Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Скачиваний:
14
Добавлен:
13.02.2023
Размер:
796.03 Кб
Скачать

Примеры решений

41

 

 

Задача 7

Оси двух дисков радиусом r соединены стержнем длиной 4r. Диск A массой m1 катится по горизонтальной поверхности, другой — массой m2, — по цилиндрической поверхности радиусом R = 5r. К диску A приложен момент M . Составить уравнение движения системы. За обобщенную координату принять угол поворота стержня ϕ.

Решение

M

O1 A ?

2

K

B ϕ

R

C

W

Заметим, что по условию задачи треугольник OBA равнобедренный. Отсюда угол между CB и осью x равен π − ϕ. Рассмотрим

r 4r

кинематический граф C −→ B −→ A , где C — точка касания диска

πϕ ϕ

и поверхности, а точки O, B и C лежат на одной прямой — нормали к общей касательной поверхности и диска. Запишем соответствующие уравнения для проекций скоростей:

vAx = vCx − rω2z sin(π − ϕ) − 4rϕ˙ sin ϕ; vAy = vCy + rω2z cos(π − ϕ) + 4rϕ˙ cos ϕ.

Учитывая, что vCx = vCy = vAy = 0, определяем угловую скорость ω2z = 4ϕ˙ и скорость vAx = −8rϕ˙ sin ϕ. Найдем скорость B. Составив

4r

граф B −→ A , получим:

ϕ

vAx = vBx − 4rϕ˙ sin ϕ; vAy = vBy + 4rϕ˙ cos ϕ.

Найдем

vBx = vAx + 4rϕ˙ sin ϕ = −4rϕ˙ sin ϕ, vBy = vAy − 4rϕ˙ cos ϕ = −4rϕ˙ cos ϕ.

Отсюда имеем vB2 = 16r2ϕ˙ 2. Для определения угловой скорости диска 1

r

составим граф K −→ A , где K — точка касания диска с поверхностью.

π/2

В проекции на ось x: vAx = vKx − rω1z sin(π/2). Ясно, что vKx = 0, поэтому ω1z = 8ϕ˙ sin ϕ.

Кинетическая энергия однородного диска, катящегося без проскальзывания по неподвижной поверхности, определяется по формуле (I.6):

 

3m1v2

 

2

 

 

 

3m2v2

2

 

T1 =

A

= 48m1r2

ϕ˙

 

sin2

ϕ, T2

=

B

= 12m2r2

ϕ˙

.

4

 

4

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

42

Система с одной степенью свободы

Раздел I

 

 

 

Суммарная кинетическая энергия имеет вид

T = ϕ˙ 2 (A + B sin2 ϕ). 2

Обобщенная сила

1

Q = ϕ˙ (−M ω1z + (−m2g)vBy ) = −8M sin ϕ + 4grm2 cos ϕ.

Задача 8

2

M

6 ϕ

 

Оси

цилиндров соединены спарником.

 

Верхний цилиндр катится без проскальзывания

 

по вертикальной плоскости. Нижний цилиндр

 

находится в зацеплении с верхним и катится

 

по пластинке массой m1, скользящей по

 

горизонтальной плоскости. Радиусы цилиндров

1

r. Масса

нижнего цилиндра m2. К нижнему

цилиндру приложен момент M . Составить

 

 

уравнение движения системы. За обобщенную

 

координату принять угол поворота спарника ϕ.

Решение

2r

Рассмотрим кинематический граф (рис. 6) A −→ B вдоль спарни-

ϕ

ка AB. Соответствующие уравнения для проекций скоростей

 

 

 

 

 

vBx = vAx − 2r

ϕ˙

sin

ϕ

, vBy = vAy + 2r

ϕ˙

 

 

ϕ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

cos .

