книги из ГПНТБ / Старобинец, А. Е. Состояние региональных и поисковых работ методом преломленных волн на нефть и газ за рубежом

х

( 6)

Т ‘ Ъ * &j +

где

fit

-

временная авдержка на пункте возбуждения;

f ij

-

временная задержка на пункте приема;

•

х

-

расстояние между пунктами возбуждения и приема;

V f

-

граничная скорость .

При х = 0 Г - 10 и,

оледовательно, t0 =

+ f i j .

(7)

Главной задачей интерпретации является надежное разделение

времени " tp * на

две временные

задержки.

В процессе

интерпретации

по методу временных

задержек мож­

внесением необходимых поправок.

Этап Б. Рассчитывают

времена nt 0 " отдельно по прямым и

встречным годографам, используя уравнение

Й, = 7*

X

-

( 8)

го

омещения линий п t 0 ” ,

отвечающих соседним

пунктам

возбуждения

к

и к- I , часто называют

начальной

константой

ty

.

При при­

ведении к одной общей линии " t D "

суммарное

смешение

с м , вноси­

мое в значения " t0 n для

расстшювки, отвечающей какому-либо ПВ,

определяется уравнением

= f _

с^

.

Величину

С^

* А

9 .1 9 9

10.660

12, 92

13.716

15.290

16.769 16

—"—

* »----------

*-»----------

11

I----------

Ц----------

1—•—

J^ e c T b величина схождения на расстоянии J x

(р и с .II)', точное

значение граничной скорости дается выражением

M l

(9)

/ i x

I

Xr - x s

|

Рис.12. Схемы, поясняющие вывод

основных

соотношений иетода временных

задержек

а - путь распространения преломленной

волны;

6 - пути распространения преломленной

водны для

определенных точек на преломляющей границе;

в - определение разности временных задержек

между точками п и

$

V

h *

J

- (II)

Тогда

соответствующее

общее время

задержки J)^ , (время " tf f n)

может

быть

описано уравнением

j

J

V

(12)

* « ® а Л 7 - £ ( Z j- X l)

.

где

-

неизвестное

истинное значение

граничной скорости;

Если из общей временной задержки на пункхе приема

s

вы­

честь соответствующую задержку на

пункте

приема л

,

то

времен­

ная задержка на пункте возбуждения

л

будет исключена

(ом.

ри с.126):

п

Л л ~ Л 5 = ^

^ * Т£ - 2 1

СЛ 7 \Ц )

Аналогично записывается выражение для пункта возбуждения

с

, Для

точек

г

и 5 ,

если

рассматривать

их как пункты возбуждения,

справедливы соотношения

(ом .рио.12в ) :

V)

"г* Сг- _

Сл / л

W

v?__

( I * )

_

^Л^Л ~ ^5

Из ри с.12в

следует,

что

У,

_____

Л£ —JC

_ _

^

cr - * s cs

= ’ 7 £ T

' s in a r ,s

и

- (is )

Таким образом, окончательное выражение для разности временны*

задержек имеет

вид

. п

~

c o s t -

■ -*i>

• ^

•

(16)

\/f

(* л

Л Г , S

Аналогично для пунктов

л '

и 5 '

(см .ри с.126)

Л /Я

~ J £ ± k - ( x

r - x 'r ) .

sin ( - a r

s )

.

(I7 )

равна

нулю,

если

очитать,

vto jcr - x s

&x'n -JCs ,

и имея в виду,

что угол наклона

преломляющей границы мал. Следо­

вательно,

при

Vr

<* V# оумыа

разностей

общих временных

задержек

(см.уравнение (13)) должна быть

равна

нулю. Если же 1 ^ = 1 ^ ,

то

из

уравнений

(13,

(16) и

(17)

следует, .что

г

£ 1 , ( х т + ! ~ х т ) c o s О ^т

(18)

^

”

2 ( * г ~ x s V

Уг ~ ( d'i ~

При бо^ших угла^. наклона

в

выражении для

V#

должны

быть

учтены

члены ’

^

с

-SinO .^sj(xr - x s ) - ( х '- х '{j

я cosocm .

В атом

случае

значение

угла

Сс

устанавливается

споообом

последо­

вательных приближений.

