Режимы течения в сопле Лаваля – 2. Режимы III – (εск < εк < εр.д.) и режимы IV – (εк > εр.д.)
•При достижении давления за соплом значения εк = εск = р2к/р0 прямой скачок возникает непосредственно в выходном сечении сопла.
•При повышении давления за соплом ε > εск условия равновесия на прямом скачке в выходном сечении нарушаются, и скачок входит внутрь сопла.
•Необходимое повышение давления достигается при этом за счет дополнительного торможения уже дозвукового потока после скачка уплотнения внутри сопла Лаваля. Это режимы Mi Di Ni
•Местоположение скачка внутри сопла определяется равенством давления за
соплом εк и давления на срезе сопла.
•В каждом сечении сопла Лаваля в расширяющейся части при заданном F(x) для расчетного сверхзвукового режима устанавливаются вполне
определенные значения λ1 и р1 ( линия ОМ1М2М3εр.с. ), которым будет соответствовать вполне определенные значения λ2 и р2 на линия ОD1D2D3εск
•Эта линия – геометрическое место давлений р2 после прямых скачков уплотнения внутри сопла.
•При достижении εк = εр.д. скачок достигает горла сопла и вырождается (λ1 = λ2)
•При εк > εр.д. реализуются дозвуковые режимы течения (режимы трубы Вентури)
3. Расчет течения в сопле Лаваля с заданной функцией изменения площади сопла F(x)
Решение -1
Решение -1
Расчет параметров течения в сопле Лаваля при различных режимах – 1
Зависимости изменения параметра λ в сопле Лаваля (1). Расчетные до- и сверхзвуковой режимы
Решение -2
Решение -2