 

 

 

y

 

6

 

 

 

 

 

 

 

 

y

 

6

 

 

 

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

B

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

B

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

C

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

P

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

A

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

A

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ϕ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ϕ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

-

 

 

 

 

 

 

 

K

 

 

 

 

 

-

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x

 

 

 

 

 

 

 

Рис. 6

 

 

 

 

 

 

 

 

Рис. 7

 

 

 

 

 

 

Учитывая, что vAy = vBx = 0,

имеем: vAx = 2r

ϕ˙

 

ϕ

vBy =

 

 

sin ,

=

2rϕ˙ cos ϕ. Рассмотрим проекции

скоростей на

ось

y для

графа

B

r

C

 

(рис. 7)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

−→

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

vCy = vBy + rω3z cos 0.

Примеры решений

43

 

 

Откуда получаем угловую скорость верхнего цилиндра

ω3z = −2ϕ˙ cos ϕ.

 

 

 

(I.7)

Проекции скоростей на ось x для графа K

r

A

2r

B , где K —

 

−→

 

−→

 

 

π/2

 

ϕ

 

точка касания нижнего цилиндра и пластинки (см. рис. 7)

vBx = vKx − rω2z sin(π/2) − 2rϕ˙ sin ϕ.

 

Найдем скорость поступательного движения пластинки:

 

vKx = rω2z + 2rϕ˙ sin ϕ.

(I.8)

Запишем граф по цилиндрам

 

 

 

r

r

r

 

−→

−→

−→

 

K π/2 A

ϕ P

ϕ B,

 

где P — точка соприкосновения цилиндров. Запишем соответствующие

уравнения для проекций скоростей

 

 

vBx = vKx − rω2z sin(π/2) − rω2z sin ϕ − rω3z sin ϕ,

 

или

 

 

 

vKx = rω2z + rω2z sin ϕ + rω3z sin ϕ.

(I.9)

Из (I.7) — (I.9) следует выражение для угловой скорости нижнего цилиндра ω2z = 2ϕ˙ (1 + cos ϕ) и скорость пластинки vKx = 2rϕ˙ (1 + + cos ϕ + sin ϕ).

Запишем кинетическую энергию плоского движения цилиндра и поступательного движения пластинки:

 

 

 

 

 

m1v2

 

 

 

 

2

 

 

T1

=

 

Kx

= 2m1r2ϕ˙

(1 + cos ϕ + sin ϕ)2;

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

J2ω2

 

 

 

 

 

 

m2v2

 

 

 

 

 

T2

=

 

Ax

+

 

2z

,

 

 

2

 

2

 

 

 

ϕ˙

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ϕ

 

 

 

2

 

 

 

где vAx = 2r

 

 

sin

, J2

= m2r

/2. Суммарная кинетическая энергия

имеет вид

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ϕ2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

T =

˙

A + B sin2 ϕ + C sin 2ϕ + D sin ϕ + E cos ϕ .

2

В выражение обобщенной силы войдет только момент:

 

 

 

 

 

1

 

(−M ω2z ) = −2M (1 + cos ϕ).

 

 

 

 

Q =

 

 

 

 

 

 

ϕ˙

44 Система с одной степенью свободы Раздел I

Задача 9

 

 

 

 

На оси обода радиусом R, массой m1

 

 

 

 

шарнирно зареплен стержень AB длиной L,

 

 

 

 

скользящий одним концом по вертикальной

 

 

 

 

плоскости. На другом конце стержня шар-

1

 

 

B

нирно закреплен диск радиусом r, катящийся

 

 

 

по внутренней поверхности обода. К дис-

M

O

 

 

 

 

ку приложен момент M . Качение обода по

 

 

 

?A

 

ϕ

 

 

 

горизонтальной плоскости происходит без

 

 

 

C 2

 

 

 

 

 

 

 

проскальзывания. Масса диска m2. Соста-

 

K

 

 

вить уравнение движения системы. За обоб-

 

 

 

щенную координату принять угол поворота

 

 

 

 

 

 

 

 

стержня ϕ.

Решение

Найдем кинематические величины, входящие в выражение для кинетической энергии и обобщенной силы. Введем обозначение OB =

a

= a = L − R + r. Составим граф O −→ B , из которого следует

ϕ

vBx = vOx − aϕ˙ sin ϕ.

Получим скорость центра, необходимую для вычисления кинетической энергии обода,

vOx = aϕ˙ sin ϕ.

