Sedov_L.I._O_nauchnyh_metodah_v_mehanike_sploshnyh_sred
.pdfструмента, о стоимости различных товаров или художествен
ных произведений и т. д., и т. п.
Значительная часть математических понятий и теорий связа
на с абстрактным рафинированием точных определений, фор
мулированием различного рода постулатов и установлением
свойств и закономерностей, существующих между универсаль
ными понятиями, вытекающих из их определения или соответ
ствующих фундаментальных аксиом.
Развитие научных теорий осуществляется с помощью введе
ния и использования различных моделей, которые в закончен
ных и ясных случаях точно определены и которые по своему
существу можно рассматривать как некоторые абстрактные ма
тематические схемы, отражающие в достаточном и нужном виде
интересующую нас суть дела.
В естественных науках построение теоретических моделей свя
занос достижением двух основных целей:
1. Для осмысления и объяснения результатов наблюдений
и различных измерений в опытах, экспериментах и в окружа ющей нас среде.
2. Для математической формулировки соответствующих задач, позволяющих получать в рассматриваемых проблемах требуемые
ответы теоретически путем исследования или разрешения этих
задач с помощью математических методов.
Примерами таких моделей могут служить Евклидава простран ство, абсолютное время, понятие о материальной точке, абсо
лютно твердое тело, идеальная несжимаемая и сжимаемая жид
кость, модель упругого тела с законом Гука для малых деформа ций, вязкая жидкость Нарье-Стокса, представление об элект
ронах и протонах как о материальных точках с соответствующи
ми отрицательными и положительными зарЯдами и т. д.
Каждая из названных выше идеально вводимых моделей пред
ставляет собой точно определенный объект, введенный на ос
нове схематизирования применительно к реальному простран
ству - времени и реальным материальным телам, участвующим
в действительных событиях.
Во многих вопросах практики эти и другие модели с большим успехом использовались, используются и теперь и будут исполь
зоваться в будущем для теоретического и экспериментального опи
сания интересующих нас событий в природе и технике.
Однако самого поверхностного взгляда достаточно, чтобы по
нять, что область применения этих и многих других моделей ог
раничена. Применеине хороших моделей может удовлетворять нас
в довольно широких диапазонах проблем. Правильно построен-
11
ные и вышеупомянутые модели могут оказаться непригодными
для описания многих других явлений, в которых потребуются учет и взаимодействие электромагнитных полей, различного рода излучений.
Понятия Евклидава пространства и абсолютного времени -
это замечательные математические модели, на которых зиж
дится вся классическая физика и многие важнейшие отрасли
современной техники, но теперь уже ясно, что эти геометри
чески описываемые модели можно усложнять при изучении
физических явлений, связанных с электромагнетизмом, и в
теории гравитации.
Понятие о материальной точке - основное в небесной меха
нике. Землю, планеты, Солнце и звезды во многих важнейших
задачах небесной механики можно считать материальными точ
ками. Множество задач небесной механики и соответствующих математических задач - это просто формулируемые задачи ди
намики о движении систем материальных точек под действием
сил взаимного притяжения, согласно ньютонавекому закону
всемирного тяготения в различных условиях.
Физический объект Земля схематизируется в небесной ме
ханике с хорошим приближением как материальная точка с сохранением только суммарной массы и своего количества
движения.
Однако Земля имеет конечные размеры, покрыта волнующи
миен и подвижными морями, океанами, с сушей, с горами,
окружена космической средой и подвижной атмосферой, ее на
селяют различные живые существа, мыслящие люди, которые в
свою очередь строят и запускают в пространство космические
аппараты, представляющие собой новые небесные тела. В обо
зримом будущем люди могут повлиять на орбиты малых планет
иизучать возможности столкновений, а это и многое другое
связано с устранением небесных катастроф.
Очевидно, что в ряде уже современных актуальных вопро сов некоторые из перечисленных свойств Земли, других пла нет и космической межпланетной Среды уже нельзя игнори
ровать, и поэтому в известных задачах моделирование Земли
иразличных небесных тел без взаимных притяжений, как ма
териальных точек, движущихся в пустых пространствах, со
вершенно недопустимо.
По мере углубления знаний в небесной механике все новые
свойства Земли и окружающих ее тел приобретают значение, и
поэтому требуется все более и более подробное моделирование, однако на каждом этапе это моделирование будет обладать схе-
12
матичностью и в будущем будет нуждаться в уточнении для уче
та следующих более тонких свойств взаимодействий.
