Учебное пособие 1352
.pdf∑ – масса системы.
Продифференцировав уравнение (3.5) дважды, получим теорему о
движении центра масс механической системы |
|
|
|
∑ . |
(3.6) |
Центр масс механической системы движется как материальная точка массой, равной массе всей системы, под действием только внешних сил. Внутренние силы системы, в силу своих свойств (3.4), не могут изменить характера движения центра масс механической системы, но оказывают влияние на взаимное положение и движение материальных точек, входящих в систему.
Следствия из теоремы о движении центра масс выражают закон сохра-
нения движения ее центра масс: если ∑ , то ; . Количеством движения (импульсом) механической системы называется
вектор, равный геометрической сумме (главному вектору) импульсов всех ма-
териальных точек системы |
|
|
|
|
∑ |
|
|
|
(3.7) |
Вектор количества движения имеет направление скорости центра масс
механической системы . Дифференцируя уравнения (3.7), получим закон изменения количества движения системы
|
|
|
|
|
|
|
∑ |
. |
(3.8) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Производная вектора количества движения системы по времени равна |
||||||||||||
геометрической сумме внешних сил, действующих на эту систему. |
|
|||||||||||
Интегрируя равенство (3.8), получим: |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
∫ |
. |
|
|
|
|
(3.9) |
Здесь ∫ |
|
– импульс внешней силы |
, действующей на си- |
|||||||||
стему промежуток времени ( |
). Учитывая это, закон изменения количе- |
|||||||||||
ства движения будет иметь вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
(3.10) |
Изменение количества движения системы за некоторый промежуток времени равно геометрической сумме импульсов внешних сил, приложенных к системе в течение этого промежутка времени.
Для характеристики количества вращательного движения тела используют другую физическую величину – момент количества движения (момент импульса). Момент количества движения материальной точки относительно
центра О (рис. 3.1) |
|
|
|
|
|
. |
(3.11) |
Модуль вектора |
равен |
, где |
– момент количества движения точки относительно центра О;
–масса точки;
– скорость точки;
– радиус вектор точки М относительно О; 11
– кратчайшее расстояние от центра О до вектора .
Кинетическим моментом механической системы относительного цен-
тра О, называют вектор , равный геометрической сумме моментов количеств движения всех тел системы относительного данного центра
|
∑ |
∑( |
). |
(3.12) |
Если кинетический момент механической системы определяется отно- |
||||
сительно оси z, то |
|
|
|
|
|
∑ |
∑ |
, |
(3.13) |
– проекция вектора |
на плоскость, перпендикулярную оси z; |
|||
– кратчайшее расстояние от вектора |
до оси z. |
|
Кинетический момент твердого тела относительно неподвижной оси вращения равен
,
где – момент инерции твердого тела относительно оси z, – угловая скорость тела.
Дифференцируя уравнения (3.12) по времени, получим теорему об изменении кинетического момента системы
|
∑( |
) ∑ ( ). |
(3.14) |
|
Производная по времени кинетического момента механической системы относительно некоторого центра равна геометрической сумме моментов
всех внешних сил системы относительно того же центра. |
|
|
|
Если твердое тело имеет неподвижную ось вращения, то теорема об |
|
изменении кинетического момента принимает вид |
|
|
|
∑ ( ), |
(3.15) |
здесь |
– кинетический момент тела относительно оси z, ∑ |
( ) – сумма |
моментов внешних сил относительно оси z.
Следствия из теоремы об изменении кинетического момента тела или системы выражают закон сохранения кинетического момента как вектора или
как проекции на ось: |
|
|
|
|
|
|
1. |
если ∑ ( ) |
, то |
; |
|
|
|
2. |
если ∑ ( ) |
, то |
|
|
|
|
|
Кинетическая энергия механической системы определяется как сумма |
|||||
кинетических энергий всех входящих в эту систему материальных точек |
|
|||||
|
|
|
∑ |
|
. |
(3.16) |
|
|
|
|
Для абсолютно твердого тела формула кинетической энергии имеет более простое выражение, которое определяется характером движения тела:
1) если тело массой М совершает поступательное движение, то
(3.17)
2) если тело вращается относительно неподвижной оси z, то
12
, |
(3.18) |
где – угловая скорость тела;
–момент инерции тела относительно оси вращения.