R

В соответствии с графом K −→ O , запишем уравнение

π/2

vOx = vKx − Rω1z sin(π/2),

из которого следует выражение для угловой скорости

ω1z = −(a/R)ϕ˙ sin ϕ.

Rr

Найдем скорость центра диска. Составим граф A −→ O и запишем

ϕ

два уравнения

ϕ˙

ϕ

ϕ˙

ϕ

vOx = vAx − (R − r)

sin ;

vOy = vAy + (R − r)

cos .

Получим

vAx = Lϕ˙ sin ϕ;

(I.10)

vAy = −(R − r)ϕ˙ cos ϕ.

Примеры решений

45

 

 

Для того, чтобы определить угловую скорость диска 2, необходимо

R

составить граф C −→ O и записать соответствующее уравнение в

ϕ

проекции на ось x:

 

 

 

vOx = vCx − Rω1z sin ϕ.

 

Компонента скорости точки касания обода и диска имеет вид

 

 

 

 

vCx = a

ϕ˙

sin

ϕ

 

ϕ

 

 

 

 

 

 

 

(1 − sin ).

 

Из графа

C

r

A следует уравнение

 

ϕ

 

 

 

−→

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

vAx = vCx − rω2z sin ϕ,

 

из которого можно найти угловую скорость

 

 

 

 

ω2z = ϕ˙ (a(1 − sin ϕ) − L)/r.

(I.11)

Кинетическая энергия плоского движения обода имеет вид

 

 

 

 

 

m1v2

 

 

 

J1ω2

 

 

 

 

T1 =

 

 

O

+

1z

,

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

где J1 = m1R2 — момент инерции обода. С учетом выражения для скорости центра получим

T1 = m1a2ϕ˙ 2 sin2 ϕ.

Найдем кинетическую энергию плоского движения диска 2:

 

 

 

 

 

 

m2v2

 

J2

ω2

 

 

 

 

 

T2 =

 

A

 

+

 

2z

.

 

 

 

 

 

2

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Подставим сюда выражение для скорости центра (I.10) и угловой

скорости (I.11). Получим

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ϕ2

 

 

 

 

 

 

 

 

T2 =

˙

m2

2L2 sin2 ϕ + 2(R − r)2 cos2 ϕ) + (a(1 − sin ϕ) − L)2 .

4

Кинетическая энергия системы имеет вид

 

 

 

 

 

T = T1 + T2 =

ϕ˙ 2

(A + B sin2 ϕ).

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Обобщенная сила зависит от момента M и силы тяжести диска 2:

1

(M ω2z

− m2gvAy ) = M (a(1 − sin ϕ) − L)/r + m2g(R − r) cos ϕ.

Q =

 

ϕ˙

II

СИСТЕМА С ДВУМЯ СТЕПЕНЯМИ СВОБОДЫ

Условия задач

В задачах 2.1 — 2.36 механическая система с идеальными стационарными связями имеет две степени свободы и движется под действием сил тяжести. Три элемента механизма наделены массами, кратными некоторой массе m. Трением пренебречь. Подвижные и неподвижные блоки считать однородными цилиндрами. Найти величину ускорения груза A или центра цилиндра A.

Ответы даны в табл. 2 на с. 89, 90 .

2.1

 

2.2

A

C

 

 

B

 

mA = 3m, mB = 5m, mC = 4m

mA

2.3

 

2.4

B

 

 

 

C

 

 

A

 

mB = 5m, mA = 4m, mC = 4m

mB

2.5

 

2.6

B

 

 

 

A

 

 

C

 

mB = 3m, mC = 2m, mA = 3m

mB

A

C

B

= 4m, mB = 3m, mC = 3m B

C

A

= 6m, mA = 5m, mC = 4m

A

B

C

= 2m, mC = 3m, mA = 5m

Условия задач

47

 

 

2.7

C

 

 

A

B

mA = 5m, mB = 4m, mC = 6m

2.9

B

C

 

 

A

mB = 4m, mA = 3m, mC = 5m

2.11 A

B

C

mB = 3m, mC = 5m, mA = 7m

2.13

C

 