Это положение будет типично при моделировании реаль
ных событий, в частности электрон и протон уже теперь во многих задачах физики нельзя моделировать заряженными ма териальными точками, требуется вводить новые модели, раз рабатываемые в квантовой механике, например, в одних воп
росах - это пакеты волн, в других - это поле, занимающее
все пространство.
В математических исследованиях, обычно, механические мо дели фиксируются строго и точно, после этого в рамках введен
ных моделей теоретически изучаются различные весьма тонкие механические эффекты, которые зачастую могут проявляться
только в течение очень больших промежутков времени (иногда,
однако, больших, чем оцененное в астрофизике время суще
ствования Вселенной). Такое положение дела со спортивно-по
знавательной - чисто математической точки зрения и создания
новых математических методов исследования вполне разумно,
однако с точки зрения изучения действительных явлений в при
роде в таких случаях могут возникать пожелания об уточнении основного подхода в формулировке практических задач с при менением более точного моделирования.
Аналогичные ситуации возникают в науке в любых отраслях
и, конечно, в механике сruюшных сред.
Само введение механического объекта - сплошной среды -
представляет собой схематизацию реальных тел, состоящих из ато
мов и молекул, в которых сконцентрированы очень плотные мас
сы, и которые, с одной стороны, распределены повсеместно в
объеме, занятом телом, а с друтой сторонызанимают ничтож но малую часть полного объема тела, который в основном пред
ставляет собой пустоту, в которой, кроме вкрапленных матери
альных частиц, присутствуют местные электромагнитные поля,
индуцируемые находящимиен в тепловом движении отдельными
частицами - атомами и молекулами. Во многих примерах модель ные точки зрения по Маху и по Больцману равноценны.
Опыт и специальные исследования показывают, что моде
лирование реальных тел сплошными средами вполне допусти
мо во многих важных приложениях, в частности в подавляю
щем числе технических задач. Однако имеются и такие приме
ры, когда моделирование изучаемых объектов, как сплошных
сред, недопустимо.
Часто приходится слышать, что использование уравнения
Больцмана для описания движений разреженных газов или плаз-
13
мы - это метод, в котором в противоположность многим фено
менологическим-макроскопическим подходам учитывается и
фактически рассматривается дискретная структура этих сред,
однако это неверно! Несмотря на употребление при рассужде
ниях и выводах эвристических подсчетов с использованием атом
но-молекулярной терминологии окончательные виды уравне
ния Больцмана применительно к различным средам содержат
непрерывные функции и определяют собой примеры построе
ния усложненных моделей сплошных сред - континуумов, за
полняющих непрерывно некоторые конечные объемы или все
пространство.
Теоретическое моделирование связано в основном с двумя
этапами абстракций:
во-первых, это построение идеальных объектов вещества или
полей. Например, материальная точка, как математическая иде
альная точка, идеальная жидкость или газ, вязкая жидкость или
газ, упругое тело по Гуку, пластическое тело, электромагнитное
поле и т. п., как математические континуумы;
во-вторых, это упрощенное моделирование конкретных за
дач в рамках уже выбранных моделей для рассматриваемых объек
тов. Например, система небесных тел заменяется материальны
ми точками или однородными шарами, а в аэродинамике при
нимается, что газовый поток занимает все пространство вне дан ного изолированного тела, что обтекаемое крыло абсолютно глад
кое; при изучении деформированного состояния упругих тел
принимается, что деформация плоская, во многих случаях счи
тается, что движения сплошных сред или процессы в рассмат
риваемых полях можно считать одномерными с плоскими, сфе
рическими или цилиндрическими волнами и т. д.
Очевидно, что дальнейшие уточнения могут требоваться и
вводиться на каждом из указанных двух этапов, отдельно или
одновременно.
Во второй половине XIX и начале ХХ столетия научное раз
витие происходило в разделенных и сравнительно обособленных
дисциплинах, таких как математика, механика, термодинами
ка, химия, электродинамика, биология и т. п.
Дальнейшее развитие и особенно современный научный про rресс характеризуются, наряду с углублением отдельных специ
альных разделов науки, почти полным стиранием разделяющих rраней в основных законах, подходах и методах между перечис
ленными выше науками.
