
- •Курс общей физики (лекции)
- •Раздел III
- •Москва, 2005 Лекция 1 «Общие представления о волновых процессах»
- •Введение. Волновые процессы
- •Гармонические колебания
- •Скалярные и векторные волны
- •Кинематические характеристики плоской скалярной волны.
- •Геометрические типы гармонических волн
- •Эффект Доплера
- •Итог лекции 1
- •Лекция 2 «Акустические волны»
- •Скорость звука в средах
- •Продольные волны в твёрдом теле
- •Упругая волна в идеальном газе
- •Энергетические характеристики упругих волн. Вектор Умова
- •Поведение продольной волны на границе двух сред
- •Лекция 3 «Электромагнитные волны»
- •Уравнения Максвелла и их физический смысл
- •Электромагнитные волны. Свойства электромагнитных волн
- •Энергетические характеристики электромагнитных волн. Вектор Пойнтинга
- •Излучение электромагнитных волн
- •Излучение точечного заряда
- •Излучение элементарного вибратора (Диполь Герца)
- •Мощность излучения диполя
- •Диаграмма направленности излучающего диполя
- •Итог лекции 3.
- •Лекция 4 «Интерференция волн»
- •1.Суперпозиция двух сферических гармонических синфазных волн
- •Особенности суперпозиции световых волн. Когерентность
- •Лекция 5 «Интерференция световых волн»
- •Краткий обзор предыдущей лекции
- •Сложение волн на «большом» расстоянии от источников
- •3.1 Зеркала Френеля (1816 г.) (рис. 5.3)
- •Бипризма Френеля (рис. 5.5)
- •Интерференционные полосы равной толщины (кольца Ньютона)
- •Итог лекции 5
- •Лекция 6 «Интерференция волн»
- •Краткий обзор предыдущих лекций. Метод векторных диаграмм
- •Многолучевая интерференция
- •Волновая область. Волновой параметр
- •Лекция 7 «Дифракция волн»
- •Дифракция волн. Дифракция Френеля и дифракция Фраунгофера
- •Дифракция в «сходящихся - расходящихся» пучках света. Этот вид дифракции получил название «дифракция Френеля» (рис. 7.2).
- •2.Принцип Гюйгенса-Френеля
- •Метод векторных диаграмм. Зоны Френеля
- •Дифракция от круглого отверстия
- •Зонные пластинки. Фокусировка
- •Лекция 8 «Дифракция волн»
- •Дифракция Фраунгофера от длинной щели
- •Интенсивность дифракционной картины
- •Критерий типа дифракции
- •Лекция 9 «Дифракционная решётка как спектральный прибор»
- •Краткий обзор предыдущих лекций
- •Критерии типа дифракции (см. Лекцию №8).
- •Дифракция Фраунгофера от щели (см. Лекцию №8).
- •Многолучевая интерференция (см. Лекцию №6).
- •Дифракционная решётка как спектральный прибор
- •Критерий Рэлея. Разрешающая сила дифракционной решётки
- •Лекция 10 «Экспериментальные основы квантовой механики»
- •Равновесное тепловое излучение
- •Тепловое излучение абсолютно черного тела
- •Классические теории Вина и Рэлея-Джинса. «Ультрафиолетовая катастрофа».
- •Гипотеза Планка
- •Фотоэффект. Уравнение Эйнштейна
- •Опыты Столетова
- •Эксперименты Ленарда и Томсона
- •Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта
- •Энергия фотона:
- •3. Фотоэффект. Уравнение Эйнштейна.
- •Лекция 11 «Экспериментальные основы квантовой теории»
- •Энергия и импульс фотона и релятивистской частицы
- •Эффект Комптона
- •Корпускулярно-волновой дуализм излучения
- •Лекция 12 «Боровская теория атома водорода»
- •2. Спектр атома водорода
- •Опыт по рассеянию α-частиц. Планетарная модель атома Резерфорда
- •Постулаты Бора (1913)
- •Опыт Франка и Герца (1914)
- •Постулаты Бора:
- •Лекция 13 «Волновые свойства микрочастиц»
- •Волновые свойства вещества. Гипотеза де-Бройля
- •Экспериментальное подтверждение гипотезы де-Бройля
- •Опыт Дэвиссона –Джермера (1926)
- •Волновые свойства микрочастиц. Принцип неопределенности Гейзенберга
- •Уравнение Шредингера
- •Лекция 14. «Уравнение Шредингера»
- •Уравнение Шредингера. Волновая функция и её физический смысл
- •«Квантование как проблема собственных значений»
- •Частица в бесконечно глубокой одномерной потенциальной яме
- •Туннельный эффект
Лекция 12 «Боровская теория атома водорода»
План лекции
1. Модель атома Томпсона
2. Спектр атома водорода
3. Опыты по рассеянию α-частиц. Планетарная модель атома Резерфорда
4. Постулаты Бора
5. Опыт Франка и Герца
Итог лекции 12
1. Модель атома Томпсона (1903)
К началу 20-ого века было окончательно установлено, что атом — не неделимая частица вещества. Это сложная конструкция, в состав которой входят и заряженные частицы.
