книги из ГПНТБ / Степчков, А. А. Задачник по прикладной гидрогазовой динамике учебное пособие
.pdfВ этих уравнениях значком н обозначены величины, найденные для несжимаемой жидкости, а
Wo— Щ ®шах
Так как
Tw — температура стенки, то
(5.49)
(5.50)
(5.51)
Для расчета течения в турбулентном пограничном слое помимо уравнений (5.42') и (5.40) приходится использовать эмпирические сведения о течении в ламинарном подслое. На границе ламинар ного подслоя, толщиной 0 , скорость должна определяться уравне нием типа (5.40)
у.
ЩV 8 /
Сдругой стороны, отношение скоростей — можно определить
w0
через число Рейнольдса для ламинарного подслоя
D |
= |
Ро^е© |
Wo |
8 |
|
----------|1 |
Wo |
— , |
|
|
|
8 |
откуда
We _ Re[>- о
ЩРо^о5 0 *
Решая совместно систему уравнений (5.40), (5.42') и уравне ния для профиля скорости, найдем
6 = |
const X |
(5 .5 2 ) |
|
|
2и |
у^Зп+1
90
где |
|
|
n+l |
n—1 |
|
|
|
(Зп+ l ) (2га+ 1 ) |
|
||
|
const: |
З л + 1 п З л - ь 1 |
> |
||
|
n |
|
A0 |
||
|
|
|
|
= _ 1 |
|
n — показатель степени, зависящий от /?«, |
|
|
|||
/?е=150. При п |
|||||
|
|
. 0,37а: |
|
|
7 |
|
|
|
|
(5.52') |
|
|
|
V*. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Местное значение коэффициента трения |
|
|
||
|
|
const' |
|
|
(5.53) |
|
|
2 я |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
)ЗЯ+ 1 |
|
|
|
где |
|
Я-1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
const' = |
2RЗ л + 1 |
|
2и |
|
|
|
|
|
||
|
|
( Зл +1) (2n + |
1) |
|
|
|
|
Зл + 1 |
|
Для п = — |
|
7 |
|
0,058 |
(5.53') |
|
|
У * . |
|
Приведенные выше уравнения дают возможность подсчитать толщину ламинарного подслоя 0 и скорость на границе ламинар ного подслоя OJe
в - Ах |
(5.54) |
2 я + 1 |
|
^ЗЯ+1 |
|
где |
|
л |
л - И |
(3n + 1) ( 2 я + 1)
п
З л + 1 г> 3 я 4 1 ,
д е
|
wв. _ |
В |
(5.55) |
|
|
w° |
|
п |
|
|
|
|
||
|
|
|
,Зя+1 |
|
где |
|
1п |
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
Зп + 1 |
|
Ле |
|
|
|
В =
А
(3 it + 1) ( 2 я + 1 ) "]зя*1
91
Необходимо отметить, что ламинарный режим течения в погра ничном слое сохраняется примерно до тех пор, пока /?*< 3,2 - 105.
При течении с — > 0 основной задачей является определение точ- dx
ки отрыва пограничного слоя. Полуэмпиричеакая теория дает, что в ламинарном пограничном слое отрыв наступит, если
dp |
,2 |
|
dx |
'отр |
(5.56) |
|
>0,5. |
[lW0
оотр определяется для той же длины х, что и в задаче с градиентом давления, но по формулам для безградиентного течения.
Для турбулентного пограничного слоя отрыв наступит, если
|
* |
|
|
dx |
отр |
(5.57) |
|
>0,05. |
|||
|
Ро^о
&отр также определяется по формулам для течения около пластины при х, равной длине криволинейной поверхности.
8. Турбулентные струи. Для изобарического течения в основном участке струи профиль скорости в поперечных сечениях можно определять с помощью уравнения
Aw |
(5.58) |
|
Awm |
||
|
Aw — w — wB, a Awm= wm— wB,
где w — текущее значение скорости в поперечном сечении струи; wm — скорость на оси в том же сечении струи;
до„— скорость внешнего потока;
у |
|
■ц= —-----относительная координата. |
|
Границы затопленной струи можно найти из уравнения |
|
R, р — 3,4 ах, |
(5.59) |
х — координата вдоль оси от полюса струи;
а— опытный коэффициент, зависящий от степени турбулент ности.
