Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Аграчев, Г. С. Основы автоматического управления учебник для высших военных командных учебных заведений Войск ПВО страны

.pdf
Скачиваний:
77
Добавлен:
20.10.2023
Размер:
8.65 Mб
Скачать

20 IgA

Рис. 3.4

В структурных схемах АС усилительное 'звено обозначается пак, как показано на рис. 3.5.

Рис. 3.5

Примерами усилительных звеньев могут служить потенцио­ метры, ламповый и полупроводниковый усилители, сельсинное измерительное устройство при малых углах рассогласования и др.

§ 3.3. ЗВЕНО С ПОСТОЯННЫМ ЗАПАЗДЫBAНИЕЛ1 (ЗАПАЗДЫВАЮЩЕЕ ЗВЕНО)

Звеном с постоянным запаздыванием называют звено, вы­ ходное воздействие которого изменяется пропорционально изменениям входного воздействия без изменения формы, но с постоянным запаздыванием по времени на величину т. Уравне­ ние такого звена имеет вид

у {t)= kx(t—-z).

(3.6)

Параметрами звена являются время запаздывания т и коэф­ фициент преобразования k. Графики изменения входного и вы­ ходного воздействий звена показаны на рис. 3.6.

Для определения передаточной функции звена найдем изображение по Лапласу выходной величины:

(3.7)

о

39.

Рис. 3.(5

Обозначив

l = ;t—г,

получим

 

 

 

 

ос

р (*■+-)

со

, —р- Г

 

-л1 ,,

у (р) = J

,,

п .

• Ал' (X) <?

 

d X

Ае

J -V (X)е

r fX =

 

 

 

 

 

 

 

(3.8)

Передаточная функция’' ЗВена~~”‘

 

 

 

 

\V(p)

У {р) _

ke

'' х (р)

-ke

р~.

(3.9)

 

 

х(Р),

. Х (Р)

 

 

 

Амплитудно-фазовая характеристика

 

 

 

 

 

W (/»))= ke~la\

 

 

(3.10)

Это — выражение ркружности с радиусом А. н бесконечным числом оборотов (puci 3-7)- Цен-гр. окружности находится в на­ чале координат.

Амплитудно-частотная характеристика W (и) = k const и фазо-частотная характеристика ф(со)=—тсо показаны на рис. 3.8.

V.(ю; |

к

ш

о

Логарифмические амплитудная и фазо-частотная характе­ ристики звена имеют такой же вид.

Звеньями такого типа могут быть представлены линия свя­ зи без потерь (проводная, акустическая, радиолиния), элементы с мертвым ходом и др.

§ 3.4. ИНЕРЦИОННОЕ ЗВЕНО

Инерционным (апериодическим) звеном называется звено, у которого при ступенчатом воздействии на входе величина на выходе апериодически (по экспоненциальному закону) стремит­ ся к установившемуся значению.

Уравнение движения звена в дифференциальной форме

имеет вид

 

 

T ^ - ^ y ( t )

= kx(ty,

(3.11)

в операторной форме

 

 

Тру{р) + у(р) = кх(р)

 

ИЛИ

 

(3.12)

[Т р + \) у (p) =

kx{p).

41

Передаточная функция звена:

 

 

 

 

 

 

т Р) = ^ р) -

Т р г 1'

(3.13)

 

 

х(р)

 

Разделив

передаточную функцию

на оператор р, получим

изображение

переходной характеристики:

 

 

 

 

к (р), U?(P)_

k

 

(3.14)

 

 

р

р ( Т р + \ )

 

Для нахождения

/;(/) изображение /г (р) (3.14)

приведем к

табличному

виду:

 

 

 

 

 

 

 

А

 

 

 

 

 

к{р) = -----,

Т t

х

(3-15>

 

 

' P\P-t ~Y

 

 

По таблице (приложение 1) находим

оригинал

переходной

характеристики:

 

 

 

 

 

 

 

h ( t ) = - £ r V - e - ' \

 

(3-16)

1

 

 

 

 

 

 

г д е

 

 

 

 

 

 

Окончательно переходная характеристика звена имеет вид

 

 

h(t) = k( \—

 

 

 

(3.17)

График //(/) приведен на рис. 3.9.

звено любого

сигнала на

При воздействии

на инерционное

выходе звена процесс устанавливается по истечении некоторого времени — 3-г 5 Т. Таким образом, инерционное звено характе­ ризуется постепенным установлением вынужденного процесса.

