Пусть начальная фаза основной волны равна нулю, а
световой вектор этой волны есть А1 . Тогда начальная фаза первой (k=1) вторичной волны
0 (2 / 0 ) 2 / 0 2nd 4 nd / 0 ,
где n – показатель преломления. Скачка фазы при отражениях внутри пластины нет, поскольку n>n0 (окружающая среда – воздух, n0=1). Такая же разность фаз будет между вторичными волнами при кратности k и k+1 парных отражений.
Амплитуда результирующей прошедшей волны
|
|
|
|
– амплитуда k-той волны. |
|
|
A A1 |
Ak |
, где Ak |
|
|
|
k 1 |
|
|
|
|
для |
|
|
|
Ak 1 поворачивается относительно |
Вектор |
|
Ak |
любого k на угол 0 . Это осложняет расчёт. Поэтому толщину
пластинки выберем |
такую, чтобы 2nd m 0 (m 1,2,...), |
т.е d m 0 /2n. |
В этом случае мы перейдём от |
геометрической суммы амплитуд слагаемых волн к простой
арифметической сумме и, следовательно, A A1 Ak , а
k 1
интенсивность результирующей волны представить в виде
I I1 Ik .
1
Интенсивность первой вторичной волны
I1 I0(1 )e xd e xd e xd (1 ) I0 2(1 )2e 3xd
I0 2(1 )2 3 2 2I1.
Интенсивность следующей вторичной волны (k=2) равна
I2 2 2I1 ( 2 2 )2 I1 .
Для k-той вторичной волны Ik ( 2 2)2 I1.
Интенсивность результирующей волны
I I1 1 2 2 ( 2 2)2 ... ( 2 2)k ... .
Выражение в прямых скобках есть убывающая
геометрическая прогрессия, |
поскольку const 1 и |
1. |
Поэтому |
|
|
|
|
|
|
I I1 |
1 |
I0 |
(1 )2 |
|
|
|
|
, |
(2) |
|
2 2 |
2 2 |
|
1 |
|
1 |
|
где exp( xd) .
Выражение (1) и (2) дают ответы на вопросы а) и б) данной задачи.
4.241. Пусть начальная интенсивность пучка света есть Io , линейный показатель поглощения вещества пластин равен
х. Тогда
|
|
|
|
I1 Ioe xd1 , |
I2 Ioe xd2 . |
|
|
|
По условиям задачи |
I1 / Io |
1 , |
|
I2 / Io 2 . |
Отсюда |
|
имеем: |
|
e xd1 |
|
|
e xd2 / |
|
ex(d2 d1) |
|
|
|
|
1 |
, |
2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
n( 1 / 2 ) |
|
|
n( 1 / 2 ) x(d2 d1) x |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d2 d1 |
|
|
|
Для заданных числовых значений |
|
i и di |
|
линейный |
|
коэффициент поглощения: |
x 0,35 1/см. |
|
|
4.242. Пусть интенсивность света падающего на стопу пластинок, равна Io . Будем полагать, что между двумя
соприкасающимися пластинками имеется тонкий слой воздуха. Это будет означать, что световой луч на каждой пластинке стопы испытывает двукратное отражение на передней и задней её поверхностях. Пройдя первую пластинку интенсивность светового пучка равна:
I1 Io (1 )2 e x ,
вторую –
I2 (1 )2 e x I1 Io (1 )2 2 (e x )2 и т.д.
При прохождении светом N пластинок интенсивность света:
|
|
|
|
|
I Io (1 )2N e x N . |
|
|
|
|
По условию |
I / Io . Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1 )2N e x N |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1 )2N |
|
|
|
n |
|
|
|
x N n |
|
|
|
|
x N . |
|
|
(1 )2N |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Отсюда получаем: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
1 |
|
n |
(1 )2N |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для |
N 5, |
5,0мм, |
0,05 |
и 0,55 линейный |
показатель поглощения стекла. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
1 |
|
n |
(1 0,05)10 |
|
( |
|
1 |
) 0,4 n |
10(1-0,05)10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,5 5 |
0,55 |
|
|
|
|
см |
~ |
|
|
|
5,5 |
|
|
|
0,4( n10 |
10 n0,95 n |
|
|
|
|
|
|
0,032см |
1 |
5,5) 0,4 0,08 |
|
4.243. За направление распространения света примем ось Oz , перпендикулярную пластинке и начальной точкой O на первой ее поверхности. Интенсивность падающего света обозначим через Io . Согласно условию задачи, зависимость линейного показателя поглощения вещества от z имеет вид:
x
x x1 z , где x x2 x1 .
