de2
.pdf2. |
n = 0: |
|
|
X1 = (m + l − 1)x∂x − (2 − l)y∂y, X2 = ∂x. |
(3.5.4) |
3. |
m = 0: |
|
|
X1 = (l − 1)x∂x − (n + 2 − l)y∂y, X2 = ∂x. |
|
4. |
n = m = 0: |
|
|
X1 = (l − 1)x∂x − (2 − l)y∂y, X2 = ∂x, X3 = ∂y . |
|
5. m + l − 1 = n + 2 − l = 0:
X1 = x∂x, X2 = y∂y .
Теперь переходим к исследованию ТВА. Следует отметить, что наличие ТВА совершенно не обязательно влечет изменение вида допускаемого оператора при “особых” значений параметров. В некоторых случаях этот факт доказывается очень просто. Рассмотрим ТВА l = −1. Из
уравнения
Ωl−1 = Ω−2 = −lAxnymηx = 0
следует ηx = 0; этим тождественно удовлетворяется последнее уравнение Ω0 = ηxx = 0, поэтому совпадающий с k = 0 индекс k = l + 1 дает уравнение Ωl+1 = 0, и система оказывается идентичной уже рассмотренной в общем случае.
В случае ТВА l = 1 потребуется значительно большее количество выкладок. Определяющая система имеет вид
Ω3 = −ξyy = 0,
Ω2 = ηyy − 2ξxy − 2Axnymξy = 0,
Ω1 = 2ηxy − ξxx − Axnymξx − nAxn−1ymξ − mAxnym+1η = 0, Ω0 = ηxx − Axnymηx = 0.
Первые два уравнения дают
ξ = a(x)y + b(x)
и (при m 6= −1, −2) |
|
|
|
2A |
|
η = a′y2 + c(x)y + d(x) + |
|
axnym+2 |
(m + 1)(m + 2) |
(значения m = −1 и m = −2, при которых существенно изменяется вид оператора, будем называть сингулярными точками; в некоторой степени они аналогичны ТВА).
51
Третье уравнение принимает вид |
|
|
|
na Ax − |
|
|
|
||||
Ω1 = 2c′ − b′′ + 3a′′y − mAdxnym−1 |
′ |
m |
|
y |
|
|
|||||
− (b′ |
+ mc) + nb Axn−1ym− |
||||||||||
1 |
|
|
|
|
2mA |
n 1 |
|
m+1 |
|
||
− |
|
(m − 1)(m + 3)xa + ( |
|
− 3) |
|
|
− |
||||
m + 1 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
− (m + 1)(m + 2)ax2ny2m+1 = 0.
ТВА этого уравнения соответствуют указанным выше сингулярным точкам, а также значениям m = 0, −1/2, 1.
Упражнение 1. Покажите, что в случае m 6= 0, −1/2, 1 допускаемые операторы совпадают с найденными в общем случае: (3.5.3) при n 6= 0 и (3.5.4) при n = 0.
Упражнение 2. Покажите, что ТВА m = −1/2, 1 не приводят к расширению допускаемой группы.
Упражнение 3. Покажите, что при m = 0 уравнение допускает 8-мерную алгебру Ли.
Указание: рассмотрите отдельно следующие случаи: 1) n 6= −1 ; 2) n = 0, A 6= =6 −1 ; 3) n = −1, A = −1.
Упражнение 4. Докажите, что определяющая система для уравнения (3.5.1) при l = λ эквивалентна таковой при l = 3 − λ, если выполнить замены: 1) ξ η; 2) x y; 3) A → −A. Выпишите допускаемые операторы для ТВА l = 2, 4, воспользовавшись найденными операторами для ТВА l = −1, 1.
Замечание. Утверждение, доказываемое в упражнении 4, наглядно демонстрирует наличие дискретной симметрии определяющей системы для уравнения (3.5.1) и возможности ее использования для снижения трудоемкости реализации алгоритма Ли (вместо исследования значений l на всей оси −∞ < l < ∞ достаточно ограничиться анализом на полуоси −∞ < l 6 3/2).
