
Учебная литература / sbmpei
.pdf
Примеры решений |
41 |
|
|
Задача 7
Оси двух дисков радиусом r соединены стержнем длиной 4r. Диск A массой m1 катится по горизонтальной поверхности, другой — массой m2, — по цилиндрической поверхности радиусом R = 5r. К диску A приложен момент M . Составить уравнение движения системы. За обобщенную координату принять угол поворота стержня ϕ.
Решение
M
O1 A ?
2
K
B ϕ
R
C
W
Заметим, что по условию задачи треугольник OBA равнобедренный. Отсюда угол между CB и осью x равен π − ϕ. Рассмотрим
r 4r
кинематический граф C −→ B −→ A , где C — точка касания диска
π−ϕ ϕ
и поверхности, а точки O, B и C лежат на одной прямой — нормали к общей касательной поверхности и диска. Запишем соответствующие уравнения для проекций скоростей:
vAx = vCx − rω2z sin(π − ϕ) − 4rϕ˙ sin ϕ; vAy = vCy + rω2z cos(π − ϕ) + 4rϕ˙ cos ϕ.
Учитывая, что vCx = vCy = vAy = 0, определяем угловую скорость ω2z = 4ϕ˙ и скорость vAx = −8rϕ˙ sin ϕ. Найдем скорость B. Составив
4r
граф B −→ A , получим:
ϕ
vAx = vBx − 4rϕ˙ sin ϕ; vAy = vBy + 4rϕ˙ cos ϕ.
Найдем
vBx = vAx + 4rϕ˙ sin ϕ = −4rϕ˙ sin ϕ, vBy = vAy − 4rϕ˙ cos ϕ = −4rϕ˙ cos ϕ.
Отсюда имеем vB2 = 16r2ϕ˙ 2. Для определения угловой скорости диска 1
r
составим граф K −→ A , где K — точка касания диска с поверхностью.
π/2
В проекции на ось x: vAx = vKx − rω1z sin(π/2). Ясно, что vKx = 0, поэтому ω1z = 8ϕ˙ sin ϕ.
Кинетическая энергия однородного диска, катящегося без проскальзывания по неподвижной поверхности, определяется по формуле (I.6):
|
3m1v2 |
|
2 |
|
|
|
3m2v2 |
2 |
|
||
T1 = |
A |
= 48m1r2 |
ϕ˙ |
|
sin2 |
ϕ, T2 |
= |
B |
= 12m2r2 |
ϕ˙ |
. |
4 |
|
4 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|

