Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
акустика / beranek_l_akusticheskie_izmereniia.doc
Скачиваний:
196
Добавлен:
05.05.2023
Размер:
43.36 Mб
Скачать

Б. Метод стоячих волн. Подвижной микрофон. Этот метод (3 в табл. 18) широко применялся в 1948 г*). По этому методу, перемещая акустический

щуп вдоль трубы, заме-

А 20 lg ртах

Направление -X (см. фиг. 179)

дб

\

Фиг. 182. Распределение эффективного звукового давления в трубе в функции от расстояния от по- верхности образца а. Источник ввука справа.

разования уравнения (6.22). Эта операция результату:

| рх | = В [ch 2 (ах + фх) + cos 2 (kx + ф2)]1/2

ряют ряд максимумов и минимумов давления, оп- ределяя расстояния между соответствующими точка- ми. Отношения этих мак- симальных и минимальных значений обычно выража- ют в дб.

Получаемые данные соответствуют уровням U и L" и расстояниям dY и d.2 на фиг. 182. Цель следующих параграфов— связать эти величины с величинами и ф2> кото- рые в свою очередь нужны для определения Z/pc.

Величина давления рх в измерительной трубе получается путем преоб- приводит к следующему

(6.33)

*) Этот метод значительно ранее разработан и широко применяется в лабора­ториях Советского Союза [37].—Прим. ред.

§ 4. Акустические длинные линии

205

Уравнение (6.33) справедливо при условии, что частота, длина трубы и температура остаются неизменными во все время измерения. Макси­мальные и минимальные значения | рх | находятся путем приравнивания нулю производной по х правой части формулы (6.33):

a sh 2 (ах — фД — k sin 2 (кх + ф2) = 0. (6.34)

Если теперь допустить, что а2 < А2 (это условие практически всегда выпол­няется в измерительных трубах), то первый член в левой части (6.34) будет мал по сравнению со вторым; следовательно, мы можем заменить синус его аргументом. Уравнение (6.34) допускает два решения:

  1. (кх + ф2) — 2Л/тс + у sh 2 (ах + фД (6.35)

и

2 (кх + ф2) - (2N — 1) * — у sh 2 (ах + фх), (6.36)

где М и N целые числа.

Максимумы имеют место в точках, для которых отношение рас­стояния Dm до образца к длине волны X равно

^="--5-+2Я5Ь2<“ + Ы- <6'37>

Минимумы имеют место в точках, для которых отношение их расстоя­ния flJjv до образца к длине волны равно:

dN _ 2N — 1

~Т~ 4

2 п

-^sh2(a а + ФО-

(6.38)

Затухание в трубе, определяемое постоянной затухания а, умень­шает расстояние между минимумом давления и образцом и увеличивает расстояние между максимумом давления и образцом на величину

^ish2(a* + (J)1).

(6.39)

Отношение | Pmw/Pmm | выражается формулой

-Ртах

' 2 ch2 (aDM + Фх) — sh2 2 (aDM +

Р min

2 sh2 (adN + Ф1) -f -^2 sh2 2 (adN -b Ф0