Упражнение 5. Проведите групповой анализ уравнения (3.5.1) при m = −1 и m = −2.
Теперь найдем непрерывные точечные группы эквивалентности уравнения (3.5.1). Так как переменные (параметры) A, ν, µ и λ – недифференциальные, будем искать оператор в виде
XEQ = X +α∂A + ν∂n + µ∂m + λ∂l.
2
Набор коэффициентов Ωk для группы эквивалентности отличается от (3.5.2) лишь наличием нового слагаемого Ω∞ = Aλxnym ln y′(y′)l и ко-
эффициентом Ωl, который равен |
|
||||
|
− |
|
− |
|
α + A(ν ln x + µ ln y + λ ln y′) xnym. |
Ωl = (1 |
|
l)ηy + (l |
|
2)ξx Axnym |
− nAxn−1ymξ − mAxnym−1η− |
|
|
|
|
− |
|
52
Из уравнения Ω∞ = 0 с очевидностью следует λ ≡ 0. Далее, из вычислений, выполненных в начале параграфа для всех коэффициентов, кроме Ωl, имеем ξ = ax + b, η = cy + d. В результате уравнение Ωl = 0 приобретает вид:
(1 − |
m |
− ) |
c |
+ ( |
− |
n |
− 2) |
− |
α |
− |
( |
ν |
ln |
x |
+ |
µ |
ln |
nby |
|
−mdx = 0. |
|
A |
l |
l |
|
|
a |
|
|
A |
|
|
|
y) xy |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− |
− |
||
При n 6= 0 и m 6= 0 b = d = 0. Оставшееся уравнение |
|
|
|
||||||||||||||||||
A (1 − m − l)c + (l − n − 2)a − α − A(ν ln x + µ ln y) = 0 (3.5.5) |
|||||||||||||||||||||
после расщепления по переменным |
x и y находим, что ν = µ = 0 и |
||||||||||||||||||||
|
|
A (1 − m − l)c + (l − n − 2)a − α = 0. |
|
|
|||||||||||||||||
Заметим, что из уравнения |
(3.5.5), казалось бы, |
следует |
|
|
α = A (1 − m − l)c + (l − n − 2)a − (ν ln x + µ ln y) = 0,
однако A – константа, которая при преобразованиях группы может переходить тоже только в константу. Это исключает зависимость соответствующей координаты инфинитезимального оператора от переменных x и y.
Таким образом, оператор группы эквивалентности имеет вид
XEQ = ax∂x + cy∂y + (1 − m − l)c + (l − n − 2)a A∂A.
Этот оператор содержит две произвольные константы, поэтому задает двумерную группу эквивалентности, определяемую операторами
XEQ1 = x∂x + (l − n − 2)A∂A,
XEQ2 = y∂y + (1 − m − l)A∂A.
Заметим, что подбором коэффициентов в линейной суперпозиции
˜
X = C1XEQ1 + C2XEQ2
можно исключить слагаемое с ∂A. Естественно, при этом получается известный допускаемый оператор X1 (3.5.3).
3.6.Классическое уравнение Эмдена-Фаулера
Исследуем теперь значение l = 0, т. е. классическое уравнение Эм- дена-Фаулера
y′′ = Axnym |
(3.6.1) |
53
(полученные результаты дадут возможность выписать допускаемые операторы и в ТВА l = 3, см. упражнение 4). Определяющая система состоит из четырех уравнений
Ω3 = −ξyy = 0,
Ω2 = ηyy − 2ξxy = 0,
Ω1 = 2ηxy − ξxx − 3Axnymξy = 0,
Ω0 = ηxx + (ηy − 2ξx)Axnym − nAxn−1ymξ − mAxnym−1η = 0.
