- •Введение
- •Статика Лекция 1 Основные понятия и аксиомы статики
- •Единицей измерения силы в си является ньютон (н). Совокупность сил, действующих на тело, называется системой сил.
- •Аксиомы статики
- •Связи и их реакции
- •Направления реакций некоторых основных видов связи
- •Р Рис. 1.13 езультирующая сила определяется по правилу параллелограмма, модуль силы определяется по теореме косинусов или синусов:
- •Лекция 2. Действия над силами. Система сходящихся сил
- •Аналитический способ сложения сил
- •Равновесие системы сходящихся сил
- •Системы статически определимые и статически неопределимые
- •Решение задач статики
- •Вопросы для самоконтроля
- •Лекция 3. Момент силы относительно центра (точки)
- •С ложение двух сил, направленных в разные стороны
- •Сложение пар, лежащих в одной плоскости. Условие равновесия пар
- •Система сил как угодно расположенных в одной плоскости
- •Случаи приведения плоской системы сил к простейшему виду
- •Вопросы для самоконтроля
- •Лекция 4. Условия равновесия произвольной плоской системы сил
- •Вопросы для самоконтроля
- •Лекция 5. Системы пар и сил в пространстве
- •Аналитические выражения для моментов силы относительно осей координат
- •Приведение пространственной системы сил к данному центру
- •Условия равновесия произвольной пространственной системы сил
- •Теорема Вариньона о моменте равнодействующей относительно оси
- •Реакции шероховатых связей. Угол трения
- •Трение качения и верчения
- •Понятие о трении верчения
- •Центр тяжести. Центр параллельных сил
- •Центр тяжести твердых тел
- •Определение координат центра тяжести однородной плоской фигуры
- •Центры тяжести некоторых однородных тел:
- •Примеры выполнения заданий
- •Решение
- •Прямоугольник abcl
- •Треугольник lfk
- •Полукруг cdf.
- •Прямоугольник abkl
- •Треугольник cdk
- •Полукруг mnl.
- •Определение положения центра тяжести тела
- •Вопросы для самоконтроля
- •Кинематика Лекция 7 Кинематика точки
- •Способы задания движения точки. Траектория
- •Естественный способ задания движения
- •Координатный способ задания движения
- •Векторный способ задания движения
- •Вопросы для самоконтроля
- •Лекция 8 Вектор скорости точки
- •Определение скорости при естественном способе задания движения
- •Касательное и нормальное ускорения точки
- •Вопросы для самоконтроля
- •Лекция 9 Поступательное движение твердого тела
- •Вращательное движение твердого тела
- •Скорости и ускорения точек вращающегося тела
- •Определение траекторий точек тела
- •Определение скоростей точек тела
- •Теорема о проекциях скоростей двух точек тела
- •Определение скоростей точек с помощью мгновенного центра скоростей
- •Некоторые частные случаи определения мгновенного центра скоростей
- •Вопросы для самоконтроля
- •Лекция 11 Определение ускорений точек тела при плоском движении
- •Вопросы для самоконтроля
- •Лекция 12 Сложное движение точки
- •Сложение скоростей
- •Сложение ускорений
- •Вопросы для самоконтроля
- •Приложения
- •Программа по теоретической механике (извлечение) Статика твердого тела
- •Кинематика
- •Вопросы, выносимые на модульный контроль.
- •Список литературы
Координатный способ задания движения
Положение точки
по отношению к данной системе отсчета
,
можно определить ее декартовыми
координатами
,
,
(рис. 7.2.).
При движении все эти три координаты будут с течением времени изменяться. Чтобы знать закон движения точки, необходимо знать значения координаты точки для каждого момента времени, т.е. знать зависимости:
;
;
. (7.2)
Уравнения (7.2) представляют собой уравнения движения точки в декартовых координатах.
В случае плоского
движения, например, точка движется в
плоскости
,
ее уравнения движения задаются в виде:
, (7.3)
Рис. 7.2.
Уравнения (7.2),
(7.3) представляют одновременно уравнения
траектории точки в параметрической
форме, где роль параметра играет величина
.
Исключив параметр
,
можно найти уравнение траектории в
обычной форме, т.е. в виде, дающем
зависимость между ее координатами:
– для пространственного
движения;
– для плоского
движения.
Векторный способ задания движения
Пусть точка
движется по отношению к некоторой
системе отсчета
.
Положение этой точки можно определить,
задав вектор
,
проведенный из начала координат
в точку
.
Вектор
называется радиусом – вектором точки
.
При движении точки
вектор
будет с течением времени изменяться и
по модулю и по направлению. Следовательно,
можно задать вектором-функцией, зависящим
от аргумента
:
(7.4.)
Геометрическое место концов вектора , т.е. годограф этого вектора, определяет траекторию движущейся точки. Проектируя уравнение (7.4.) на оси координат получим:
; ; . (7.5).
Пример 1.
Заданы уравнения движения точки в координатной форме:
;
(плоское движение). Значения
и
в сантиметрах. Определить траекторию
движения точки.
Решение.
Для определения траектории движения точки, необходимо исключить параметр из уравнений движения, заданных в координатной форме. Для этого возведем в квадрат данные уравнения:
,
отсюда:
.
Сложим соответственно левые и правые части полученных уравнений:
,
Отсюда следует:
,
так как
.
Это есть каноническое уравнение эллипса с полуосями 5 и 8 см. Таким образом, данная точка совершает движение по эллипсу (рис.7.3.)
Y
8
X, см
-8
5
-5
Рис. 7.3.
Ответ: траектория движения точки – эллипс.
Пример 2.
Уравнения движения точки на плоскости задано:
,
.
Определить траекторию движения точки.
Решение.
Исключим параметр
из уравнений. Для этого из первого
уравнения определим, что
и подставим во второе уравнение:
.
Таким образом,
получим:
.
Графиком траектории движения точки является парабола (рис. 7.4.).
Рис. 7.4
Ответ: – уравнение движения точки.
Пример 3.
Задано уравнение движения точки в векторной форме:
.
Составить уравнение движения точки в координатной форме.
Решение.
Вследствие того,
что
,
то отсюда следует:
;
;
Ответ: уравнение движения точки: ; ; .