На элементарном световом пути dx в веществе закон поглощения можно представить в виде:
Отсюда получаем:
|
|
x |
|
|
I |
|
|
x |
|
2 |
|
|
dI/I x |
|
z |
dz n |
|
x z |
|
z |
|
|
. |
|
c |
2 |
|
|
1 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
Ic exp (xz x z2) .
2
Из граничного условия |
I(z 0) Io (1 ) |
имеем |
постоянную интегрирования c Io (1 ). Зависимость |
I(z) |
принимает вид: |
|
|
|
|
x |
|
2 |
|
|
|
I (1 )Io exp (xz |
|
|
z |
|
) . |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
На второй границе z с внутренней стороны |
I2 I(z ) (1 ) Io |
|
x |
|
x |
2 |
|
exp |
|
1 |
|
. |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
На выходе из пластинки интенсивность света:
I (1 )I |
2 |
(1 )2 I |
o |
exp (x |
x |
2 |
) /2 . |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
Коэффициент пропускания пластины: |
|
|
|
|
|
|
|
I / I |
o |
|
(1 )2 exp (x |
x |
2 |
) /2 . |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
4.244. Если через заданную пластинку пропустить |
монохроматическую волну интенсивности |
Io , то на выходе |
из пластинки получим волну интенсивности: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I (1 )2 |
Ioe x . |
|
|
|
|
|
(1) |
В рассматриваемом случае мы имеем сложный свет с |
непрерывно изменяющейся длиной волны от |
|
1 |
до 2 |
и |
равномерным |
распределением |
|
интенсивности |
по |
составляющим спектра. На основании (1) для бесконечно узкого интервала d спектра можно написать:
dI |
Io |
(1 )2 |
e x d , |
(2) |
|
|
|
|
|
где 2 1 . |
|
|
x( ) имеет вид: |
|
По условию задачи зависимость |
|
|
|
|
|
|
x x |
x |
( ), |
x x |
|
x . |
(3) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
1 |
|
|
|
2 |
1 |
|
Подставляя (3) в (2) и интегрируя по , получим: |
|
|
|
|
Io |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
|
(1 )2 e x1 ( 1 ) x/ d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
o |
(1 )2 |
e |
x ( ) x/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
Io |
(1 )2 e x1 e x1 ( 2 1) x/ |
|
|
|
x
Io(1 )2 e x1 e (x1 x) Io(1 )2 e x1 e x2 ,
x x
где x x2 x1 .
4.245. Пусть интенсивность каждой из спектральных линий сложного света равна Io . Показатели поглощения для линий o и o /2 соответственно равны xo x(0) 0
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
2 |
и |
x x( /2) 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
1 |
o |
|
|
o |
2 |
4 |
|
|
|
|
|
|
o |
|
|
|
|
|
|
|
o |
При пропускании света через светофильтр интенсивность
|
монохроматических составляющих o и |
o |
/2 |
|
спектра будут равны: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I( o ) Io (1 )2 , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
2 |
|
I( o /2) Io (1 )2 e x1d |
Io |
(1 )2 exp |
|
|
. |
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
o |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
По условию задачи I( o )/ I( o |
/2) , т.е. |
d |
|
|
2 |
exp |
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
4 |
|
o |
|
|
|
|
|
|
|
Отсюда получаем: |
|
|
d |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n 2 o |
n /( d) . |
4 |
|
|
|
|
|
|
o |
|
|
|
4.246. Световой поток , испускаемый точечным изотропным источником, и интенсивностью света I на расстоянии r от источника, при отсутствии поглощающей среды — взаимосвязанные величины:
|
|
|
|
I /(4 r2 ). |
(1) |
|
Если всё пространство вне сферы радиуса |
r1 a |
заполняет поглощающая среда, |
то для r a интенсивность: |
|
|
|
|
I |
(1 ) |
|
|