Длительность переходного процесса зависит от постоянной времени звена Т, значение которой определяется, наклоном под­

касательной к графику функции h (t) в точке t =0 (рис.

3.9).

Амплитудно-фазовая характеристика

инерционного

звена

определяется но

передаточной функции

заменой оператора р

на j о>:

 

 

 

 

 

W{Jm'>=

1 + * . f

 

<318>

Освобождаясь от мнимости в знаменателе АФХ, получим

 

к(1уш7')

к

ксоТ

 

(JW} ~

1+(ц>Т)2 “

1+{*>Tf

] 1-Ь(<оГ)2

 

 

= P \v{^)+jQ w {»).

 

(3 .1 9 )

42

я и ш о .

Графически годограф вектора W (/«в) представляет собой окружность с центром, расположенным на расстоянии k от на­

чала координат по вещественной оси (рис. 3.10).

Верхняя часть окружности соответствует отрицательным частотам, и, следовательно, годограф действительной амплитуд­ но-фазовой характеристики представляет собой только полу­ окружность, лежащую в нижней полуплоскости.

43

Из годографа следует, что с увеличением частоты от 0 до то

W (со) будет изменяться от Л’ до 0, а фаза?(со) — от 0 до —

Однако более наглядную зависимостьЧ^(м) и ср(со) дают ампли­ тудно-частотная и фазо-частотная характеристики.

Амплитудно-частотная характеристика звена определяется модулем W(/«)) и равна

Г(<о) = /P V ( » ) + Q ^ N = ] / /

к

о.1

Г

к

 

[ l + ^ n 2 ,

1 - г (ш 7)а

 

_

 

£

 

 

 

(3.20)

 

= Г

W i a T j '

 

 

аргументом

Фазо-частотная характеристика определяется

W (уш) и равна

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

kwT

 

 

 

 

Q ,r

(ci3)

 

1 -г(ш Т )2

 

(3.21)

<F(<o)=arctg р

= arctg---------^-------- = —arctgcoT.

 

 

 

1+(соЛг

 

 

 

 

Обе характеристики дают

 

зависимость

амплитуды и

фазы

от частоты колебании внешнего воздействия и представлены на рис. 3.11.

4-4

Заметим,

что при со =-~- » = —_!!, a W (со) определяется вели-

k

4

 

1

 

чиной

что легко проверить подстановкой ш=— в выраже­

V T

 

 

ния для ф(ш) и W (со).

 

Выражение для логарифмической амплитудно-частотной

характеристики имеет вид

 

Ц ш)=20lg U/(co)=201gA-20 lg|/'l+co3r 2.

(3.22)

ЛАЧХ строится приближенно. Вся шкала частот разбивает­

ся на две области: область низких частот, в которой со< ^г,.и

1

ооласть высоких частот, в которой со>-^г-. Частота-раздела этих

1 ■

ооластеи со=-уг называется частотой сопряжения сос.

Для области низких частот соГ<1, а значит со-Т2 <^1. Поэтому во втором слагаемом в выражении ЛАЧХ (3.22)

пренебрегаем значением соЧ'2 по сравнению с единицей, в ре­ зультате чего это слагаемое обращается в нуль. Тогда в низко­ частотной области

L(u>)^201g/fe. (3.23)

Выражение (3.23) представляет в логарифмическом масшта­ бе уравнение прямой, проведенной на уровне 201g/e параллель­ но оси абсцисс (участок АВ на рис. 3.12, а).

Для области высоких частот соГ>1, а со2Т2у> 1. В этом слу­ чае. пренебрегая единицей по сравнению со значением со2Р , получим приближенное значение выражения

20 lg У 1—ш2Р ~ 20 lg со Т.

Тогда в высокочастотной области

L (со) =. 20 lg fe—20 lg со Т.

(3.24)

Выражение (3.24) имеет в логарифмическом масштабе так­ же вид прямой. Определим наклон этой прямой по отношешго к оси абсцисс при изменении частоты на одну декаду. Для этого рассмотрим интервал частот от соi до со2 =Юсо|.

Изменение ЛАЧХ ДТ(со) на этом интервале частот (на одну декаду) определяется в соответствии с выражением (3.24) ■следующим образом:

AL («>)=1 (со2) — L (-«i;= 20 lg k -2 0 lg (10 w,) T—

— 20Ig^--r201ga>1 T — 201g 10— — 20 дб/дек.