42 |
Система с одной степенью свободы |
Раздел I |
|
|
|
Суммарная кинетическая энергия имеет вид
T = ϕ˙ 2 (A + B sin2 ϕ). 2
Обобщенная сила
1
Q = ϕ˙ (−M ω1z + (−m2g)vBy ) = −8M sin ϕ + 4grm2 cos ϕ.
Задача 8
2
M
6 ϕ
|
Оси |
цилиндров соединены спарником. |
|
|
Верхний цилиндр катится без проскальзывания |
||
|
по вертикальной плоскости. Нижний цилиндр |
||
|
находится в зацеплении с верхним и катится |
||
|
по пластинке массой m1, скользящей по |
||
|
горизонтальной плоскости. Радиусы цилиндров |
||
1 |
r. Масса |
нижнего цилиндра m2. К нижнему |
|
цилиндру приложен момент M . Составить |
|||
|
|||
|
уравнение движения системы. За обобщенную |
||
|
координату принять угол поворота спарника ϕ. |
Решение
2r
Рассмотрим кинематический граф (рис. 6) A −→ B вдоль спарни-
ϕ
ка AB. Соответствующие уравнения для проекций скоростей
|
|
|
|
|
vBx = vAx − 2r |
ϕ˙ |
sin |
ϕ |
, vBy = vAy + 2r |
ϕ˙ |
|
|
ϕ |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos . |
|
|||||||||||||||
|
|
y |
|
6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
6 |
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ϕ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ϕ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
K |
|
|
|
|
|
- |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|||
|
|
|
|
|
|
Рис. 6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 7 |
|
|
|
|
|
||||||
|
Учитывая, что vAy = vBx = 0, |
имеем: vAx = 2r |
ϕ˙ |
|
ϕ |
vBy = |
||||||||||||||||||||
|
|
sin , |
||||||||||||||||||||||||
= |
2rϕ˙ cos ϕ. Рассмотрим проекции |
скоростей на |
ось |
y для |
графа |
|||||||||||||||||||||
B |
r |
C |
|
(рис. 7) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
−→ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
vCy = vBy + rω3z cos 0.
Примеры решений |
43 |
|
|
Откуда получаем угловую скорость верхнего цилиндра
ω3z = −2ϕ˙ cos ϕ. |
|
|
|
(I.7) |
Проекции скоростей на ось x для графа K |
r |
A |
2r |
B , где K — |
|
−→ |
|
−→ |
|
|
π/2 |
|
ϕ |
|
точка касания нижнего цилиндра и пластинки (см. рис. 7) |
vBx = vKx − rω2z sin(π/2) − 2rϕ˙ sin ϕ. |
|
||
Найдем скорость поступательного движения пластинки: |
|
||
vKx = rω2z + 2rϕ˙ sin ϕ. |
(I.8) |
||
Запишем граф по цилиндрам |
|
|
|
r |
r |
r |
|
−→ |
−→ |
−→ |
|
K π/2 A |
ϕ P |
ϕ B, |
|
где P — точка соприкосновения цилиндров. Запишем соответствующие |
|||
уравнения для проекций скоростей |
|
|
|
vBx = vKx − rω2z sin(π/2) − rω2z sin ϕ − rω3z sin ϕ, |
|
||
или |
|
|
|
vKx = rω2z + rω2z sin ϕ + rω3z sin ϕ. |
(I.9) |
Из (I.7) — (I.9) следует выражение для угловой скорости нижнего цилиндра ω2z = 2ϕ˙ (1 + cos ϕ) и скорость пластинки vKx = 2rϕ˙ (1 + + cos ϕ + sin ϕ).
Запишем кинетическую энергию плоского движения цилиндра и поступательного движения пластинки:
|
|
|
|
|
m1v2 |
|
|
|
|
2 |
|
|||
|
T1 |
= |
|
Kx |
= 2m1r2ϕ˙ |
(1 + cos ϕ + sin ϕ)2; |
||||||||
|
2 |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J2ω2 |
|
||||
|
|
|
|
|
m2v2 |
|
|
|
|
|||||
|
T2 |
= |
|
Ax |
+ |
|
2z |
, |
|
|||||
|
2 |
|
2 |
|
|
|||||||||
|
ϕ˙ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
ϕ |
|
|
|
2 |
|
|
|
|||||
где vAx = 2r |
|
|
sin |
, J2 |
= m2r |
/2. Суммарная кинетическая энергия |
||||||||
имеет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ϕ2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T = |
˙ |
A + B sin2 ϕ + C sin 2ϕ + D sin ϕ + E cos ϕ . |
||||||||||||
2 |
||||||||||||||
В выражение обобщенной силы войдет только момент: |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
(−M ω2z ) = −2M (1 + cos ϕ). |
|||||||
|
|
|
|
Q = |
|
|
||||||||
|
|
|
|
ϕ˙ |

