от всех

элемен-

тов этой

облает»

в точке

U

будут приблизительно

складываться,

Разности фаз напряженностей полей от элемента

с/$ог7 и

элементов,

лежащих вне

£

,

могут

иметь любые значения,

больше

- р ,

Следовательно,

для

каждого элемента <&g вне

S

найдется

такой

элемент

, что разность фаз напряженностей полей

от них будет равна

и сумма этих напряженностей будет приб­

лизительно равна 0.

Это приводит к тону, что

волны от элемен­

тов поверхности,

лежащих вне

£

, в точке Мпрактически

поля не

создают.

Таким образом,

область^характерна тем,

что напряжен­

напряженности поля'в

этой

точке.

Теперь докажем, 4то

построенная нами область £

обладает свойствами

области,

существенной для отражения,

а поэтому и является

таковой.

Все рассуждения будем вести в

плане сравнения двух-

случаев:

наличия на плоской границе

равцѳла неровностей и их отсутствия.

Поместим неровность

на участок £

(проекцию

ее т £

обозначим через S#

) (рис.21).

Обозначим комплексную амплитуду напряженности поля волны,

отраженной от

&

через

и

, от

*5у через

и *

(при отсутствии

£/(

) и от

Д /

через

.

Пуоиь

площадь

Sff

и

ß/f

соизмеримы

с

S ,

тогда

/$ н

и / 2 С /

будут соизмеримые/<3^ / ,

а выооту неровностей

а /г

возьмем

настолько большой,

чтобы раэнооть фаз

л Фц - агр Мсьагр 2/Ь

была равна или больше

Jp

л ф „

(55)

Изменение напряженности поля отраженного от плоскооти S

,

обусловленное

наличием

нёровности

,

можно

оценить

величиной

/ У

, - WH

/

она будет

ооизмерима о

f $ f

/,

И так,неровности,находящиеся на участке

£

отражаю­

щей плоскости ß

.окажут

существенное

влияние на напряжен«

ноетъ поля отраженной волны в заданной точке наблюдения Ц,

если они будут занимать площадь

Sri

соизмеримую с пло­

щадью участка % и высоте их (неровностей) будет достаточно

большой (йФм& —■)<.

ё

Поместим неровности

&

вне участка

,их

проекцию на .

отражающую плоскость по-прежнему обозначим через

$!<

Как было показано

выие, напряженность поля

U*

водны,от­

раженной от участка

$'„

.если

он находится

вне

g .бу­

дет мала в сравнении о напряженностью поля X

, волны отражен-

ной ов всей плоскости ß

. То же можно скаэать и о напряжен­

ности поля

U M,

волны, отраженной от

*5Ѵ

. Поскольку

/ Zfn /

/ £/# / много .меньше /

Zé / ,

то

и ил разность

/U t/-U *

/

будет много меньше /

/ ,

а

это

означает, что

неровности

«5уу ,

находящиеся

вне области

не окажут су­

щественного влияния на напряженность поля

<2^

, волны отра­

женной от плоскости

і?*

нами область

■

, действи­

Следовательно,

построенная

^

тельно

представляет

собой область, существенную для отражения

радиоволн.

Определим величины,

характеризующие положение и размеры

области;

£

, существенной для

отражения радиоволн,

Положение

этой области

будем определять величиной

Х0

.равной рас­

стоянии от точки А|

до точки 0 -

центра

£

(рис. 23 ),

а

размеры ее

-

размерами осей эллипса:

ас-

большая и

£ -

ма­

лая оси.

Решим следующую

задачу.

Над плоской отражающей поверхностью имеются антенна А

и точка наблюдения отраженной волны И.

Известны:

kA

-

высота антенны над

j$ ;

Заметии,

что условия (56) в практике работы наземных и

корабельных радиолокационных ртанций,

как правило выполняются.

Переходим к решение задачи.

Начнем о определения величины а, ,

которую представим

суммой:

а = о, +аг }

/

где Q, = ^

Mem , Q& —^г' Мст(рис.

23).

I

В силу условия ^(56) можно

приближенно

положить

СозѲ^ Р ~ - ?

тогда-

^

^

s *

Л

° ‘ У

■

Разлагая

величину,

стоящую в квадратных скобках, в ряд по

степеням малого

параметра

ГА-а.}г

и

ограничиваясь

первыми двумя членами разложения,

получим:

p - C f +

----

r

у

2 f A - 0 . )

Аналогично

из

А A ' f i M

найдем:

? ^

доФet/ — Q rZSe'

2{гв*о.)

Подставляя

значения

ß

и

2-

в

(54),

“получим уравнение

д л я

а

‘ Я ';Л о 2

_ <х,го- 0 г

_

Л

■

2[Л-а.)

Zfa+Q.)

4 >

c J J r

-

(57)

Действуя совершенно аналогично из Л А ^ М ст

и аМ ^ М Сі

2^'ст

получим уравнение для

О'г

в виде:

А а г ~ В аг - С - 0 .

Решая последние два уравнения находим Qt

и

Ctg

( берем

только положительные

корни этих

уравнений

):

- в Р &

Ш

’

<*,=■

2 А

7 Зэк. 6р.

37