e x(r a) , |
(2) |
|
|
|
|
4 r2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
- коэффициент |
отражения на поверхности |
сферы |
радиуса r a. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В том случае, когда источник окружен сферическим |
слоем радиусов |
r1 a |
и |
|
|
r2 |
b |
поглощающего вещества, |
интенсивность света для |
r b: |
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
(1 )2 |
e x(b a) . |
(3) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 r2 |
|
|
Следовательно, на выходе из слоя (r b): |
|
|
|
|
I |
(1 )2 |
|
e x(b a) . |
(4) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 b2 |
|
|
|
4.247. По закону ослабления пучка электромагнитного |
излучения в веществе (закону Бугера) интенсивность равна: |
|
|
|
|
|
|
I Ioe d , |
|
где |
d — толщина слоя вещества. |
|
|
|
Массовый |
показатель |
ослабления рентгеновского |
излучения |
/ |
для заданной длины волны - эмпирическая |
величина. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для |
свинца |
при |
20пм массовый показатель |
ослабления |
рентгеновского излучения / 3,6 см2 /г . |
Плотность свинца |
11,3 |
г /см3 . Показатель преломления |
3,6 11,3 40,7 |
1/см. |
|
|
|
|
Кратность ослабления |
рентгеновского пучка при |
20пм и толщине слоя d 1,0 мм равна: |
Io |
/ I e |
d |
e |
40,7 0,1 |
~ |
|
|
60 (раз). |
4.248. Рентгеновским лучом поочередно просвечиваются алюминиевая и свинцовая пластинки. Толщина алюминиевой
пластинки |
|
|
d 2,6 см. |
Массовые показатели |
ослабления |
3,48 и 72,0см2 /г |
|
соответственно. Требуется найти толщину |
свинцовой пластинки с тем, чтобы 1 2 |
(см. задачу 4.247). |
Получаем: |
|
|
|
|
|
|
e 1 d1 |
e 2 d2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
2 |
|
1 |
d |
1 |
|
3,48 1 |
|
d |
1 |
4,83 10 2 |
1 |
|
2,6 (см) = |
|
72,0 2 |
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,126 1 |
/ 2 (см). |
|
|
|
|
Для алюминия |
1 2,7 |
г /см3 , |
свинца |
2 11,3 |
г /см3 . Тогда |
1 |
/ 2 0,24 |
|
и |
d2 0,126 0,24см 0,3мм. |
4.249. |
|
Кратность |
|
|
|
ослабления |
|
интенсивности |
рентгеновского луча при просвечивании алюминиевой
пластинки: |
e d 2 (см. задачу 4.247). |
Отсюда толщина |
пластинки: |
d ln2/ . Здесь плотность |
2,7 г/cм3 |
(алюминий), 0,32 2,7cм-1 0,86см 1;
d 0,7/0,86 0,8см=8мм.
4.25\0. Если число пластинок в пакете равно N, каждая из которых ослабляет интенсивность рентгеновского пучка в два
раза, то общая кратность ослабления n=2N. Отсюда имеем число пластинок:
Nlnn . ln 2
По условию n=50,следовательно
N ln50 5,6. ln 2
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В четвертом выпуске учебного пособия «Практика решения задач по физике» даны решения всех задач по фотометрии, лучевой и волновой оптике, содержащихся в сборнике И.Е. Иродова «Задачи по общей физике».
Ранее состоялись выпуски трех частей пособия по основам физической механики, электромагнетизма, колебаний и волн. Далее предполагается издание следующих частей пособия: « Квантовая физика» и «Физика макросистем».
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1.Иродов И.Е. Задачник по общей физике / И.Е. Иродов.
–Лаб.баз.знан. физ.-мат.лит., 2002, 431 с.
2.Савельев И.В. Курс общей физики / И.В. Савельев. –
Лань, 2006. Т.2. 496 с.
3.Бутиков Е.И. Оптика / Е.И. Бутиков.- М.: Высш.шк., 1986, 511 с.
4.Годжаев Н.М. Оптика / Н.М. Годжаев. – М.:
Высш.шк.,1977, 428 с.
5.Яворский Б.М. Справочник по физике / Б.М. Яворский,
А.А. Детлаф. – М.: Наука, 1987, 942 с.