CD и г. 196. Эталон переменного сопротивления, состоящий из трех секций трубок различного диаметра, скользящих одна внутри другой. Внутренний диаметр секции 1—1,009", секции 2—0,390", . секции 3—0,130" [27].

Сопротивление Z₂имеет ту же форму, что и Z_lt за исключением замены lj на 1₂ в (6.69) и Z₂ иа Z₃ в (6.71). Сопротивление же трубки 3 может быть представлено в виде

ре^г («я + /?_я)

(6.72)

На фиг. 197 показан график зависимости Z₀₁ от и 1₂ на плоскости

R, X. При 1_У=1₂=0 получается точка Z₃ (SJS_s)‘ Пунктирная спираль соот-

ветствует увеличению от нуля до

Фиг.

197. Годограф сопротивления для эталона фиг. 19о.

ной площади, могут быть получены

максимального значения Х/2 при ^=0. При дальнейшем увели­чении Z₂ получались бы следую­щие витки спирали, навиваю­щиеся, сжимаясь, на точку Z₀a (Si/S₂). Z₀₂, как и Z₀₁, выра­жается формулой (6.70).

Если теперь при Z₂=0 увели­чивать Z_lt то получится большая спираль (фиг. 197). При Z₂=X/2 получается следующая по вели­чине спираль. Если Z_x превосхо­дит Х/2, то в обоих случаях спирали будут навиваться па точку Z₀₁.

На фиг. 197 обе спирали оборваны в точке, соответствую­щей Z_x = X/2.

Все значения входного Z_b лежащие внутри незаштрихован- при изменении длин Z_L и U от

0 до Х/2. Выбирая значение 1₂ так, чтобы Z₂ {SJS?) лежало на

какой-либо точке пунктирной кривой, получим для Z_l спираль,

начинающуюся из этой точки и навивающуюся на точку Z_0l.

Если

219

пунктирная спираль не проходит через точку Z_0l, то вблизи этой точки остается небольшая область значений сопротивления, не поддающихся реализации.

Для того чтобы расчет входного сопротивления всего устройства давал достаточно точные значения, должны быть выполнены следующие условия:

1. отношение длины волны к диаметру трубки 1 должно быть доста­точно велико, чтобы обеспечить непрерывность объемной скорости в месте перехода из трубки 1 в трубку 2;

2. степень влажности воздуха не должна приводить к заметному молекулярному поглощению;

3. температура всего устройства должна быть одинаковой и точно

известной.

Уайт описал [28] третий тип эталона, пригодного для ограниченного диапазона сопротивлений и частот. Устройство состоит из электроакусти­ческого преобразователя, клеммы которого присоединены к переменному электрическому сопротивлению. Таким образом, электрические сопро­тивления преобразуются в акустические. Чем меньше электрическое

Фиг. 198. График зависимости величин X_MT/Spc и H_mtJS^g в функции от R_el и X_el йри частоте 500 гц.

-сопротивление преобразователя, тем шире получаемый диапазон акусти­ческих сопротивлений. Поэтому обычно применяется преобразователь с подвижной катушкой.

Общая теория преобразования акустических сопротивлений в элек­трические (это—обратный случай) изложена в § 6 этой главы; для пони­мания последующего читатель должен ознакомиться предварительно с этим параграфом. Вкратце расчет производится следующим образом: полное механическое сопротивление Zmt влево от клемм 3 и 4 на фиг. 202, е (стр. 223) при электрической нагрузке Z на клеммах 1 и 2 равно

Z_Mt = Вмт + jX_MT = Zp~\~y ZTy— > (6- /3)

^ew+'el

где Z_P—механическое сопротивление преобразователя в режиме холосто­го хода; Zew—электрическое сопротивление катушки при заторможенной .диафрагме; к = | к \ e~^jx—комплексный коэффициент электромеханической