Современные актуальные проблемы научного познания при роды и задачи техники носят комплексный характер. Различные
14
взаимодействия: механические, физические, химические и др. проявляются одновременно неразделимым способом. В типич
ных примерах мы сталкиваемся с теоретическими, математи
ческими и экспериментальными исслt:дованиями явлений и про
цессов, в которых механические, тепловые, химиче!i:кие и элек
тродинамические взаимодействия и эффекты настолько тесно
переплетаются между собой, что невозможно проводить их опи сание в рамках отдельных уже сложившихся отделов наук. В на
стоящее время требуется строить новые макроскопические и микроскопические физические модели материальных сред и по
лей, в которых, наряду с механическими характеристиками свойств и явлений, необходимо вводить в рассмотрение и дру
гие переменные и постоянные существенные характеристичес
кие величины скалярной и тензорной природы, такие как тем пература, внутренняя энергия механической, тепловой и хими ческой сущности, энтропия, концентрации разных компонент в
смесях или сплавах, характеристики электромагнитного напря жения и электризации, магнитного напряжения и намагничен
ности, электрические токи, различные постоянные типа моду
лей упругости, коэффициентов вязкости и теплопроводности, диэлектрических постоянных и магнитных проницаемостей, элек
трического сопротивления и т. д.
Такого рода характеристические величины входят существен ным образом совместно в одни и те же определяющие уравнения и условия, и поэтому разделение их эффектов, вообще говоря, невозможно. Таким образом, в современной механике, наряду с
координатами, скоростями, ускорениями и силами, в качестве
существенных внутренних параметров фигурируют такие величи
ны, как температура, энергия и энтропия, и поэтому нужно к
уравнениям механики присоединять уравнения, выражающие со
бой первый и второй законы термодинамики, или надо присоеди
нять электромагнитные характеристики и уравнения Максвема
или концентрации химических реагентов и соответственно урав
нения химических балансов и кинетики химических реакций, воз
никающих и протекающих в движущихся смесях.
В рамках общей теории относительности в качестве «внут
ренних» параметров, подлежащих определению, в уравнени
ях движения присутствуют компоненты метрического тензо
ра, определяющие собой в соответствии с разработанными в
математике методами геометрические свойства четырехмер
ного пространства - времени.
Наряду с проблемами разрешения многих важных и инте
ресных задач в рамках известных классических моделей для изот-
15
рапных и анизотропных тел, в настоящее время можно пере
числить большое количество проблем, в которых научное ис
следование состоит и связано с построением новых моделей
сплошных сред.
Вот некоторые примеры.
В настоящее время большое значение приобретает проблема
учета пластических свойств различных материалов, проявляю
щихся в том, что при некоторых достаточно больших внутрен
них напряжениях или температурах в телах возникают остаточ
ные деформации, иначе говоря, при возвращении к первона
чальным условиям тела не восстанавливают свою форму. При учете пластических свойств требуется вводить новые <(внутрен
ние>> параметры деформированного состояния, связанные с внут
ренней структурой частиц тела, - параметры, которые могут
иметь различное значение для частиц, находящихся в естествен
ном ненапряженном состоянии, они характеризуют изменения
в структуре малых частиц (явление гистерезиса), которые могут
возникать в теле, претерпевшем или претерпевающем действие различных внешних влияний - подогрев, действие больших на
грузок, образование и распространение трещин и, возможно,
другие явления.
Если возникающие внутренние характерные параметры сво дятся к компонентам тензора остаточных деформаций и измене
ниям пределов упругости, то по определению возникает задача
о построении модели твердого деформируемого упруго-пласти ческого тела. При учете более сложных характеристик в наруше ниях структуры частиц тела необходимо вводить еще добавочно к компонентам тензора остаточных деформаций дополнитель ные параметры, улавливающие более тонкие изменяемые визу
чаемых явлениях структурные свойства частиц материала. Таким
путем можно прийти к континуальной теории дислокаций.
В теории пластичности существуют довольно простые моде
ли, позволяющие ставить и решать современными математи
ческими методами и средствами различные практические за
дачи. В числе таких моделей можно назвать модели идеально упруго-пластических тел с упрочнением по Треска или по Мизесу. В этих моделях вводятся и употребляются новые спе
циальные физико-механические уравнения для остаточных
деформаций, которые имеют термодинамическую природу и
называются ассоциированным законом. Ассоциированный за
кон в важных частных случаях совпадает точно с обобщенным
нелинейным законом Онзагера или, во всяком случае, имеет
ту же самую природу.