A

B

mA = 4m, mB = 3m, mC = 5m

2.15

B

 

C

 

 

A

mB = 6m, mA = 5m, mC = 7m

2.8

A

C

 

 

 

B

mA = 6m, mB = 5m, mC = 7m

2.10

B

C

 

 

 

A

mB = 5m, mA = 4m, mC = 6m

2.12

A

 

B

C

mB = 3m, mC = 2m, mA = 4m

2.14 A C

B

mA = 5m, mB = 4m, mC = 6m

2.16 C

B

A

mB = 2m, mA = 2m, mC = 4m

48

Система с двумя степенями свободы

Раздел II

 

 

 

2.17

mB

2.19

mA

2.21

mB

2.23

mB

2.25

mB

A B

C

= 4m, mC = 3m, mA = 5m A C

B

= 6m, mB = 5m, mC = 7m C

B

A

= 2m, mA = 3m, mC = 5m

C

B

A

= 6m, mA = 5m, mC = 7m

C

B

A

= 4m, mA = 3m, mC = 5m

2.18

B

A

 

 

C

mB = 5m, mC = 4m, mA = 6m

2.20

B

C

 

 

A

mB = 3m, mA = 2m, mC = 4m

2.22

C

 

B

A

mB = 5m, mA = 4m, mC = 6m

2.24 B C

A

mB = 3m, mA = 2m, mC = 4m

2.26

A

B

C

 

 

mA = 3m, mB = 4m, mC = 4m

Условия задач

49

 

 

2.27

 

 

2.28

 

 

 

B

 

 

B

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

A

C

 

 

A

C

 

 

 

 

 

mB = 7m, mA = 5m, mC = 4m

mB = 4m, mA = 2m, mC = 3m

2.29

 

 

2.30

 

 

 

B

 

 

B

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

C

A

 

C

A

 

 

 

 

 

 

mB = 5m, mC = 3m, mA = 3m

mB = 4m, mC = 2m, mA = 3m

2.31

 

 

2.32

 

 

 

 

 

C

A

 

 

C

A B

 

 

 

 

B

 

mA = 3m, mB = 5m, mC = 8m

mA = 5m, mB = 3m, mC = 6m

2.33

 

 

2.34

 

 

 

B

 

 

B

 

 

 

 

C

 

 

 

C

 

 

 

 

 

 

A

 

 

 

A

 

mB = 6m, mA = 4m, mC = 7m

mB = 7m, mA = 5m, mC = 8m

2.35

 

 

2.36

 

 

 

B

 

A

 

 

 

A

 

 

 

 

 

 

C

 

 

B

 

C

 

mB = 4m, mC = 2m, mA = 5m

mB = 2m, mC = 3m, mA = 6m

50

Система с двумя степенями свободы

Раздел II

 

 

 

В задачах 2.37 — 2.62 механическая система с идеальными стационарными связями имеет две степени свободы и состоит из пяти тел. Блок (или однородный цилиндр) D катится без проскальзывания по неподвижной горизонтальной плоскости или по подвижной тележке массой mE . Блок состоит из двух соосных жестко скрепленных цилиндров. Массой колес тележки пренебречь. Грузы A, B и ось однородного цилиндра E перемещаются вертикально под действием сил тяжести. Даны массы mA = 10 кг, mB = 11 кг, mC = = 12 кг, mD = 13 кг, mE = 14 кг, радиусы RC = 24 см, rC = 10 см,

RD = 20 см, rD = 15 см и радиусы инерции блоков ρC = 20 см, ρD = 24 см. В тех вариантах, где тело D — однородный цилиндр, принять rD = 15 см. Трением качения пренебречь. Найти ускорение груза A.

Ответы (в м/с2) даны в табл. 3 на с. 90.

2.37

C

A

B

2.39

C

A

B

2.41

C

E

A B

 

2.38

D

C

E

 

A

D2.40

E C

E

A

2.42

D

C

E

A

D

E

B

D

B

D

B

Соседние файлы в папке Учебная литература