
- •Лекция 1. Введение. Основные понятия статики.
- •Введение
- •Лекция 2. Равновесие системы сил. Пара сил.
- •Свойства пар
- •Сложение пар
- •Степени свободы твердого тела
- •Равномерное и равнопеременное вращения
- •Скорости и ускорения точек вращающегося тела.
- •Решение задач на определение скорости.
- •Решение задач на определение ускорения
- •Относительное движение – в движущихся осях уравнениями
- •1. Сложение вращений тела вокруг двух осей
- •3. Цилиндрические зубчатые передачи.
- •4. Сложение поступательного и вращательного движений. Винтовое движение.
1. Сложение вращений тела вокруг двух осей
На
рис. 54 изображено тело, которое совершает
сложное движение – вращение вокруг
оси, которая сама вращается вокруг
другой, неподвижной оси. Естественно,
первое вращение следует назвать
относительным движением тела, второе
– переносным, а соответствующие оси
обозначить
и
.
Рис.54
Абсолютным
движением будет вращение вокруг точки
пересечения осей О.
(Еcли
тело имеет больший размер, то его
точка, совпадающая с О,
все время будет неподвижной). Угловые
скорости переносного вращения и
относительного вращения изображается
векторами
и
,
отложенными из неподвижной точкиО,
точки пересечения осей, по соответствующим
осям.
Найдем
абсолютную скорость какой-нибудь точки
М
тела, положение которой определяется
радиусом-вектором
(рис.54).
Как
известно, она складывается из двух
скоростей, относительной и переносной:
.
Но относительное движение точки
(используя правило остановки), есть
вращение с угловой скоростью
вокруг оси
,
определяется радиусом-вектором
.
Поэтому,
.
П
Рис.
11.1.с угловой скоростью
и будет определяться тем же радиусом-вектором
.
Поэтому и переносная скорость
.
Абсолютная
же скорость, скорость при вращении
вокруг неподвижной точки О,
при сферическом движении, определяется
аналогично
,
где
- абсолютная угловая скорость,
направленная по мгновенной оси вращенияР.
По
формуле сложения скоростей получим:
или
.
Отсюда
То
есть мгновенная угловая скорость,
угловая скорость абсолютного движения,
есть векторная сумма угловых скоростей
переносного и относительного движений.
А мгновенная ось вращения P,
направленная по вектору
,
совпадает с диагональю параллелограмма,
построенного на векторах
и
(рис.54).
Частные случаи:
1.
Оси вращения
и
параллельны, направления вращений
одинаковы (рис. 55).
Рис.55
Так
как векторы
и
параллельны и направлены в одну сторону,
то абсолютная угловая скорость по
величине равна сумме их модулей
и вектор ее направлен в туже сторону.
Мгновенная ось вращенияР
делит
расстояние между осями на части
обратно пропорциональные
и
:
.
(Аналогично равнодействующей параллельных
сил).
В
этом частном случае тело А
совершает плоскопараллельное движение.
Мгновенный центр скоростей
находится на осиР.
2. Оси вращения параллельны, направления вращений противоположны (рис.56).
Рис.56
В
этом случае
(при
).
Мгновенная ось вращения и мгновенный
центр скоростей находятся за вектором
большей угловой скорости на расстояниях
таких, что
(опять по аналогии определения
равнодействующей параллельных сил).
3. Оси вращения параллельны, направления вращений противоположны и угловые скорости равны.
Угловая
скорость абсолютного движения
и, следовательно, тело совершает
поступательное движение. Этот случай
называетсяпарой
вращений,
по аналогии с парой сил.
Пример
16. Диск
радиусом R
вращается вокруг горизонтальной оси с
угловой скоростью
,
а эта ось вместе с рамкой вращается
вокруг вертикальной неподвижной оси с
угловой скоростью
(рис.57).
Рис.57
Горизонтальная
ось – это ось относительного вращения
;
вертикальная ось – ось переносного
вращения
.
Соответственно угловые скорости
векторы их направлены по осям
и
.
Абсолютная
угловая скорость
,
а величина ее, так как
,
.
Скорость
точки А,
например, можно найти или как сумму
переносной и относительной скоростей:
,
где
и
,
или
как при абсолютном движении, при
вращении вокруг мгновенной оси Р,
.
Вектор
скорости
будет расположен в плоскости
перпендикулярной вектору
и осиР.
Пример
17. Водило ОА
с укрепленными на нем двумя колесами 2
и 3 вращается вокруг оси О
с угловой скоростью
.
Колесо 2 при этом будет обкатываться по
неподвижному колесу 1 и заставит
вращаться колесо 3. Найдем угловую
скорость
,
этого колеса. Радиусы колес
(рис. 58).
Рис.58
Колесо
3 участвует в двух движениях. Вращаться
вместе с водилом вокруг оси
О и относительно
оси
.
ОсьО будет
переносной осью, ось
– относительной. Переносная угловая
скорость колеса 3 – это угловая скорость
водила
,
направленная по часовой стрелке, как
.
Чтобы
определить угловую скорость
относительного движения, наблюдателю
нужно находиться на водиле. Он увидит
водило неподвижным, колесо 1 вращающимся
против часовой стрелки со скоростью
(рис. 59), а колесо 3 – вращающимся с
относительной угловой скоростью
,
против часовой стрелки. Так как
,
то
.
Оси вращения параллельны, направления
вращений противоположны. Поэтому
и направлена так же как
,
против часовой стрелки. В частности,
если
,
то
и
.Колесо
3 будет двигаться поступательно.
Рис.59
Исследование движения других подобных конструкций (планетарных и дифференциальных редукторов, передач) ведется аналогичным способом.
Переносной угловой скоростью является угловая скорость водила (рамки, крестовины и т.п.), а чтобы определить относительную скорость какого-либо колеса, нужно водило остановить, а неподвижное колесо заставить вращаться с угловой скоростью водила, но в противоположную сторону.
Угловые
ускорения тела в абсолютном движении
можно искать как производную
,
где
.
Покажем (рис.60) единичные векторы
и
(орты осей
и
),
а векторы угловых скоростей запишем
так:
,
.
Тогда
и угловое ускорение, при
.
З
Рис.
11.7.,
и
.
Поэтому
или
и
,
где
– угловое ускорение переносного
вращения;
– угловое ускорение относительного
вращения;
–
добавочное угловое ускорение, которое
определяет изменение относительной
угловой скорости
при переносном движении. Направлен
этот вектор перпендикулярно осям
и
,
как скорость конца вектора
.
Модуль добавочного углового ускорения
,
где
- угол между осями.
Конечно,
если оси вращения параллельны, это
угловое ускорение
будет равно нулю, так как
.
Рис.60
2. Общий случай движения тела
Произвольное движение тела – это общий случай движения. Его можно рассматривать как сумму двух движений: поступательного вместе с произвольно выбранным полюсом С и вращения вокруг этого полюса. Первое движение определяется уравнениями движения полюса, точки С:
А второе движение – уравнениями вращения вокруг точки С с помощью углов Эйлера:
Скорости и ускорения точек тела в общем случае, при произвольном движении, определяются такими же методами, как при сложном движении точки (см. раздел выше).