В 1900-м году, изучая природу катодных лучей, английский ученый Джозеф ДжонТомпсон(сотрудники его называли «Джи-Джи»)измерил удельный заряд электрона. Из этих опытов следовало что электроны обладают массой, которая несомненно много меньше массы самого легкого атома – атома водорода. Было ясно, что электроны являются составными частями всех атомов. Но атомы, как известно, электронейтральны. Это означало, что в атоме наряду с отрицательными электронами присутствуют и положительно заряженные частицы.
Первая электромагнитная не квантовая модель атома была создана Дж. Дж. Томпсоном. В этой работе он руководствовался следующим постулатом Кельвина о силах притяжения между атомом и электроном:
«Притяжение атомом внешнего электрона обратно пропорционально квадрату расстояния между их центрами, а притяжение электрона, находящегося внутри самого атома, пропорционально расстоянию между их центрами».
Такая закономерность характерна для
гравитационной силы притяжения тела
Землей в предположении, что масса Земли
равномерно распределена по объему
земного шара. Эта аналогия наводила на
мысль о том, что положительный заряд
атома равномерно распределен по всему
его объему, а электроны атома плавают
в этом положительном облаке. В таком
случае несложно вычислить силу,
действующую на электрон, например, в
атоме водорода
Рис. 12.1.
Для отыскания напряженности поля Ев той точке атома, где находится электрон, воспользуемся теоремой Остроградского-Гаусса (рис. 12.1):
.
Здесь:
— объемная плотность положительного
заряда атома.
Таким образом, сила, действующая на электрон в подобном атоме, является квазиупругой и непременно приведет к колебаниям электрона относительно центра атома.
Частота колебаний электрона:
Это выражение позволяет вычислить радиус атома Rсчитая, что атом излучает электромагнитную волну «реальной» частоты ω0≈ 1015с-1.
Такой расчет дает значение радиуса R≈ 10-10м. Этот результат великолепно совпал с известным к тому времени газокинетическим размером атома.
Но это совпадение стало единственным достижением данной модели. Несостоятельность модели Томпсона проявилась в том, что она не могла объяснить известные к тому времени свойства атомов. Например – закономерности атомных спектров.
2. Спектр атома водорода
Невзаимодействующие атомы излучают электромагнитные волны определенных, характерных для данного вещества частот. Спектр такого излучения состоит из отдельных линий, которые принято объединять в «серии».
На рисунке 12.2 представлен фрагмент спектра атома водорода (до λ = 7000 Ǻ).
Рис. 12.2
В 1885 году Иоганн Бальмер показал, что, несмотря на кажущийся беспорядок, в распределении этих спектральных линий существуют определенные закономерности. Он нашел, что частоты линий видимой части спектра атомарного водорода могут быть связаны простой формулой
Ободренные успехом Бальмера, Лаймен, Пашен, Брэкет нашли и другие серии в излучении атома водорода. Так возникли
серия Лаймена:
серия Пашена:
серия Брэккета:
Все эти серии описываются похожими формулами, что позволило Бальмеру объединить их в одно простое математическое выражение:
,
(12.1)
где: m= 1, 2, 3,...;
n= (m+ 1), (m+ 2),…
Это и есть объединенная формула Бальмера.
Здесь R= 2.07 · 1016с-1— постоянная Ридберга.
Числа
— называются спектральными термами
атома водорода.
Частота любой линии атома водорода может быть представлена в виде разности соответствующих термов:
ω = T1(m) –T2(n)
Из всех этих эмпирических формул Ритц вывел «комбинационный принцип»:
«Для каждого элемента можно найти совокупность таких чисел – спектральных термов, что частота любой спектральной линии данного элемента равна разности спектральных термов этого элемента».
Вплоть до 1913 года не было никакого намека на то, каким образом можно было бы теоретически истолковать эти серии, а тем более - комбинационный принцип Ритца. Классическая электромагнитная теория объясняла спектральные линии, но их частоты не имели ничего общего с тем, что давал опыт.
Эмпирические закономерности спектра атома водорода впервые удалось объяснить после создания планетарной модели атома Бора-Резерфорда.