16
Что касается континуальной теории дислокации, то уже име
ются построенные модели сред с учетом непрерывно распреде
ленных дислокаций, они сравнительно сложны, еще не приме
няются для решения практических задач, и для них еще во мно
гих примерах нет необходимой опытной апробации.
В последнее время известные модели теории пластичности
были обобщены и расширены для учета тепловых эффектов, в
которых температура не является просто заданным постоянным параметром, а определяется в процессе решения задач в зависи
мости от теплопроводности и диссипации механической энер гии, происходящей при возникновении пластических деформа
ций. Такое обобщение существенным образом связано с учетом
первого и второго законов термодинамики.
Для модели пластических тел с учетом тепловых эффектов
требуется в соответствии с опытом вводить такие термодинами ческие функции, как внутренняя энергия и энтропия - поня
тия, которые игнорировались теорией упругости и теорией пла
стичности в начальных этапах своего развития благодаря суще ственному предположению об изотермичности изучаемых явле ний. Однако во многих динамических вопросах предположение об изотермичности неприемлемо.
Учет на термодинамической основе необратимости в теории
пластичности еще не является достоянием широких кругов на
учных работников. Имеющиеся данные в этом направлении мно гими еще не поняты. Свидетельством этому могут служить при меры публикаций физически неверных работ.
Ряд работ с приложениями посвящен моделям твердых де
формируемых тел, в которых в процессах движения учитыва
ется, помимо упругости и пластичности, свойство вязкости или рассматриваются твердые деформируемые среды, в кото
рых проявляется свойство ползучести с учетом наследствен ных эффектов.
Вэтих свойствах термодинамические основы и связи микро
скопических структурных свойств тел с их макроскопическими
свойствами разработаны еще мало.
Вэтом кратком докладе совершенно невозможно системати зировать и охарактеризовать большое число предложенных мо
делей, многие из которых построены на формальной основе
математическим путем. В частности, распространены работы, в
которых вводятся внутренние вращения и деформации по типу
моделей Коссера или путем введения в качестве аргументов в
термодинамические функции производных высших порядков по
координатам или по времени от перемещений и от других ска-
17
лярных тензорных определяющих параметров. Здесь теория явно обгоняет опытные проверки и запросы.
В настоящее время, помимо классических моделей идеальной
несжимаемой или сжимаемой жидкости и газов или вязких жид
костей и газов, имеется очень много конкретных примеров но
вых моделей для описания явлений в жидкостях и газах приме нительно к движению различных суспензий, жидкостей с газо выми или пароными пузырьками, крови, клейких жидкостей,
всевозможных движений газов, сильно сжатых или, наоборот,
сильно разреженных, и многого другого.
Особенное значение имеют модели газовых смесей, в кото
рых возникают явления диффузии и химических реакций. Моде
ли газовых смесей широко используются при постановке и ре шении многочисленных практических задач в химической тех
нологии, в природных явлениях, в частности астрофизике, при изучении явлений обтекания тел газом с большими сверхзвуко
выми скоростями и во многих других вопросах. В метеорологии и
при высоких температурах в газах используются модели, в кото
рых учитывается явление объемного излучения и логлощения
электромагнитных волн.
В настоящее время сформировались обширные разделы меха
ники жидких, газообразных и твердых тел, в которых учитыва ется взаимодействие вещества и электромагнитного поля при наличии электрических токов и явлений поляризации и намаг
ничивания тел. Описания соответствующих явлений механики и
электродинамики теперь уже составляют единую науку.
Дальнейший научный и технический прогресс будет в значи
тельной мере связан с развитием этой единой науки, как для исследования неживой природы, так и для многообразных био логических задач, для проблем познания о функционировании
живых организмов.
В связи с огромным потоком предлагаемых моделей сiШош ных сред возникает задача разработки общих методов построе ния этих моделей с привлечением богатого теоретического и
экспериментального опыта, накоiШенного в математике, меха
нике, физике, химии и биологии. В результате возник общий
метод, позволяющий строить модели сплошных сред и полей на
общих универсальных основаниях с помощью последовательных естественных усложнений с использованием успешно зареко
мендовавших себя на практике приемов и минимально необхо
димых допущений.