Из первых двух уравнений находим
ξ = a(x)y + b(x), η = a′(x)y2 + c(x)y + d(x),
третье и четвертое перепишутся в виде
|
|
|
|
3a′′y + 2c′ − b′′ − 3Aaxnym = 0, |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
a′′′y2 + c′′y + d′′ − (mxa′ + na)Axn−1ym+1+ |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
+ [(1 − m)c − 2b′]x − nb Axn−1ym − mAdxnym−1. |
||||||||||
Очевидно, ТВА этой |
системы – точки m |
= 0, 1, 2. Если m = 0 |
, |
1 |
, |
2 |
, то |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
a = 0, |
|
|
|
|
|
|
6 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
c = |
b′ + γ, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
||
и последнее уравнение имеет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
2 b′′′y + d′′ − |
|
2 |
b′ − γ(1 − m) x + nb Axn−1ym − mAdxnym−1 |
= 0. |
|||||||||
1 |
|
|
m + 3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.6.2) |
Расщепление по степеням y дает d = 0, b(x) = β2x2 + β1x + β0, а расщепление выражения в фигурной скобке по степеням x приводит к алгебраической системе
|
(m + n + 3)β2 = 0, |
|
|
|
|
|
(m + 2n + 3)β1 = 0, |
(3.6.3) |
|
||
nβ0 = 0, |
|
|
|
|
|
решения которой определяют искомые операторы: 1. n, m + n + 3, m + 2n + 3 =6 0:
X = (1 − m)x∂x + (n + 2)y∂y. |
(3.6.4) |
2. m + n + 3 = 0, n =6 0:
X1 = (m − 1)x∂x − (m + 1)y∂y, X2 = x2∂x + xy∂y .
54
3. m + 2n + 3 = 0, n =6 0:
X = 2x∂x + y∂y .
4. n = 0, m =6 −3:
X1 = (1 − l)x∂x + 2y∂y , X2 = ∂x.
5. n = 0, m = −3:
X1 = 2x∂x + y∂y , X2 = x2∂x + xy∂y , X3 = ∂x.
Операторы растяжения во всех случаях оказываются частными случаями оператора (3.5.3). Заметим, что зависимость β1 от γ терпит разрыв при m + 2n + 3 = 0. Так как в этом случае мы не получаем дополнительной симметрии, а вид оператора (3.5.3) не меняется, значение m + 2n + 3 = 0 представляет собой в каком-то смысле “устранимую особую точку”. Такие точки являются “подозрительными” на наличие дополнительных симметрий (в данном случае – дискретной симметрии и первого интеграла).
Перейдем к рассмотрению ТВА. При m = 2 уравнение (3.6.2) принимает вид
d′′ + |
|
2 b′′′ − 2Adxn y − |
|
2 b′ + γ x + nb Axn−1y2 |
= 0, |
||||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
5 |
|
|
|
откуда d(x) = d1x + d0 |
и (при n 6= −1, −2, −3, −4) |
|
|||||||||
|
|
|
4ad1xn+4 |
|
|
|
|
4ad0xn+3 |
|
||
b(x) = |
|
|
|
|
|
+ |
|
|
|
+ b2x2 |
+ b1x + b0; |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
(n + 2)(n + 3)(n + 4) |
(n + 1)(n + 2)(n + 3) |
|
расщепление выражения в квадратных скобках по степеням x приводит к алгебраической системе, которая с точностью до ненулевых множите-
лей имеет вид
(7n + 20)d1 = 0,
(7n + 15)d = 0,
0
(n + 5)b2 = 0,
(2n + 5)b + 2γ = 0,
1
nb0 = 0.
Три последних уравнения совпадают с соответствующими уравнениями системы (3.6.3), решения которой нам уже известны, а первые два уравнения дают 2 случая расширения допускаемой группы:
1. |
n = |
− |
20 |
: |
X2 |
= 343Ax8/7∂x + 4 |
49Ax1/7y |
− |
3x ∂y. |
(3.6.5) |
||
15 |
||||||||||||
|
|
|
|
6/7 |
|
1/7 |
|
|
||||
|
|
|
7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2. |
n = − |
|
: |
X2 |
= 343Ax ∂x + 3 |
49Ax− |
|
y + 4 ∂y. |
(3.6.6) |
|||
7 |
|
55
Кроме этого, при указанных значениях m и n уравнение (3.6.1) допускает и оператор (3.5.3).
