Физические основы феррозондового метода.
Допустим,
что мы имеем катушку, питаемую переменным
током, с сердечником, у которого
отсутствуют потери от гистерезиса, т.е.
его магнитная индукция равна нулю. При
протекании переменного тока через
отмотку катушки, напряженность ее
магнитного поля
не
будет колебаться симметрично относительно
оси времени. Если сердечник поместить
в постоянное магнитное поле
,
при сохранении воздействия переменного
магнитного поля, то кривая намагничивания
сместиться, эквивалентно в горизонтальном
направлении вдоль оси
и
займет положение, показанное пунктирной
линией (рис.1).
Рис.1. Кривая намагничивания ферромагнитного материала без потерь на гистерезис
В
случае действия на сердечник одновременно
двух полей
,
когда напряженность переменного поля
равна нулю, индукция
не
достигает нуля, потому что на сердечник
действует постоянное магнитное поле,
а индукция будет иметь значение
.
Индукция равна нулю в тот момент, когда
равно нулю суммарная напряженность
магнитного поля, т.е. мгновенное значение
переменного поля противоположно по
направлению и равно по величине
постоянному магнитному полю
(точка
на
рис.1). Поэтому кривая намагничивания
смещается в сторону, обратную направлению
постоянного магнитного поля на величину
.