В науке хорошо известно, что все существенные новые пере довые идеи, изобретения и открытия подготавливаются и созре-
18
вают как результат многочисленных предварительных исследо
ваний и обсуждений.
На практике часто говорят о случайных ситуациях, сопро
вождающих рождение новых теорий или открытий, однако аналогичные случайности могли многократно наблюдаться или
даже высказываться бездоказательно гениальными учеными или просто фантазерами и раньше, но явные деловые формули
ровки соответствующих идей и выводов становятся возмож
ными только после нужной исторической подготовки. В связи с этим целесообразно иметь в своем распоряжении базисную опору, в которой естественным образом в сравнительной фор
ме в явном виде концентрируются подготовленные к данному
времени методы, опыты и идеи об известных и о разрабатыва
емых схематизированных механизмах физических взаимодей ствий в окружающей природе.
В свою очередь подобные базисные соотношения и общие
методы также являются плодом исторического развития науки;
они также постоянно совершенствуются и обогащаются новыми
методами и концепциями.
Уже много лет в механике и как соответствующее обобщение в физике известны и употребляются закон сохранения энергии, содержащий баланс всех видов трансформирующихся энергий,
исоответственно уравнение принципа возможных перемещений,
идля конечных объемовинтегральное уравнение вариацион
ного принципа Лагранжа.
Известно, например, что во многих случаях каждое из этих
универсальных уравнений дЛЯ непрерывных явлений в простран
стве и во времени полностью эквивалентно дифференциальным
уравнениям движения механики, а при соответствующей трак
товке- и дифференциальным уравнениям теории поля. Уравнение принципа возможных перемещений обычно фор
мулируется или выводится из уравнений механики для чисто
механических и электродинамических явлений. При обобщении
этих соотношений на случай присутствия внутренних степеней
свободы эти соотношения можно принять в качестве соответ
ствующих постулатов путем задания коэффициентов при вариа
циях искомых функций.
Подобно заданию силы в уравнении второго закона Ньютона
задание указанных коэффициентов представляет собой, в сово купности, задание выбираемой модели среды или поля.
Следует отметить и подчеркнуть, что если бесконечно малые
возможные вариации искомых функций совпадают с малыми
приращениями этих функций в соответствующих действитель-
19
ных процессах, то можно показать, что для малой частицы и
для тела в целом уравнение энергии, уравнение принципа воз
можных перемещений и интегральное вариационное уравнение
Лагранжа совпадают между собой.
В частных случаях, когда действительные бесконечно малые
приращения искомых функций могут быть произвольными (до статочно линейной независимости) для различных процессов, в которых коэффициенты при приращениях этих функций всякий раз независимы от этих приращений, следует, что из уравнения
энергии, так же как из уравнений принципа возможных переме щений и вариационного уравнения, можно вывести непосред
ственно (при отсутствии дополнительных связей) уравнения
движения, уравнения состояния и другие уравнения физико
химических процессов для внутренних переменных характерных
параметров.
Однако в общем случае уравнение принципа возможных пе
ремещений и вариационное уравнение имеют более общую при
роду, чем уравнение энергии, из которого выпадают <(гироско
пические члены», присутствующие в уравнении принцила воз
можных перемещений и в вариационном уравнении.
Наличие <(гироскопических членов» связано с существенной
завис·имостью коэффициентов при приращениях искомых фун кций от самих приращений (от действительных скоростей изме нения характеристических параметров). Примерам такого члена
для движущейся заряженной материальной точки может слу
жить работа силы Лоренца. Эrа работа отлична от нуля для вир
туальных перемещений и равна нулю для действительных пере
мещений, направленных по скорости движения точки. Можно
показать, что уравнение Лагранжа с учетом дополнительных
членов, характеризующих внешние воздействия на частицы сре
ды и диссипативные процессы, отличается от уравнения энер
гии на члены вида o.Q, которые для действительных процессов тождественно обращаются в ноль.
В работе [4] развита теория построения моделей сплош
ных сред и полей с помощью базисного уравнения в следу ющей форме:
oJ Ad~ + ow· +OW =О, |
(1) |
|
v, |
||
|
где d~ - инвариантный элемент произвольнаго четырехмерно го объема ~ среды или поля.
20