
- •Компоненты электронной техники
- •Введение
- •Лабораторная работа № 1 исследование постоянных резисторов
- •Лабораторная работа № 2 Исследование характеристик термисторов и позисторов
- •Лабораторная работа № 3 исследование характеристик варисторов и фоторезисторов
- •Лабораторная работа № 4 исследование конденсаторов постоянной емкости
- •Лабораторная работа № 5 Исследование параметров катушКи индуктивности
- •Лабораторная работа № 6 Исследование характеристик диодов
- •Лабораторная работа № 7 Исследование выпрямителей и фильтров
- •Лабораторная работа № 8 Исследование Светодиодов и фотодиодов
- •Лабораторная работа №1 Исследование постоянных резисторов
- •Лабораторная работа №2 Исследование характеристик термисторов и позисторов
- •Лабораторная работа №3 Исследование характеристик варисторов и фоторезисторов
- •Лабораторная работа №4 Исследование конденсаторов постоянной емкости
- •Лабораторная работа №5 Исследование параметров катушки индуктивности
- •Лабораторная работа №6 Исследование характеристик диодов
- •Лабораторная работа №7 Исследование выпрямителей и фильтров
- •Лабораторная работа №8 Исследование светодиодов и фотодиодов
Лабораторная работа № 5 Исследование параметров катушКи индуктивности
Цель работы – ознакомление с основными параметрами катушек индуктивности и методами их измерений.
Основные сведения об индуктивностях
Движущиеся заряды порождают магнитное поле. Магнитное поле имеет направленный характер и характеризуется векторной величиной В, называемой электромагнитной индукцией. Было бы логично присвоить величине В, по аналогии с напряженностью электрического поля Е, название напряженность магнитного поля. Однако по историческим причинам это название носит вспомогательная величина Н, аналогичная вектору электрического смещения D. Связь между В и Н определяется следующей формулой:
B = 0H, (5.1)
где 0 = 410-7 Гн/м – магнитная проницаемость вакуума (воздуха); μ – относительная магнитная проницаемость вещества по отношению к вакууму.
Магнитное поле удается сконцентрировать внутри катушки, образованной множеством близко расположенных витков с током I. Если принять, что все составляющие индукции по сечению катушки S равны некоторому среднему значению В, что справедливо для катушек с сердечником, то отдельные значения B суммируются в полный поток электромагнитной индукции, или магнитный поток, определяемый как
= BS = LI, (5.2)
где L – коэффициент пропорциональности между током и полным магнитным потоком катушки, называемый индуктивностью катушки. Индуктивность зависит от геометрии катушки, от магнитной проницаемости сердечника и от магнитных свойств окружающей среды. Так, для дросселей с замкнутыми тороидальными магнитопроводами индуктивность определяется формулой
, (5.3)
где N – количество витков; S – сечение магнитопровода; lср – средняя длина окружности, определяемая как полусумма длин окружностей внутреннего и внешнего контуров магнитопровода. В лабораторной работе используется сердечник с μ = 2500, lср = 78 мм, S = 54 мм2.
Единицей индуктивности является генри [Гн]. Одному генри соответствует индуктивность катушки без сердечника, которая развивает поток электромагнитной индукции в 1 Вб (вебер) в результате протекания тока 1 А.
В соответствии с законом Ленца изменение магнитного потока Ф, пронизывающего замкнутый контур, порождает в нем возникновение индуцированной ЭДС (Е):
. (5.4)
С учетом (5.2) из (5.4) получаем выражение для ЭДС катушки индуктивности при изменении протекающего через нее тока:
. (5.5)
Из этого следует, что включение индуктивности последовательно с цепью нагрузки, питаемой от пульсирующего источника тока, снижает его пульсации за счет возникающей ЭДС самоиндукции. Если предположить, что ток в катушке изменяется от некоторого значения I до нуля, то работа, совершаемая этим током за время dt, будет определяться как dA = EIdt. Тогда, если индуктивность не зависит от тока, очевидно, что магнитное поле является носителем энергии, за счет которой и совершается данная работа. Таким образом, катушка L, через которую протекает ток I, запасает энергию W, равную
. (5.6)
Катушка не может запасти энергию мгновенно. Ее нужно зарядить аналогично тому, как заряжают конденсатор. Если индуктивность подключается к источнику постоянного напряжения (U), то ее зарядка происходит по экспоненциальному закону:
, (5.7)
где R – полное активное сопротивление, ограничивающее ток индуктивности; τ = L/R – постоянная времени зарядки индуктивности.
