Радиоактивность ядер. Взаимодействие - и -излучений с веществом (96
.pdfМетодика проверки энергетического спектра излучений исследуемых источников
Индикаторный прибор фиксирует не только излучение источника, но и фоновое излучение. Поэтому в результате эксперимента должны получиться зависимости:
Nα (x) = Nα(0) |
|
x |
|
+ NαФ; |
Nβ(x) = Nβ(0) e−μx + NβФ, |
|
1− |
|
|||||
|
||||||
|
|
Rэ |
|
|
||
где NαФ и NβФ — количества частиц, регистрируемых счетчиком в |
||||||
отсутствие источника |
за |
то же |
время, за которое измеряются |
|||
Nα(x) и Nβ(x) . |
|
|
|
|
|
|
На рис. 3 и 4 графически показаны зависимости Nα − NαФ = f (x) |
||||||
и ln(Nβ) = f (x). |
|
|
|
|
|
|
Nα −NαФ |
|
|
|
|
ln(Nβ ) |
|
|
|
|
ln(NβФ) |
|
||
|
|
|
x |
|
|
|
x |
|
Rα |
|
Rβ |
||||
Рис. 3. Экспериментальная зави- |
Рис. 4. Экспериментальная за- |
||||||
симость |
Nα − NαФ = f (x) |
для |
висимость ln(Nβ ) = f (x) для |
||||
α-частицплоскогоисточника |
|
|
β-частиц плоского источника |
|
|||
Если |
экспериментальные |
точки Nα − NαФ, снятые для |
α- |
источника, хорошо ложатся на прямую линию в зависимости от x (см. рис. 3), то с хорошей степенью точности можно считать, что источник α-частиц монохроматичен по энергии. Пробег α-частиц Rα в этом случае может быть найден как точка пересечения линии
Nα − NαФ = f (x) с осью x.
11
Энергию α-частиц Wα можно определить по найденному пробегу Rα, пользуясь известной экспериментальной зависимостью Rα от Wα для конкретного поглощающего материала. Ниже приведена зависимость Rα от Wα для терилена [4]:
Wα , МэВ |
23 |
26 |
30 |
34 |
38 |
43 |
48 |
53 |
58 |
Rα , мкм |
5,0 |
5,5 |
6,0 |
6,5 |
7,0 |
7,5 |
8,0 |
8,5 |
9,0 |
Для определения максимальной энергии Wβ,max в спектреβ-частиц и пробега Rβ,max β-частиц с такой же энергией применяют аналогичную методику. Разница в том, что в этом случае при толщинах поглощающего слоя, близких к длине пробега, фон вносит большие искажения в экспоненциальный закон. Анализ показывает, что в этом случае о мере выполнимости экспоненциальной зависимости Nβ от x можно судить по степени линейности экспериментальной кривой ln(Nβ) = f (x) для малых x. За максимальный пробег нужно принять
значение x, соответствующее точке пересечения двух асимптот начального и конечного участков экспериментальной зависимости
ln (Nβ(x)) (см. рис. 4). Максимальную энергию спектра β-частиц
определяют по найденному значению пробега Rβ и известной экспериментальной зависимости Rβ,max от Wβ,max для алюминия, используемогов работев качествепоглотителя[4]:
Wβ,max , МэВ |
0,2 |
0,3 |
0,4 |
0,5 |
0,6 |
0,7 |
Rβ,max , мм |
0,155 |
0,281 |
0,426 |
0,593 |
0,778 |
0,926 |
Wβ,max , МэВ |
0,8 |
0,9 |
1,0 |
1,3 |
1,8 |
2,0 |
Rβ, max , мм |
1,150 |
1,300 |
1,520 |
2,020 |
3,010 |
3,510 |
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
В лабораторной работе Я-3б изучаются свойства β-излучения. Источником β-излучения служит химическое соединение KCl. Радиоактивным в этом соединении является присутствующий в природных образцах KCl изотоп элемента K40. Распад K40 сопровождается β- и γ-излучением. Однако число γ-распадов составляет
12
лишь 10 %, а β-распадов — около 89 % от их общего числа. Кроме того, из-за выбора рабочего вещества счетчика и его геометрии регистрация проходящих через него γ-квантов происходит в 100 раз реже, чем β-частиц. Поэтому можно считать, что в опыте регистрируются только β-частицы источника.
Описание экспериментальной установки
Установка (рис. 5) состоит из индикатора счета 1, счетчика Гейгера 2 (блока детектирования БДБ2-0М β-частиц) и конструкции 3, закрепленной под счетчиком. В паз конструкции 3 вставляется источник 4. Поглощающие пластины вкладываются между источником и β-датчиком.