44 Система с одной степенью свободы Раздел I
Задача 9
|
|
|
|
На оси обода радиусом R, массой m1 |
|
|
|
|
шарнирно зареплен стержень AB длиной L, |
|
|
|
|
скользящий одним концом по вертикальной |
|
|
|
|
плоскости. На другом конце стержня шар- |
1 |
|
|
B |
нирно закреплен диск радиусом r, катящийся |
|
|
|
по внутренней поверхности обода. К дис- |
|
M |
O |
|
|
|
|
|
ку приложен момент M . Качение обода по |
||
|
|
|
||
?A |
|
ϕ |
|
|
|
|
горизонтальной плоскости происходит без |
||
|
|
|
||
C 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
проскальзывания. Масса диска m2. Соста- |
|
K |
|
|
вить уравнение движения системы. За обоб- |
|
|
|
щенную координату принять угол поворота |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
стержня ϕ. |
Решение
Найдем кинематические величины, входящие в выражение для кинетической энергии и обобщенной силы. Введем обозначение OB =
a
= a = L − R + r. Составим граф O −→ B , из которого следует
ϕ
vBx = vOx − aϕ˙ sin ϕ.
Получим скорость центра, необходимую для вычисления кинетической энергии обода,
vOx = aϕ˙ sin ϕ.
R
В соответствии с графом K −→ O , запишем уравнение
π/2
vOx = vKx − Rω1z sin(π/2),
из которого следует выражение для угловой скорости
ω1z = −(a/R)ϕ˙ sin ϕ.
R−r
Найдем скорость центра диска. Составим граф A −→ O и запишем
ϕ
два уравнения
ϕ˙ |
ϕ |
ϕ˙ |
ϕ |
vOx = vAx − (R − r) |
sin ; |
vOy = vAy + (R − r) |
cos . |
Получим
vAx = Lϕ˙ sin ϕ;
(I.10)
vAy = −(R − r)ϕ˙ cos ϕ.
Примеры решений |
45 |
|
|
Для того, чтобы определить угловую скорость диска 2, необходимо
R
составить граф C −→ O и записать соответствующее уравнение в
ϕ
проекции на ось x:
|
|
|
vOx = vCx − Rω1z sin ϕ. |
|
||||||||
Компонента скорости точки касания обода и диска имеет вид |
|
|||||||||||
|
|
|
vCx = a |
ϕ˙ |
sin |
ϕ |
|
ϕ |
|
|||
|
|
|
|
|
|
(1 − sin ). |
|
|||||
Из графа |
C |
r |
A следует уравнение |
|
||||||||
ϕ |
|
|||||||||||
|
|
−→ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
vAx = vCx − rω2z sin ϕ, |
|
||||||||
из которого можно найти угловую скорость |
|
|||||||||||
|
|
|
ω2z = ϕ˙ (a(1 − sin ϕ) − L)/r. |
(I.11) |
||||||||
Кинетическая энергия плоского движения обода имеет вид |
|
|||||||||||
|
|
|
|
m1v2 |
|
|
|
J1ω2 |
|
|||
|
|
|
T1 = |
|
|
O |
+ |
1z |
, |
|
||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
где J1 = m1R2 — момент инерции обода. С учетом выражения для скорости центра получим
T1 = m1a2ϕ˙ 2 sin2 ϕ.
Найдем кинетическую энергию плоского движения диска 2:
|
|
|
|
|
|
m2v2 |
|
J2 |
ω2 |
|||
|
|
|
|
|
T2 = |
|
A |
|
+ |
|
2z |
. |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Подставим сюда выражение для скорости центра (I.10) и угловой |
||||||||||||
скорости (I.11). Получим |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
ϕ2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T2 = |
˙ |
m2 |
2L2 sin2 ϕ + 2(R − r)2 cos2 ϕ) + (a(1 − sin ϕ) − L)2 . |
|||||||||
4 |
||||||||||||
Кинетическая энергия системы имеет вид |
||||||||||||
|
|
|
|
|
T = T1 + T2 = |
ϕ˙ 2 |
(A + B sin2 ϕ). |
|||||
|
|
|
|
|
2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Обобщенная сила зависит от момента M и силы тяжести диска 2: |
||||||||||||
1 |
(M ω2z |
− m2gvAy ) = M (a(1 − sin ϕ) − L)/r + m2g(R − r) cos ϕ. |
||||||||||
Q = |
|
|||||||||||
ϕ˙ |

II
СИСТЕМА С ДВУМЯ СТЕПЕНЯМИ СВОБОДЫ
Условия задач
В задачах 2.1 — 2.36 механическая система с идеальными стационарными связями имеет две степени свободы и движется под действием сил тяжести. Три элемента механизма наделены массами, кратными некоторой массе m. Трением пренебречь. Подвижные и неподвижные блоки считать однородными цилиндрами. Найти величину ускорения груза A или центра цилиндра A.
Ответы даны в табл. 2 на с. 89, 90 .
2.1 |
|
2.2 |
A |
C |
|
|
B |
|
mA = 3m, mB = 5m, mC = 4m |
mA |
|
2.3 |
|
2.4 |
B |
|
|
|
C |
|
|
A |
|
mB = 5m, mA = 4m, mC = 4m |
mB |
|
2.5 |
|
2.6 |
B |
|
|
|
A |
|
|
C |
|
mB = 3m, mC = 2m, mA = 3m |
mB |
A
C
B
= 4m, mB = 3m, mC = 3m B
C
A
= 6m, mA = 5m, mC = 4m
A
B
C
= 2m, mC = 3m, mA = 5m

