давлении в изолированной системе, объем системы постоянный, dV=0.
dH=0, следовательно Н= const
Если в системе основная часть энергии потребляется в тепловой форме, то вместо закона сохранения энергии с небольшой погрешностью к этой системе можно применить закон сохранения теплоты.
Тепловой баланс – простейшая форма энергетического баланса.
Если система состоит из К компонентов и удельной энтальпии каждого
компонента h
∑ =1 = =i - закон сохранения энергии (теплоты) в закрытой системе.
3) Особенности процессов дросселирования газов, паров и жидкостей.
Рисунок 82. Иллюстрация дросселирования в парожидкостной области.
В результате дросселирования жидкости или пара мы можем попасть в парожидкостную область, как это показано на рисунке 82.
После дросселирования пара доля пара больше доли образованной жидкости, и, наоборот, после дросселирования жидкости доля жидкости больше доли образовавшегося пара. Но интегральный эффект дросселирования в обоих случаях остаётся одинаков, т.к. в парожидкостной области температура – есть функция только давления.
Определение дифференциального эффекта дросселирования для идеального и реального газа.
|
( |
− ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Идеальный |
газ: |
|
= ( |
) |
= |
= |
|
|
= |
|
|
|
|
= 0 |
|
|
||||||||||||
pv=RT |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
pv = zRT |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Реальный газ: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
= ( , ) |
|
(коэффициентсжимаемости) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
>≤ 1 |
|
|
zRT |
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
= |
|
( |
|
|
) = |
|
|
|
+ = |
+ |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
( |
− |
) |
|
( |
+ ∙ |
− ) |
|
|
∙ |
|
|
|
|||||||||||||||
= |
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Знак коэффициента |
|
определяется прежде всего значением |
||||||||||||||||||||||||||
<≥ 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
производной |
коэффициента сжимаемости по температуре при |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
постоянном давлении, т.е. определяется реальными свойствами газа.Зависимость изотермического коэффициента сжимаемости от давления имеет следующий вид.
Рисунок 83. Зависимость коэффициента сжимаемости от давления.
В области температур выше температуры инверсии данная зависимость не имеет экстремума., т.е. производная не обращается в
ноль. В области низких температур ниже температуры инверсии есть точки, где производная обращается в ноль, то есть дифференциальный дроссель эффект равен нулю. Эти точки принадлежат кривой инверсии.