Для обычных условий при истечении из |
сопла |
а — 0,06 |
0,09. |
Изменение скорости вдоль оси осесимметричной |
изотермической |
||
струи можно найти, приравнивая количество |
движения на |
срезе |
92
сопла количеству движения в произвольном сечении струи, откуда следует
|
|
А “ Ч |
_ з з |
|
Аw0 = w0— wB, |
(5.60) |
|||
|
|
Aw0 |
Rrp |
|
|
|
|
|
|
|
w0 — скорость в ядре струи. |
|
|
|
|
|
|||
|
Используя |
(5.59), |
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Awm = ■0,96 |
Ro |
’ |
(5.60')' |
|||
|
|
|
Aw0 |
|
|
ах |
|
||
|
Аналогичное уравнение для плоскопараллельной струи |
||||||||
|
|
Awm |
|
1,2 |
|
|
(5.61) |
||
|
|
Au>o |
|
|
______ г- - 3 |
||||
|
|
|
|
+ |
0,41 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
где |
а = 0,10 |
0,11; |
|
|
|
|
|
|
|
|
Ь0— полуширина начального участка струи; |
|
|||||||
|
s — расстояние вдоль оси струи от среза сопла. |
|
|||||||
|
Для неизотермических струй |
справедливы уравнения (5.58) и |
|||||||
(5.59). Опытами установлено, |
что для плоских струй |
|
|||||||
|
|
|
АТ |
= , |
Г |
Aw |
|
|
|
|
|
|
АТт ~ У |
|
Awm ’ |
|
|||
а для осесимметричных |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
АТ |
|
Aw |
0,8 |
i |
|
|
|
|
|
АТт |
|
Awm |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|||
где |
AT — избыточная |
температура |
в |
произвольной |
точке струи |
||||
|
АТ = Т — ТИ\ |
|
|
|
|
|
|
||
|
Т„ — температура внешней среды; |
|
Тт — Т„. |
||||||
|
АТт— избыточная температура на оси струи АТт= |
||||||||
|
Используя (5.58), распределение избыточной температуры в |
||||||||
поперечном сечении струи получим: |
|
|
|
|
|||||
для плоской струи |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
АТ |
= |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
Awm |
|
|
|
|
|
|
для осесимметричной |
|
|
|
|
3 |
|
|
||
|
|
|
АТ |
|
|
|
,6 |
|
|
|
|
|
|
1 — Г]И |
|
(5 .6 2 ) |
АТт
93
Аналогичного рода уравнения получаются и для избыточных концентраций примеси в струе с примесями, так как существует подобн полей температур и полей концентраций
Ах |
АТ |
(5.63) |
|
Axffl |
АТт ’ |
||
|
где А • — избыточная концентрация примеси в произвольной точке
|
струи |
|
Дх = х — х н, |
Л |
чн — концентрация примесей во внешней среде; |
от — избыточная концентрация примеси. |
|
На |
>си струи Дхот = хш — хн. |
|
Интенсивность затухания температуры вдоль оси струи можно |
найти из условия, что избыточное теплосодержание струи остается
постоянным. Для осесимметричной |
затопленной струи |
при р = |
= const получаем |
|
|
M ml = 0,7 |
. |
(5.64) |
ДГо |
о,х |
|
Это же уравнение будет справедливо и для изменения избыточ ной концентрации примесей в осесимметричной струе при наличии примесей, так как
Ахт _ АТт ' Ах0 АТ0
При получении уравнения (5.64) было использовано условие р = const. Для газовых струй это равносильно слабому изменению температуры в струе. В случае произвольного подогрева решение можно найти из условий постоянства количества движения в раз личных сечениях струи и постоянства избыточного теплосодержа ния в струе, а плотность р заменить через температуры по
уравнению состояния |
для |
изобарического |
процесса. |
Совместное |
|||
решение уравнений количества движения и |
избыточного |
тепло |
|||||
содержания интегрируется для двух крайних случаев |
для |
беско |
|||||
нечно слабого подогрева |
|
Т |
|
|