(3.25)

45

Рис. 3.12

Следовательно.

с изменением частоты на декаду в высоко­

частотной области

величина L(iо)

уменьшается на 20 дб (уча­

сток ВС на рис. 3.12, а).

 

 

 

 

Таким образом,

с учетом принятых допущении ЛАЧХ инер­

ционного звена

приближенно можно

представить

в виде двух

отрезков: до частоты сопряжения

 

= 1-----прямой,

параллель­

ной оси

частот на уровне 201g6,

и

после сос=-^г- —-прямой с

наклоном —20 дб/дек.

При этом

точная ЛАЧХ

звена заме­

няется

приближенной

(асимптотической)

характеристикой

(рис. 3.12, а).

Наибольшая ошибка,

которая

появляется при

такой замене, будет на частоте е>с —

и составляет 3 дб.

Вид ЛАЧХ звена зависит от коэффициента усиления k и по­ стоянной времени Т. При изменении коэффициента усиления k вся характеристика перемещается вдоль оси ординат,

чб

При изменении постоянной времени Т характеристика пере­ мешается параллельно самой себе вдоль оси частот.

Логарифмическая фазо-частотная характеристика — ЛФЧХ (рис. 3.12,6) аналитически выражается так же, как и фазо-ча­ стотная характеристика—ФЧХ (см. рис. 3.11), но на графике по

оси абсцисс в этой характеристике

откладывается не частота,

а логарифм частоты (или частота

в логарифмическом мас­

штабе) .

Поскольку в логарифмическом масштабе ось частот не имеет нулевого значения, график ср(со) не проходит через начало‘ко­ ординат. Форма кривой ф(со) зависит только от значения по­ стоянной времени звена Т.

Примерами инерционных звеньев могут служить некоторые электрические цепи с резисторами и реактивностями, генерато­ ры постоянного тока, магнитные усилители, электрические дви­ гатели, если выходной величиной их является скорость враще­ ния вала, и др.

§3.5. ИДЕАЛЬНОЕ ИНТЕГРИРУЮЩЕЕ ЗВЕНО

Идеальным интегрирующим (или просто интегрирующим) называют такое звено, у которого выходное воздействие про­ порционально интегралу от входного воздействия, т. е.

 

t

 

y(t) = k j x(t)di,

(3.26)

 

г

 

или, продифференцировав, получим

 

d.y (t)

= kx (t).

 

dt

 

 

На основании этого уравнения можно определить интегри­ рующее звено как звено, у которого скорость изменения выход­ ного воздействия пропорциональна входному воздействию. Разумеется, оба определения равноценны. Для идеального интегрирующего звена, в отличие от усилительного и инерцион­ ного, отсутствует определенное соотношение установившихся; значений входной и выходной величин. Здесь имеет место лишь определенное соотношение между значениями входной величи­ ны и установившейся скоростью изменения выходной величины.

Представим выражение (3.26) в операторной форме;

y{p)=k^jP~ . (3.27)

Из этого выражения получим передаточную функцию звена;

1 1 7 ^ )

= А .

(3.28)

х{р)

р

v '

47

Из передаточной функции определим изображение переход­ ной характеристики но общему правилу:

А(/>) =

т р )

k

(3:29)

У

 

р

 

По таблице обратного преобразования Лапласа находим

h (t) = kt.

(3.30)

Из выражения для переходной характеристики следует, что при постоянном значении входной величины выходная величина нарастает но линейному закону (рис. 3.13). Коэффициент k характеризует скорость изменения выходной величины при постоянном (заданном) значении входной величины. Из выра­ жения (3.25) находим:

d\>

k --- cit J W '

Иногда k называют коэффициентом преобразования по ско­ рости, являющимся единственным параметром этого звена.

Выражение а м i!ли■тудно-фазовои характеристики:

 

\V(jw) = ~

ь

ъ

ъ

i

-)

(3.31)

 

= - j — ^ —

е

\

 

уш

со

со

 

 

 

Амплитудно-фазовой (частотной)

 

характеристикой (рис.

3.14)

является

отрицательная

часть мнимой оси

комплексной

пло:

скости,

так как при изменении со от 0

до

со значение

IF (со)

изменяется от до 0 при неизменной фазе <р—----

 

4S

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