Заметим, что если в уравнении, допускающем, например, оператор (3.6.6), т. е. в уравнении
y′′ = Ax−15/7y2 |
(3.6.7) |
выполнить подстановку x = et, y = uet/7 и нормировать на единицу коэффициент при первой производной t = 7τ /5, мы получим уравнение
d2u |
|
du |
¯ 2 |
|
6 |
|
|
− |
|
= Au |
+ |
|
u. |
dτ 2 |
dτ |
25 |
Очевидно, это уравнение допускает двумерную алгебру точечных симметрий, однако оно отсутствует в формулировке теоремы 6.1 (стр. 57) монографии [14], где перечислены все случаи (?), когда уравнение
d2u − du = f (u) dτ 2 dτ
допускает такую алгебру. Таким образом, теорема неверна.
Упражнение 6. Найдите ошибку в доказательстве теоремы.
При m = 1 изменяется вид как третьего, так и четвертого уравнений определяющей системы:
n |
2c′ − b′′ + 3 na′′1 − Axna y = 0, |
n |
− |
1 |
y |
2 |
= 0. |
|||
d′′ − Ax |
d + (c′′ − 2b′x − nb)Ax − |
y + |
a′′′ − (xa′ |
+ na)Ax |
|
|
||||
Третье уравнение расщепляется по |
степеням |
y на два |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
2c′ = b′′, |
a′′ = Axna, |
|
|
|
|
|
(3.6.8) |
первое из которых дает c = 12 b′ + γ, а второе совпадает с исходным уравнением Эмдена-Фаулера (напомним, что мы рассматриваем случай l = 0, m = 1). Четвертое уравнение после расщепления порождает си-
стему уравнений
a′′′ = Axna′ + Anxn−1a,
b′′′ = 4Axnb′ + 2Anxn−1b,
d′′ = Axnd,
первое из которых является дифференциальным следствием исходного и в силу (3.6.8) удовлетворяется тождественно, последнее совпадает с исходным уравнением. Общее решение второго уравнения имеет вид
b(x) = C1u21(x) + C2u1(x)u2(x) + C3u22(x),
56
где u1(x), u2(x) – фундаментальная система решений исходного уравнения. Если она известна, то допускаемая алгебра 8-мерна и задается операторами
X1 = y∂y , |
|
|
|
|
X5 = u1y∂x + u1′ y2∂y, |
|||||||
X2 = |
u2∂ |
x + |
u |
u′ |
y∂ |
, |
X6 = |
u |
y∂ |
′ |
y2∂ |
, |
1 |
1 |
1 |
y |
|
2 |
|
x + u2 |
y |
|
|||
X3 = 2u1u2∂x + (u1u2′ + u2u1′ )y∂y, |
X7 = u1∂y , |
|
|
|||||||||
X4 = u22∂x + u2u2′ y∂y , |
X8 = u2∂y . |
|
|
Если фундаментальная система решений исходного уравнения не известна, остается лишь оператор X1, который допускается любым линейным однородным уравнением.
Упражнение 7. Найдите все значения n, при которых уравнение y′′ = Axny допускает 8-мерную алгебру, заданную операторами с координатами, выраженными через элементарные функции.
Указание: воспользуйтесь редукцией этого уравнения к специальному уравнению Риккати.
Упражнение 8. Докажите, что любое линейное уравнение допускает оператор X = y0(x)∂y , где y0(x) – частное решение этого уравнения.
Упражнение 9. Найдите 8-мерную алгебру, допускаемую уравнением y′′ =
= Axn.
Упражнение 10. Докажите, что уравнение, определяющее первый трансцен-
дент Пенлеве y′′ = 6y2 + x, не допускает никакой точечной группы Ли.