Цепь, состоящую из катушки индуктивности и параллельно подключенного ей конденсатора, называют колебательным контуром. При работе индуктивности в составе колебательного контура, ее периодическая зарядка и разрядка происходят на резонансной частоте контура:
, (5.8)
где С – емкость конденсатора, входящего в колебательный контур.
Поскольку в колебательном контуре происходит периодическое превращение энергии, запасенной в катушке индуктивности, в энергию заряженного конденсатора, то, в отсутствие потерь, справедливо:
. (5.9)
Поскольку работа контура сопровождается потерями энергии, используют понятие добротности колебательного контура, характеризующее скорость затухания колебаний.
, (5.10)
где Ne - число колебаний, в течение которых амплитуда снижается в «е» раз.
Порядок выполнения исследований
1. Включить стенд, мультиметры и осциллограф.
2. Для исследования колебательного контура (катушки переменной индуктивности на 20 витков с тороидальным ферритовым сердечником, соединенной параллельно с конденсатором C = 68 нФ) собрать схему в соответствии с рисунком 5.1 (в качестве балластного используется сопротивление 620 Ом).
Рис. 5.1. Исследование колебательного контура
3. Включить генератор переменных сигналов, выбрать прямоугольный сигнал частотой 1 кГц. Подключить осциллограф, выставить ручку вертикальной развертки 1 В/дел, горизонтальной – 50 мкс/дел и регулировкой ручки подстройки добиться на экране картины, соответствующей рис. 5.2.
Рис. 5.2.Осциллограмма колебательного контура
4. Записать величину периода колебаний собственной частоты колебательного контура в протокол.
5. Записать в протокол амплитуды первых четырех периодов колебаний U0 – U3 (не забывая переводить деления шкалы осциллографа в вольты).
6. Последовательно уменьшая число витков в катушке индуктивности с шагом в два витка c 20 до 8 снять зависимость периода колебаний контура от числа витков катушки.
7. Заменить катушку индуктивности с ферритовым сердечником на катушку индуктивности EC24-240R, записать величину периода колебаний собственной частоты колебательного контура в протокол.
8. Повторить измерение по п 7. для катушки B82141A.
9. Повторить измерение по п 7. для случая параллельного подключения катушек EC24-240R и B82141A.
10. Повторить измерение по п 7. для случая последовательного подключения катушек EC24-240R и B82141A.
Содержание отчета
1. Цель работы, схемы измерений (рис. 5.1).
2. Расчет теоретического (5.3) и практического (5.8) значений величины индуктивности исследуемой катушки для N=20
3. Расчет добротности колебательного контура по (5.10). Для этого рассчитать величину , используя формулу (4.4) и амплитуды U0 – U3. Для повышения точности расчета определить для трех временных промежутков U0 – U1, U1 – U2 и U2 – U3, после чего найти среднее значение .
4. Графики (на одном рисунке) теоретической (по формуле (5.3)) и экспериментальной (по формуле 5.8.) зависимостей индуктивности катушки от количества витков.
5. Графики (на одном рисунке) теоретической (по формуле 5.8) и экспериментальной зависимости частоты колебательного контура от индуктивности для результатов измерений по пп. 7-10, если номинальная индуктивность катушки EC24-240R равна 47 мкГн, а B82141A – 100 мкГн.
6. Выводы (с анализом полученных характеристик).