Рис. 5. Внешний вид экспериментальной установки
В качестве индикатора счета 1 используется прибор УИМ2-2, передняя панель которого показана на рис. 6. Прибор включается в сеть тумблером 1. Индикатор — стрелочный прибор 3, который показывает число частиц n, регистрируемых за одну секунду. Прибор имеет две измерительные шкалы 2 — красную и зеленую. Они позволяют измерить n в широком диапазоне его значений, так как могут быть использованы с различными сомножителями 2. Переход на другой сомножитель осуществляется автоматически. Работающий в данный момент сомножитель светится. Цвет используемой шкалы определяется цветом светящегося квадратика 4 или 5. Кнопка «Разряд» 8 позволяет (при необходимости) сбросить пока-
13
зание прибора. К прибору УИМ2-2 могут быть подключены одновременно два датчика. Подключение стрелочного прибора к тому или иному датчику осуществляется кнопками I или II «Измерение» (позиции 6 и 7 на рис. 6).
Рис. 6. Передняя панель прибора УИМ2-2
Меры безопасности при выполнении работы
Удельная активность используемого в работе источника, т. е.
активность 1 г вещества a =1 10−3 с−1 кг−1 . Согласно санитарным правилам работы с радиоактивными веществами [4], это значение
существенно меньше предельного значения ( 74 10−3 с−1 кг−1 ), при превышении которого требуется специальное обращение с источником. Тем не менее рекомендуется:
1)пластину (или кювету) с KCl брать пинцетом или в резиновых перчатках;
2)мыть руки после окончания работы.
Порядок выполнения эксперимента
1.Включить индикатор счета УИМ2-2 в сеть.
2.Нажать кнопку I переключателя «Измерение» прибора (позиция 6 на рис. 6), подключив его при этом к счетчику Гейгера.
14
3. По окончании времени установления прибора (через t = = 0,5 мин) снять фоновое показание nβФ и занести его в таблицу.
Таблица результатов
x, мм 0,00 0,04 0,08 0,12 0,16 0,24 0,32 0,40 0,50 0,74 1,00 1,50 2,00
nβ, с–1 |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
, с–1 |
||||||||||||
βФ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln nβ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln nβФ |
|||||||||||||
|
|
||||||||||||
|
4. Вложить источник 4 в конструкцию 3 (см. рис. 5). Через |
t =1 |
мин зафиксировать диапазон колебаний показания прибора |
|
и занести в таблицу его среднее значение при x = 0,00 мм. |
||
5. Положить на источник одну из прилагаемых к установке по- |
||
глощающих пластин, имеющую минимальную |
толщину. Через |
|
t =1 |
мин снять показание прибора nβ и занести |
его в таблицу ре- |
зультатов.
6. Убрать с источника предыдущую поглощающую пластину и заменять ее последовательно непрерывно возрастающими по толщине из всех имеющихся пластин и их комбинаций. Для всех значений х, указанных в таблице, снять показания прибора nβ(x). Полученные значения nβ(x) занести в таблицу.
7.Убрать поглощающие пластины в специальную упаковку.
8.Выключить прибор УИМ2-2 из сети.
9.Вычислить и занести в таблицу натуральные логарифмы всех измеренных величин.
Обработка экспериментальных данных
1. Построить график экспериментальной зависимости ln (nβ(x)) от x. Убедиться, что при малых x эта зависимость близка
к линейной. На этом основании сделать вывод о характере спектра энергии β-частиц.
15
2. Продолжить линейный участок зависимости ln (nβ(x)) от x
при малых значениях x до пересечения с горизонтальной прямой, проведенной через точку на оси ординат ln (nФ ) . Абсциссу точки
пересечения этих двух прямых принять за максимальную длину пробега Rβ,max β-частиц.
3.Определить по найденному значению Rβ,max максимальную энергию Wβ,max β-частиц, вылетающих из радиоактивных ядер K40, используя данные на с. 12.
4.Привести вычисленные значения максимальной длины про-
бега Rβ,max и максимальной энергии Wβ,max как окончательный результат работы.
Контрольные вопросы
1.Что такое радиоактивный распад? Запишите схему α- и электронного β-распадов.
2.Из какого источника черпается энергия α- и β-излучений?
3.Охарактеризуйте спектр энергий α- и β-частиц при распаде ядер одного химического элемента.
4.Запишите закон прохождения α- и β-излучений плоского источника через поглощающую среду.
5.Как в данной работе определяется энергия α-частиц и максимальная энергия β-частиц?
Литература
1.Широков Ю.М., Юдин Н.П. Ядерная физика. М.: Наука, 1972.
2.Проблема радона в урановых рудах: пер. с англ. // Д.А. Холэйди, Д.Е. Раминг, Р.Д. Коулман и др. М.: Госатомиздат, 1961.
3.Таблицы физических величин: Справ. / Под ред. И.К. Кикоина. М.: Атомиздат, 1976.
4.Гусев Н.Г. Справочник по радиоактивным излучениям и защите. М.: Медгиз, 1956.
5.Санитарные правила обращения с радиоактивными отходами (СН-ОРО-85). СанПиН 42-129-11-3038-85. Издание официаль-
ное. М.: 1986.
16