|
|
|
|
0 |
= |
|
|
|
|
|
|
Тн |
|
|
|
|||
тогда |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( — *-) |
|
— 0,72 |
|
|
(5.65) |
|
|
\ АТ0 /еш1 |
w0 |
|
|
|
||
и для бесконечно сильного подогрева |
|
|
|
||||
\ |
ATq Ja-юо |
= |
0,65 |
|
|
(5. 65') |
|
|
Aw0 |
|
|
|
94
Поскольку разница |
в |
численных |
коэффициентах |
невелика |
||||||||
(— 10%), |
можно приближенно |
|
пользоваться |
уравнением (5.65) |
||||||||
для всех подогревов 0. |
Полагая, |
кроме того, |
что границы горячей |
|||||||||
струи описываются также |
уравнением |
(5.59), |
найдем |
интенсив |
||||||||
ность затухания |
скорости |
и |
температуры |
вдоль |
оси |
|
струи с |
|||||
произвольным подогревом: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
ах _ 0,96 Дw0 |
/ |
1 +0,535 ( 0 — 1) |
Aw m |
|
(5.66) |
||||||
|
яО |
\/"@ |
А |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ах _ |
0,7 |
АГ0 |
/ |
1+0,735 ( 0 — 1) |
АТт |
|
(5.67) |
||||
|
|
\ Г в |
|
ДГо ’ |
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
ЗАДАЧИ |
|
|
|
|
|
|
||
5.1. |
По |
горизонтальному |
трубопроводу |
(рис. |
5.1) |
диаметром |
||||||
4 мм движется вода при /° = 20°С с расходом 0,2 л/мин. |
Опреде |
лить разность уровней жидкости в манометрах, замеряющих дав ления на длине трубопровода 1=1 м, а также число Рейнольдса по скорости на оси трубы.
Рис. 5. 1. Перепад давления на длине I
5.2. Подсчитайте |
максимальный |
расход |
керосина |
(ц = |
= 14,9 • Ю-4 н-о/м2\ |
р = 800 кг/м3) через трубу диаметром |
24 мм |
||
при сохранении ламинарного режима |
течения. |
Число Рейнольдса |
||
подсчитать по скорости на оси трубы. |
|
|
|
5.3.Ртуть при комнатной температуре (р=1,6-10_3 н с/м2) движется по горизонтальному трубопроводу диаметром 2 мм-, при этом число Рейнольдса, подсчитанное по скорости на оси трубы, равно 2000. Определить перепад давления на длине трубопровода
1— \ м.
5.4.Через трубу диаметром 3 мм прокачивается бензин при комнатной температуре с расходом 0,15 л/мин. Определить каса
тельное напряжение на стенке трубы при вязкости бензина
|х — 6,56 • 10-4 к • с/м2.
5.5. Определить касательное напряжение на стенке трубы диа метром 3,5 мм при течении по ней этилового спирта 92% концен трации с температурой 293 К (ц = 12,4-10~* н-с/м2; р = 800 кг/м3),
95
если расход спирта при этом 0,2 л/мин. Определить, кроме того, режим течения.
5. 6. Как изменится касательное напряжение и число Рейноль са, если для условий задачи 5.5 вместо спирта прокачивать воду при температуре 10° С?
5. 7. По трубе диаметром 6 мм прокачивается глицерин п комнатной температуре ( ц = 1,14-10~2 н-с/м2; р = 1260 кг/м3) с расходом <2 = 0,8 л/мин. Определить режим течения и касательное напряжение на стенке трубы. Изменится ли режим течения, если вместо глицерина по той же трубе и с тем же расходом прокачивать
ртуть (|х = 1,6 - 10_3 |
н с/м2)? |
5.8. Определить |
максимальный расход глицерина через гори |
зонтальную трубу диаметром 8 мм при безусловно ламинарном режиме. При температуре 288 К вязкость глицерина р =
=113,7-Ю"4 н-с/м2, плотность р = 1260 кг/м3.
5.9.По горизонтальной трубе диаметром 10 мм при Т = 288 К
прокачивается глицерин (ц = 113,7 • Ю-4 н-с/м2-, р=1260 кг/м2) с перепадом давления 3530 Па на длине трубы 1— \м . Определить расход глицерина, напряжение трения на стенке трубы и число Рейнольдса по скорости на оси трубы.
