Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
акустика / beranek_l_akusticheskie_izmereniia.doc
Скачиваний:
200
Добавлен:
05.05.2023
Размер:
43.36 Mб
Скачать

§ 5. Мосты

217

Следует заметить, что в этом случае R2 в уравнении (6,65) уже не будет равно единице. Попеременно. устанавливая эталоны на место трубки с жестким поршнем, можно провести калибровку во всем диапазоне изменения s.

Согласно фиг. 195, изменения s вблизи s=0 мало изменяют коэффи­циент отражения и сказываются в основном только на фазовом угле. Поэтому при балансировке моста в этой области наблюдается целый ряд близких состояний баланса, соответствующих примерно одному

9 = +90°

9=0°

s=0

е = + 270°

Фиг. 195. .Полярная диаграмма Я и 0 в функции (см. фиг. 193) [26].

и тому же значению суммы Это объясняется тем, что и изменения 1г

влияют только на фазовый угол. Во избежание возникающей таким обра­зом неопределенности следует производить измерения в следующем порядке. Сначала добиваются возможно более точного баланса, передви­гая трубку W и удерживая поршневую трубку в неизменном положении относительно главной трубки моста. Затем баланс уточняется с помощью передвижения либо только второй трубки, либо обеих трубок вместе, без изменения их взаимного положения. В первой части опыта изменяется только Л, а во второй—только Ь.

Микер и Слэймейкер [27] описывают другую конструкцию перемен­ного эталона, характеристики которого могут быть рассчитаны с доста­точной точностью по его размерам и, за исключением температурной зави­симости, остаются неизменными с течением времени. Конструкция эта­лона показана на фиг. 196. Части 1 ж 2 выполнены из металла; часть 3 представляет собой 5,5-метровую трубку из пластмассы. К пластмас­совой трубке присоединена втулка, скользящая внутри трубки 2, что позволяет изменять длину столба воздуха в ней при сохранении плот­ного акустического соединения. Аналогичная втулка, скользящая внутри трубки i, прикреплена к трубке 2. Длина пластмассовой трубки доста­точна для создания практически бесконечной акустической линии, являющейся нагрузкой для трубки 2 и поддающейся расчету.

Согласно фиг. 196, удельное акустическое сопротивление выражает­ся формулой

= Z0i cth [(a-i -j- Zi -f- Ф1 [-/cpi], (6.69)

218

Гл. 6. Намерение акустических сопротивлений

где 04 — постоянная затухания для трубки 1; = к + а2; к — ш/с;

Z0l— входное сопротивление при lL>со, т. е.

Zox = PC2^4^ (6.70)