3)если тело совершает плоскопараллельное движение и полюс совпадает с центром масс тела, то
(3.19)
где – скорость центра масс тела;
– момент инерции относительно оси, проходящей перпендикулярно плоскости движения через центр масс тела. Осевые моменты инерции некоторых тел даны в приложении 1. Если задан радиус инерции твердого тела относительно оси, проходящей через центр масс, то момент инерции тела определяется по формуле
,
где – масса тела, – его радиус инерции.
В общем случае пространственного движения твердого тела кинетиче-
ская энергия определяется по формуле |
|
, |
(3.20) |
здесь – момент инерции тела относительно мгновенной оси вращения, про-
ходящей через центр масс; – угловая скорость вращения тела относительно мгновенной оси.
Согласно теореме С. Кенига кинетическая энергия в общем случае движения твердого тела равна сумме кинетической энергии поступательного движения со скоростью центра масс и кинетической энергии вращательного движения вокруг мгновенной оси, проходящей через центр масс.
Причиной изменения кинетической энергии механической системы является работа сил, приложенных к этой системе. Для каждой точки системы
массой , движущейся со скоростью , можно записать:
|
( |
|
|
) |
|
|
|
|
|
|
|
, |
(3.21) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
– скорости -ой точки механической системы в ее начальном и |
||||||||||||
конечном положениях; |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
– алгебраические суммы работ внешних сил и внутренних сил, |
|||||||||||
действующих на данную точку системы в процессе перемещения. |
|
|||||||||||||
Закон изменения кинетической энергии механической системы |
|
|||||||||||||
|
∑ |
|
|
|
∑ |
|
∑ |
∑ , |
|
|
∑ |
∑ , |
(3.22) |
|
|
|
|
|
|
|
|
здесь – кинетическая энергия системы в начальном и конечном положениях.
Изменение кинетической энергии механической системы на некотором перемещении равно сумме работ внешних и внутренних сил, действующих на материальные точки системы на этом перемещении.
13
Работа силы есть алгебраическая величина, рав-
ная скалярному произведению силы |
на перемещение |
|||
(рис. 3.2) |
|
|
|
|
|
|
|
. |
(3.23) |
|
|
|
||
Если сила переменная, то элементарная работа силы |
|
|
||
|
|
, |
|
(3.24) |
а работа силы на конечном перемещении определяется по формуле |
|
|||
∫ |
∫ |
|
|
(3.32) |
Если движение задано координатным способом, то работу силы на |
||||
перемещении из точки 1в точку 2 можно определить по формуле |
|
|||
; |
∫ |
∫ ( |
). |
(3.33) |
Работа силы, приложенной к вращающемуся телу: |
|
|
||
∫ |
∫ |
( ) . |
|
(3.34) |
Если момент силы относительно |
оси z не изменяется ( |
( ) |
||
), то работа на угловом перемещении |
определяется |
( ) |
. Рабо- |
та положительная, если направление момента силы совпадает с направлением углового перемещения тела, и отрицательная, если не совпадает.
Если на тело действует консервативная сила, то работа силы не зависит от траектории, а зависит от начального и конечного положений тела на ней. Работа консервативной силы по замкнутой траектории равна нулю.
Работа консервативных сил приводит не только к изменению кинетической энергии системы, но и к отрицательному изменению ее потенциальной энергии, поэтому полная механическая энергия тела не изменяется. Таким образом, если на тело действуют только консервативные силы, то механическая
энергия тела сохраняется ( ).
3.4. Задача Д2. Применение теоремы об изменении кинетической энергии
Механическая система состоит из грузов 3 и 4, коэффициент трения которых о плоскость , сплошного цилиндрического катка 5 и ступенчатых шкивов 1 и 2 с радиусами ступеней ; ; ;
. Массы шкивов равномерно распределены по их внешним контурам (рис. Д2.0–Д2.9, табл. Д2). Тела системы соединены друг с другом нитями, намотанными на шкивы; участки нитей параллельны соответствующим плоскостям.