Приводимые

на

рио.13

графики, в

силу вышеизложенного,

по­

Метод временны^ заде£жек_П£и_мно£ократном

пе£екрытии

1 м®

У.Хиршлебер [30J показал,

что операцию разделения времени

" t 0 " на временные задержку в

пункте приема

и в пункте возбуж­

вечают

одинаковые временные 'задержки

в

пункте возбуждения

t 0^

(точки

вдоль

отдельного

годографа из

ПВ

L ) , другим -

одна и та

же временная

задержка в

пункте приема

t0j

(все точки,

отвечаю­

щие одному и тому же пункту приема j

или

столбцы точек

на

р и с .З ).

шению ошибок во

временах " t 0 " (в общих временных задержках),

как ато показано

на рис.14.

ром [72]и развит

П.Вильмором

и

А.Банкрофтом/'88] ,

Т.Смитом и др.

[8 0 ], М.Беррл и Г.Вестом [1 2

].

В нем использован

тот же принци­

пиальный подход,

что в методе временных задержек,

и ему свойст­

точников и приемников.

Основные уравнения

метода для среды с к

преломляющими

границами записываются следующим образом:

(19)

4 <к )

■ ™ s(ocL)

( 20)

3d

( * ) s n .

— ^ -----

' C O S (O C L ) ,

(21)

где < V O

-

оценка

граничной

скорости;

7^(к)н% (kh

оценки временных

членов соответственно

5 - г о

источника и

c t -

го приемника дли

к

-го пре­

ломляющего

горизонта.

используемому

в СССР методу "

Се " . Сущность метода заключается

Z

в следующем. Расстояние X#

меж­

5

ду точками А и В выхода на

поверх­

ность наблюдений

лучей от

любой

точки 0 на преломляющей границе

' (при наблюдениях со встречными го­

дографами) используется для опре­

деления радиуса

г*

и центра

ок­

ружности, для которой преломляющая

граница должна быть касательной в

точке 0 (ри с.1 5 ).

При этом

прини­

мается допущение, что косинус уг­

ла наклона преломляющей границы ра­

вен единице, т . е .

ыетод применим

для построения границ с относи-

Рис.15. Схема, поясняющая

тельно небольшим наклоном.

Други-

принцип метода Хейлса

ния дуги радиусом R иа центра С в каждой точке

наблюдений.

При принятом допущении для любой точки

А положение точки В

может быть установлено по годографам.

Основные соотношения, выведенные

Ф.Хейлсом,

приводятся ни­

которого показан профиль 1ШВ с ПВ S M и

и

двумя точками наблю­

дений

Ra и

Rg , куда

приходят преломленные

водны от

общей точ­

ки 0 на преломляющей границе.,

В

нижней

части

рис.15 показана

центральная

часть про­

ходящей через

точки А, В и 0 .

(A O * 0 8 ) ’ S t n i

V

A B = X # =

c o s ос

; s i m

= ——

;

(22)

СО -

0

1

+ 0 8

(23)

”

г co st

А О *

0 8 =

Va

(Тмров

~

Va

* Vp ;

(24)

и

Ч а 'Т? Г S in С

гм л м

Va • s i n l

(25)

COS ос

co s cc

Г> —_ Ча ■Тк

t

(26)

л

в

2 c o st

АЕ =

V

гъ и

t y i

(27)

2

Наклон определяется

соотноиением

- J -

=

I/

•

S in

i

,

(28)

Va

■*

R

;

где

-

средня»

окорость

над

преломляющей границей;

Vо

-

граничная скорость

Т

-

Т

-

А О В

.

l R

~

1АОВ

"

ма

Ос.

-

угод

наклона

преломляющей границы.

Таким

образом, радиус

R

дается уравнением

(2 3 ), а точка

С

находится из уравнения

(2 7 ).

Ф.Хейлс показал, что игнориро­

вание

угла

наклона

границы

ос компенсируется в какой-то мере

путем

смещения центра^ окружности

на некоторую величину —^— .

При этом AR -■

с ”

'

‘

2 со s i

Иллюстрация приемов определения необходимых величин дает­

ся

на рисЛ б. На рисЛба

показана процедура определения " взаим­

ного наклона",равного Va

■ SLnl

для пары точек А и В. На рисЛбб

приведена

"временная петля" ,

получаемая путем

переворота и

перемещения

одного

из годографов

таким образом,

чтобы начальная

и конечная точки

одного годографа

соответственно

совместились

с конечной и начальной точкой другого. На рисунке

показано,

как

эта временная петля используется для установления

взаимного

на­

клона, времени

7^> , расстояния

X% и местоположения точки

^ ♦