57
Глава 4. Интегрирование уравнений, допускающих группу
4.1.Предварительные замечания
Одна из первых идей применения группового анализа к интегрированию уравнений состояла в том, что наличие допускаемой группы позволяет “размножать” решения. Пусть y = f (x) – частное решение некоторого уравнения, допускающего группу (1.3.1). Тогда функция y˜ = f (˜x) также будет решением того же уравнения, но она представляет собой уже не одно частное решение, а однопараметрическое семейство решений [21]. Этот прием является особенно эффективным, если группа, допускаемая уравнением, многопараметрическая. Тем не менее в ряде случаев требуемый результат получить не удается – в множестве частных решений могут оказаться такие решения, которые под действием некоторых преобразований переходят сами в себя, т. е. являются инвариантными. К этим решениям мы вернемся далее, а пока отметим, что для интегрирования уравнений при наличии допускаемой группы знание частного решения и не требуется.
В главе 2 уже было доказано, что для уравнения первого порядка знание допускаемой нетривиальной группы гарантирует отыскание интегрирующего множителя (теорема 2.1), а для уравнений старших порядков представление уравнения в инвариантах допускаемой группы приводит к уравнению порядка на единицу меньше (п. 2.7). Существует и универсальный прием – как было доказано в п. 1.4 (теорема 1.4), всякая однопараметрическая группа на плоскости может быть преобразована к группе переносов, что в свою очередь позволяет уравнение, допускающее эту группу, преобразовать в автономное. Это гарантирует интегрирование уравнения первого порядка в квадратурах или понижение порядка уравнения, если оно имеет порядок выше первого. Заметим, что подстановка, понижающая порядок автономного уравнения (y′ = p(y)) есть не что иное, как такое же представление уравнения в инвариантах – величины y и y′ являются универсальным и первым дифференциальным инвариантами группы переносов по оси x.
Казалось бы, наличие n-параметрической группы должно обеспечить нам интегрирование уравнения n-го порядка, которое её допускает. Однако ситуация гораздо сложнее. Справедлива следующая теорема.
Теорема 4.1. Уравнение порядка n > 2 интегрируется в квадратурах методом последовательного понижения порядка, если и только если оно допускает разрешимую n-мерную алгебру Ли.
При n = 2 наличие допускаемой двумерной алгебры всегда поз-
58
воляет проинтегрировать уравнение. Тем не менее и эта процедура не лишена тонкостей. Хорошей иллюстрацией является следующий пример (Н. Х. Ибрагимов).
Пример 2. Рассмотрим линейное уравнение
y |
|
|
y′′ + y′ − x |
= 0. |
(4.1.1) |
Это уравнение допускает два очевидных оператора:
X1 = x |
∂ |
и |
X2 = y |
∂ |
, |
(4.1.2) |
|
|
|||||
∂y |
∂y |
первый – в силу того, что уравнение (4.1.1) имеет частное решение y = x, второй – в силу однородности исходного уравнения. По теореме 3.3 уравнение (4.1.1) допускает 8-мерную алгебру, но для интегрирования нам достаточно двух операторов, и остальные мы искать не будем.
