Голографические фотонные структуры в наноструктурированных материалах.-2

21

1

M (1 t)

M (2 t) 0.75

M (3 t)

M (4 t)

0.5

M (5 t)

M (6 t)

M (7 t) 0.25

M (8 t)

M (0 t)

0.25

t

Рисунок 3.8 – Кинетика записи профилей гармоник концентрации моно-

мера 0( ), 1( ), 2( ), 3( ) и 4( ) при = 2,1

1

M (1 t)

M (2 t) 0.75

M (3 t)

M (4 t)

0.5

M (5 t)

M (6 t)

M (7 t) 0.25

M (8 t)

M (0 t)

0.25

t

Рисунок 3.9 – Кинетика записи профилей гармоник концентрации моно-

мера 0( ) и 1( ) при = 5,1

1

M (1 t)

M (2 t) 0.75

M (3 t)

M (4 t)

0.5

M (5 t)

M (6 t)

M (7 t) 0.25

M (8 t)

M (0 t)

0.25

t

22

Рисунок 3.10 – Кинетика записи профилей гармоник концентрации моно-

мера 0( ), 1( ) и 2( ) при = 5,1

Рисунок 2.11 – Кинетика записи профилей гармоник концентрации моно-

мера 0( ), 1( ), 2( ) и 3( ) при = 5,1

Рисунок 2.12 – Кинетика записи профилей гармоник концентрации моно-

мера 0( ), 1( ), 2( ), 3( ) и 4( ) при = 5,1

Таким образом, по графикам из рисунков 2.4, 2.8 и 2.12 видно, что с уве-

личением уменьшается амплитуда гармоник, причем, чем выше порядок гар-

моники, тем меньше максимальный уровень ее амплитуды. Это подтверждается пунктом 2.3. Все это говорит о том, что с увеличением влияние гармоник

23

наивысших порядков на диффузионный процесс снижается, т.к. скорость диф-

фузии мономера становится меньше по отношению к скорости полимеризации.

3.2.Кинетика формирования гармоник показателя преломления

На основе решения (2.15) для гармоник показателя преломления из [1]

оценим влияние параметра гармоники показателя преломления в зависи-

мости от времени t в нелинейном режиме записи.

1.2

n(1 t) 1

n(2 t)

0.8

n(3 t)

n(4 t) 0.6

n(5 t) 0.4 n(6 t) 0.2

0.2

0.4

t

Рисунок 2.13 – Кинетика записи профилей гармоник показателя прелом-

ления 0( ) и 1( ) при = 0,1

1.2

n(1 t) 1

n(2 t)

0.8

n(3 t)

n(4 t) 0.6

n(5 t) 0.4 n(6 t) 0.2

0.2

0.4

t

Рисунок 2.14 – Кинетика записи профилей гармоник показателя прелом-

ления 0( ), 1( ) и 2( ) при = 0,1

24

1.2

n(1 t) 1

n(2 t)

0.8

n(3 t)

n(4 t) 0.6

n(5 t) 0.4 n(6 t) 0.2

0.2

0.4

t

Рисунок 2.15 – Кинетика записи профилей гармоник показателя прелом-

ления 0( ), 1( ), 2( ) и 3( ) при = 0,1

1.2

n(1 t) 1

n(2 t)

0.8

n(3 t)

n(4 t) 0.6

n(5 t) 0.4 n(6 t) 0.2

0.2

0.4

t

Рисунок 2.16 – Кинетика записи профилей гармоник показателя прелом-

ления 0( ), 1( ), 2( ), 3( ) и 4( ) при = 0,1

Рисунок 2.17 – Кинетика записи профилей гармоник показателя прелом-

ления 0( ) и 1( ) при = 2,1

26

Рисунок 2.21 – Кинетика записи профилей гармоник показателя прелом-

ления 0( ) и 1( ) при = 5,

Рисунок 2.22 – Кинетика записи профилей гармоник показателя прелом-

ления 0( ), 1( ) и 2( ) при = 5,1

Рисунок 2.23 – Кинетика записи профилей гармоник показателя прелом-

ления 0( ), 1( ), 2( ) и 3( ) при = 5,1

27

Рисунок 2.24 – Кинетика записи профилей гармоник показателя прелом-

ления 0( ), 1( ), 2( ), 3( ) и 4( ) при = 5,1

По результатам моделирования можно сделать вывод, что увеличение па-

раметра приводит к спаду максимального значения амплитуды гармоник наивысших порядков, т.е. их линеаризации. Все это хорошо видно по графикам из рисунков 2.16, 2.20 и 2.24. Так, при ≥ 2,1 влияние на изменение показателя преломления могут оказывать только первые 3 гармоники, что хорошо будет заметно в пункте 2.4.