5.10. Что можно сказать о характере движения жидкости в
трубопроводе постоянного сечения, если падение |
давления |
Ар = |
= Pi — p2 на длине I составляет при скорости |
движения |
wi = |
= 10 м/с — Api = 2 бар, а при скорости о>2= 20 м/с — Арг — 8 бар. 5 .11. Найти поправочный коэффициент ф для количества движе ния ламинарного потока в круглой трубе, принимая за ф отношение действительного количества движения потока к количеству движе
ния потока с равномерной скоростью, равной скорости на оси.
|
Рис. 5.2. Течение в наклонной трубе |
5.12. |
Жидкость с плотностью р=.800 кг/м3 из напорного бак |
по наклонному трубопроводу (см. рис. 5.2) диаметром 10 мм и дли
96
ной 12 м переливается в другую емкость. Определить расход жидкости и число Рейнольдса по скорости на оси, пренебрегая потерями на входе в трубу. Вязкость жидкости ц = 0,8 пз.
5. 13. Решить задачу 5. 12 при следующих данных:
1— \8м; H ~ Z i — z2= \ 2 m', d = 6 мм;
р — 800 кг/м3; р = 79,8 • 10 '3 н-с/м2.
5. |
|
14. По трубопроводу диаметром |
10 мм и длиной 40 м перека |
|||||||
чивается |
жидкость с числом Рейнольдса |
1500. Определить объем |
||||||||
ный расход жидкости через трубопровод, |
если |
потеря напора |
при |
|||||||
этом 7 м. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
5. |
|
15. Определить потерю напора в трубопроводе длиной |
10 м и |
|||||||
диаметром 30 мм при течении в нем жидкости со средней скоростью |
||||||||||
5 м/с при вязкости v = |
4,5 • 10~3 мЦс. |
|
|
|
|
|
|
|||
5 .16. |
Почему коэффициент |
трения |
в |
трубе |
при |
ламинарном |
||||
режиме течения увеличивается с уменьшением скорости движения |
||||||||||
потока? |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5.17. |
Газообразный |
водород (р, = |
86,6 - 10_6 пз) |
перекачивает |
||||||
ся по горизонтальной |
трубе |
диаметром 50 мм с расходом 0,7 г/с |
||||||||
при |
температуре 295 К. В начальном |
сечении |
трубы давление |
|||||||
Pi = |
2,5 |
105 Па. Какое |
будет |
давление |
в |
конце |
трубопровода |
длиной 200 м?
5.18. Доказать, что ламинарный поток жидкости в трубе круг лого сечения не обладает потенциалом скорости; найти, кроме того, суммарную угловую скорость вращения.
5 .19. Определить компоненты вихря в потоке жидкости при ламинарном режиме течения в трубе круглого сечения.
5.20. При ламинарном режиме течения в цилиндрической трубе скорость задается уравнением
(wQ— скорость на оси трубы). Определить среднюю скорость те чения и радиус, на котором местная скорость равна средней.
5.21. Найти поправочный коэффициент г)е для кинетической энергии при ламинарном потоке в трубе круглого сечения, прини мая за т)£ отношение действительной кинетической энергии потока и кинетической энергии потока с равномерной скоростью, равной скорости на оси.
5. 22. На рис. 5. 3. показан отрезок трубы, по которому движется бензин. Для заданных на рисунке условий определить направление
7 т |
97 |
движения бензийа, объемный расход, число Рейнольдса по средней скорости и касательное напряжение на стенке трубы.
Рис. 5. 3. Течение в наклонной тру |
Рис. 5.4. Течение между парал |
|
бе с заданным перепадом дав |
лельными пластинами с наклоном |
|
ления |
к горизонту |
|
5.23. Две |
параллельные пластины |
установлены под углом 45° |
к горизонту. |
Одна из пластин движется со скоростью v = \ м/с в |
направлении, обратном течению жидкости. Жидкость имеет плот
ность р = |
800 кг/м3 |
н |
вязкость р, = 0,80 пз. |
При заданных на |
|
рис. 5. 4 условиях определить максимальную |
скорость |
жидкости |
|||
в зазоре, |
координату |
г, |
где зта скорость реализуется, |
объемный |
расход жидкости на единицу ширины пластины и напряжения тре ния на верхней и нижней пластинах.