Условия задач |
47 |
|
|
2.7 |
C |
|
|
|
A |
B
mA = 5m, mB = 4m, mC = 6m
2.9 |
B |
C |
|
|
A
mB = 4m, mA = 3m, mC = 5m
2.11 A
B
C
mB = 3m, mC = 5m, mA = 7m
2.13 |
C |
|
A |
B
mA = 4m, mB = 3m, mC = 5m
2.15 |
B |
|
C |
|
|
A
mB = 6m, mA = 5m, mC = 7m
2.8 |
A |
C |
|
||
|
|
B
mA = 6m, mB = 5m, mC = 7m
2.10 |
B |
C |
|
||
|
|
A
mB = 5m, mA = 4m, mC = 6m
2.12 |
A |
|
B |
C
mB = 3m, mC = 2m, mA = 4m
2.14 A C
B
mA = 5m, mB = 4m, mC = 6m
2.16 C
B
A
mB = 2m, mA = 2m, mC = 4m

48 |
Система с двумя степенями свободы |
Раздел II |
|
|
|
2.17
mB
2.19
mA
2.21
mB
2.23
mB
2.25
mB
A B
C
= 4m, mC = 3m, mA = 5m A C
B
= 6m, mB = 5m, mC = 7m C
B
A
= 2m, mA = 3m, mC = 5m
C
B
A
= 6m, mA = 5m, mC = 7m
C
B
A
= 4m, mA = 3m, mC = 5m
2.18 |
B |
A |
|
|
C
mB = 5m, mC = 4m, mA = 6m
2.20 |
B |
C |
|
|
A
mB = 3m, mA = 2m, mC = 4m
2.22 |
C |
|
B |
A
mB = 5m, mA = 4m, mC = 6m
2.24 B C
A
mB = 3m, mA = 2m, mC = 4m
2.26
A |
B |
C |
|
|
mA = 3m, mB = 4m, mC = 4m

Условия задач |
49 |
|
|
2.27 |
|
|
2.28 |
|
|
|
B |
|
|
B |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
C |
|
|
A |
C |
|
|
|
|
|
||
mB = 7m, mA = 5m, mC = 4m |
mB = 4m, mA = 2m, mC = 3m |
|||||
2.29 |
|
|
2.30 |
|
|
|
B |
|
|
B |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
A |
|
C |
A |
|
|
|
|
|
|
||
mB = 5m, mC = 3m, mA = 3m |
mB = 4m, mC = 2m, mA = 3m |
|||||
2.31 |
|
|
2.32 |
|
|
|
|
|
C |
A |
|
|
C |
A B |
|
|
|
|
B |
|
mA = 3m, mB = 5m, mC = 8m |
mA = 5m, mB = 3m, mC = 6m |
|||||
2.33 |
|
|
2.34 |
|
|
|
B |
|
|
B |
|
|
|
|
C |
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
||
|
A |
|
|
|
A |
|
mB = 6m, mA = 4m, mC = 7m |
mB = 7m, mA = 5m, mC = 8m |
|||||
2.35 |
|
|
2.36 |
|
|
|
B |
|
A |
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
B |
|
C |
|
mB = 4m, mC = 2m, mA = 5m |
mB = 2m, mC = 3m, mA = 6m |

50 |
Система с двумя степенями свободы |
Раздел II |
|
|
|
В задачах 2.37 — 2.62 механическая система с идеальными стационарными связями имеет две степени свободы и состоит из пяти тел. Блок (или однородный цилиндр) D катится без проскальзывания по неподвижной горизонтальной плоскости или по подвижной тележке массой mE . Блок состоит из двух соосных жестко скрепленных цилиндров. Массой колес тележки пренебречь. Грузы A, B и ось однородного цилиндра E перемещаются вертикально под действием сил тяжести. Даны массы mA = 10 кг, mB = 11 кг, mC = = 12 кг, mD = 13 кг, mE = 14 кг, радиусы RC = 24 см, rC = 10 см,
RD = 20 см, rD = 15 см и радиусы инерции блоков ρC = 20 см, ρD = 24 см. В тех вариантах, где тело D — однородный цилиндр, принять rD = 15 см. Трением качения пренебречь. Найти ускорение груза A.
Ответы (в м/с2) даны в табл. 3 на с. 90.
2.37
C
A
B
2.39
C
A
B
2.41
C
E
A
B
|
2.38 |
D |
C |
E |
|
A
D2.40
E C
E
A
2.42
D
C
E
A
D
E
B
D
B
D
B