Так как коммутатор операторов (4.1.2) имеет вид
|
[X1, X2] = X1, |
|
|
(4.1.3) |
|||||||
векторное пространство с базисом (4.1.2) является двумерной алгеброй Ли L2. |
|||||||||||
1. Сделаем в исходном уравнении замену переменных |
t = x, u = |
y |
, приво- |
||||||||
x |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
дящую оператор X1 к оператору переноса. После этой замены операторы (4.1.2) |
|||||||||||
переходят в пару |
|
|
|
|
|
|
|
||||
X1′ = |
∂ |
|
и X2′ = u |
∂ |
, |
|
|
(4.1.4) |
|||
∂u |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
∂u |
|
|
|
||||
а уравнение (4.1.1) принимает вид |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
tu′′ + (t + 2)u′ = 0 |
|
|
|
|||||||
и легко интегрируется, так как его можно записать в виде |
|
|
|
||||||||
|
u′ = − |
1 + t dt. |
|
|
|
||||||
|
du′ |
2 |
|
|
|
|
|
|
В данном случае нам даже не потребовался второй оператор, но мы произведем
вычисление второго оператора после понижения порядка |
u′ = v(x), в результате |
чего получается уравнение |
|
tv′ + (t + 2)v = 0. |
(4.1.5) |
Так как преобразование не является точечным, мы воспользуемся формулой (2.4.8). Здесь
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|||
|
|
Φ = |
|
Dx − |
|
, ϕ = 0, |
||||
ζˆ2 |
= |
x |
x2 |
|||||||
x Dx |
− x2 |
y = |
x−2 |
= v. |
||||||
|
|
1 |
|
|
1 |
|
|
|
xy′ |
y |
∂
Отсюда X2′ = v ∂v . Так как это снова точечный оператор, мы легко можем еще раз понизить порядок, т. е. полностью проинтегрировать исходное уравнение.
59
2. Теперь попробуем проинтегрировать уравнение (4.1.1), понизив порядок с
помощью оператора X2. Преобразование t = x, u = y′ переводит исходное уравне- y
ние в уравнение Риккати
du |
+ u2 |
1 |
|
(4.1.6) |
|
|
+ u − |
|
= 0. |
||
dt |
t |
Для этого уравнения путь интегрирования далеко не очевиден (хотя мы прекрасно понимаем, что это уравнение интегрируется в квадратурах, тем более, что проницательный читатель заметил, что частным решением уравнения (4.1.6) является функ-
ция u = 1/t). Посмотрим, как преобразуется оператор |
X1. Мы снова используем |
|||||||||||
формулу (2.4.8), здесь |
|
|
|
|
|
y′ |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Φ = |
|
Dx − |
|
, ϕ = 0, |
|
|
|||||
|
y |
y2 |
|
|
||||||||
ˆ |
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
ζ1 |
= |
y |
(Dx − u) x = |
y |
(1 − tu). |
|
|
|||||
Выразив y через u, окочательно получим |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
X1′ = (1 − tu) exp − Z |
u dt |
∂ |
. |
(4.1.7) |
||||||||
|
||||||||||||
∂u |
Полученный оператор (4.1.7) не является точечным, и его невозможно привести к оператору переноса. В самом деле, для поиска преобразования p = p(t, u), q =
q(t, u) необходимо решить систему |
|
|
|
|||
|
|
|
∂p |
|
|
|
|
|
∂q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1 − tu) ∂u |
= 0, |
|
(4.1.8) |
|||
|
− |
|
∂u |
Z |
|
|
|
(1 |
tu) |
= exp |
u dt . |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
Если первое уравнение системы (4.1.8) решается легко (например, в качестве решения можно взять p = t), то из второго уравнения найти функцию q = q(t, u) не удается.
Операторы вида (4.1.7) называются экспоненциальными нелокальными операторами (ЭНО). Далее на примерах мы покажем, что наличие ЭНО, полученного из двумерной алгебры, допускаемой уравнением 2-го порядка, позволяет проинтегрировать это уравнение, но алгоритмичность процедуры теряется. Подробным изучением ЭНО мы займемся в части III.
4.2.Алгоритм понижения порядка. Двумерные алгебры Ли
Как видно из равенства (4.1.3), оператор X1 порождает идеал L1 в двумерной алгебре Ли L2 с базисом (4.1.2) из примера 2. После понижения порядка уравнения (4.1.1) с помощью этого идеала L1 мы получили уравнение первого порядка (4.1.5), которое допускает фактор-алгебру L2/L1 (её мы отождествили с одномерной алгеброй, натянутой на L2) при естественном определении её действия на плоскости (t, v).
Если же для понижения порядка использовать одномерную подалгебру X2, не являющуюся идеалом, дополнительная симметрия теряется
60