5.24. |
Определить угол наклона параллельных неподвижных |
||||
пластин, при котором жидкость движется между пластинами |
при |
||||
постоянном давлении. Расстояние |
между |
пластинами |
I — 20 |
мм, |
|
плотность жидкости р = 800 кг/м3, |
вязкость |
р = 0,70 пз, |
а расход |
||
на 1 м ширины пластины Q = 0,5 л/с. |
|
|
|
||
5. |
25. Определить, как изменится расход жидкости между дву |
параллельными пластинами, если угол наклона их к горизонту от 20° увеличить до 40°. При этом давление жидкости по длине пластин в обоих случаях остается постоянным. Расстояние между пластинами / — 25 мм, плотность жидкости р = 720 кг/м3, вязкость
р--- 0,70 пз.
5.26.Для жидкости, движущейся между двумя параллельным горизонтальными пластинами с ламинарным режимом течения определить координату г по высоте зазора I, где местная скорость равна средней скорости в зазоре.
5. 27. Определить касательное напряжение на стенках канал образованного параллельными неподвижными пластинами, отстоя щими одна от другой на расстоянии 0,5 мм при движении между ними жидкости с расходом Q = 2 cm3Jc на один метр ширины канала и е вязкостью р = 0,45 пз.
5.28.Для условий задачи 5.27 определить градиент давления по длине пластинки.
5.29.Параллельные горизонтальные пластины отстоят одна от другой на расстоянии / = 8 мм. Между пластинами движется
98
жидкость с вязкостью [1— 0,20 |
пз и расходом 0 = 20 л/с на ёДйни- |
|
цу ширины пластин. Верхняя |
пластина движется |
параллельно |
самой себе в направлении -\-х |
со скоростью и = 1 ,5 |
м/с. Опреде |
лить градиент давления по длине пластин, напряжение трения на поверхности каждой пластины и координату z по высоте зазора, где напряжение трения равно нулю.
5.30. Параллельные пластины отстоят одна от другой на рас
стоянии / = 4 мм. |
Верхняя пластина движется в направлении + х |
||
со скоростью |
v = |
0,5 м/с. Между пластинами движется жидкость |
|
с вязкостью |
р = |
12,76-10~3 н-с/м2, градиент давления при |
этом |
— = 18 кПа/м. Определить максимальную скорость течения |
в за- |
||
дх |
|
|
|
зоре, расход жидкости на единицу ширины пластины и касательное
напряжение в середине зазора. |
|
одна от другой на рас |
||
5.31. |
Параллельные пластины отстоят |
|||
стоянии I = 5 мм. Верхняя |
пластина движется относительно ниж |
|||
ней со |
скоростью и — |
1 м/с. |
Между |
пластинами находятся |
жидкость с вязкостью ц = |
0,20 пз. |
Определить градиент давления |
в направлении вектора v при нулевом расходе жидкости, а также напряжение трения на каждой из пластин.
5. 32. При каком максимальном диаметре корундовый шарик (р:=3000 кг/м3), опускающийся без вращения в воде при Г=293К,
будет удовлетворять решению Стокса? |
Какова |
при этом |
будет |
|||
скорость движения шарика? |
|
|
|
|
|
|
5.33. Определить скорость |
оседания |
силикатной |
пыли (р = |
|||
==2000 кг/м3) в камере пескоструйного |
аппарата при |
давлении |
||||
р = 0,9010г> Па и температуре |
Г = 315 К, |
если |
принять, что пы |
|||
линки имеют форму шара диаметром |
0,07 мм. |
Показать |
право |
мочность применения формулы Стокса для решения данной задачи.
5.34. Шарик из органического стекла (р = 2100 кг/м3) диа метром 6 мм падает в масле без вращения с постоянной скоростью 2 см/с. Определить динамический коэффициент вязкости масла р, если плотность его р = 883 кг/м3.
5.35. Алюминиевый шарик (р = 2700 кг.'м3) диаметром 4 мм опускается в масле без вращения с постоянной скоростью 4,5 см/с. Определить кинематический коэффициент вязкости масла при усло виях опыта, если плотность его р = 890 кг/м3, проверить также справедливость применения для решения этой задачи уравнения Стокса.
5.36. С какой скоростью будет опускаться в масле стальной шарик (р = 7800 кг/м3) диаметром 3 мм, если плотность масла р = 900 кг/м3, вязкость его v = 4 'см2/с? Каково будет при этом значение числа Рейнольдса?
5. 37. Определить диаметр дождевой капли, падающей без вра щения в спокойном атмосферном воздухе при Т = 298 К и давлении В0= 760 мм рт. ст. со скоростью 20 см/с. Какое при этом будет число Рейнольдса?
7* |
99 |