Нет вопроса 15

Сегнетоэлектрики. Доменная структура и диэлектрический гистерезис. Практическое применение сегнетоэлектриков.

16. Проводники в электростатическом поле. Электростатическая индукция. Напряженность и потенциал электростатического поля в проводнике. Условия стационарного распределения зарядов в проводнике.

Под действием стороннего электростатического поля в которое внесен незаряженный проводник, его свободные заряды смещаются. Поэтому на противоположных поверхностях проводника образуются избыточные заряды, на одной положительный, на другой - отрицательный. Эти заряды называются индуцированными.

Электростатическая индукция – явление перераспределения зарядов на поверхности проводника под действием внешнего ЭС поля. Индуцированные заряды создают собственное ЭС поле , которое вместе с внешним полем действует на свободные заряды проводника.

Перераспределение зарядов внутри проводника прекратится при выполнении условия:

Объемная плотность избыточных зарядов внутри проводника равна 0, поэтому индуцированные заряды располагаются только на его поверхности. Потенциал проводника одинаков во всех его внутренних точках и на поверхности. Вектор напряженности направлен по нормали к этой поверхности в каждой ее точке.

Незаряженный проводник, внесенный в ЭС поле, искажает и разрывает часть его силовых линий. Они начинаются на положительных, заканчиваются на отрицательных.

Условия стационарного распределения зарядов в проводнике

1. Напряженность ЭС поля в любой точке внутри проводника равно 0.

2. Избыточные заряды внутри проводника отсутствуют, а индуцированные заряды распределяются по его поверхности.

3. Вблизи внешней стороны поверхности проводника вектор напряженности направлен по нормали к этой поверхности в каждой ее точке.

4. Весь объем проводника является эквипотенциальной областью, а его поверхность потенциальна.

17. Электроемкость уединенного проводника. Электроемкость уединенного проводящего шара в безграничном изотропном диэлектрике. Взаимная электроемкость. Конденсаторы. Электроемкость плоского конденсатора.

Электроемкость уединенного проводника – скалярная физическая величина, равная отношению заряда этого проводника к его потенциалу :

По теореме Гаусса

( ) – Гауссова поверхность.

Поток через равен:

Тогда .

Потенциал уединенного заряженного шара:

Электроемкость уединенного проводящего шара в безграничном изотропном диэлектрике:

При сближении нескольких проводников электроемкость каждого из них увеличивается. Если два близко расположенных друг от друга проводника заряжены равными по модулю разноименными зарядами, то разность потенциалов этих проводников прямо пропорциональна заряду. Взаимной электроемкостью С двух таких проводников называется величина, равная:

Конденсатор – устройство, состоящее из разделенных диэлектриком 2-х проводников, при этом форма и расположение обкладок таковы, что при сообщении им равных по модулю разноименных зарядов создаваемое ими ЭС поле локализовано в области между обкладками.

Плоский конденсатор состоит из 2-х параллельных металлических пластин. Сделав всяких перестановок получим электроемкость плоского конденсатора:

Ёмкость С зависит от геометрических размеров плоского конденсатора ( ) и диэлектрических свойств вещества, заполняющее пространство меду обкладками.