Под действием силы ( ), которая зависит от перемещения S точки приложения силы, система приходит в движение из состояния покоя. При движении системы на шкивы 1 и 2 действуют постоянные моменты сил сопротивлений, равные, соответственно, М1 и М2.
14
Рис. Д2.0 |
Рис. Д2.1 |
Рис. Д2.2 |
Рис. Д2.3 |
Рис. Д2.4 |
Рис. Д2.5 |
Рис. Д2.6 |
Рис. Д2.7 |
Рис. Д2.8 |
Рис. Д2.9 |
15
Таблица Д2
Номер |
|
Масса тел системы, кг |
|
Момент сил сопро- |
Движущая |
Пере- |
|
||||||
|
|
|
|
||||||||||
усло- |
|
|
тивления, Нм |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
сила, |
меще- |
Найти |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
вия |
m1 |
|
m2 |
m3 |
m4 |
|
m5 |
M1 |
M2 |
( |
), H |
ние, S, м |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
2 |
|
0 |
0 |
6 |
|
4 |
0 |
0,8 |
( |
) |
1,0 |
V4 |
1 |
6 |
|
0 |
8 |
0 |
|
2 |
0,6 |
0 |
( |
) |
1,2 |
ω5 |
2 |
0 |
|
4 |
0 |
8 |
|
6 |
0 |
0,4 |
( |
) |
0,8 |
VC5 |
3 |
0 |
|
2 |
10 |
0 |
|
4 |
0,3 |
0 |
( |
) |
0,6 |
V3 |
4 |
8 |
|
0 |
0 |
6 |
|
2 |
0 |
0,6 |
( |
) |
1,4 |
ω1 |
5 |
8 |
|
0 |
6 |
0 |
|
4 |
0,9 |
0 |
( |
) |
1,6 |
V3 |
6 |
0 |
|
6 |
0 |
8 |
|
2 |
0 |
0,8 |
( |
) |
1,0 |
ω2 |
7 |
0 |
|
4 |
10 |
0 |
|
6 |
0,6 |
0 |
( |
) |
0,8 |
ω5 |
8 |
6 |
|
0 |
8 |
0 |
|
4 |
0,3 |
0 |
( |
) |
1,6 |
VC5 |
9 |
0 |
|
4 |
0 |
10 |
|
6 |
0 |
0,4 |
( |
) |
1,4 |
V4 |
Определить значение искомой величины в тот момент времени, когда перемещение точки приложения силы равно S. Искомая величина указана в столбце «Найти» табл. Д2, где – скорость груза 3; – скорость центра масс катка 5; – угловая скорость тела 1 и т.д.
Указания
При решении задачи Д2 следует учесть, что кинетическая энергия системы равна сумме кинетической энергий всех входящих в систему тел; эту энергию нужно выразить через искомую скорость (линейную или угловую).
Для установления зависимостей между линейной скоростью и угловой скоростью катящегося тела можно использовать мгновенный центр скоростей.
При определении работы линейные и угловые перемещения всех тел системы следует выразить через заданное перемещение S, учитывая, что эта зависимость будет аналогичной зависимости между линейными и угловыми скоростями тел. Если по данным табл. Д2 масса груза равна 0, то этот груз допускается не изображать на чертеже и не учитывать в расчетах. Шкивы 1 и 2 всегда входят в систему.
Пример решения задачи Д2
Механическая система (рис. Д2) состоит из сплошного цилиндрического катка 1, ступенчатого шкива 2 с радиусами ступеней и (масса шкива равномерно распределена по его внешнему ободу) и груза 3 (коэффициент трения груза о плоскость равен ). Тела системы соединены друг с другом нитями, намотанными на шкив 2.
16
Под действием силы |
|
( ) система приходит в движение из состоя- |
||||
ния покоя. При движении на шкив 2 действует постоянный момент M2 |
сил со- |
|||||
противления. |
|
|
|
|
|
|
Дано: |
; |
|
; |
; |
; |
; |
; |
; |
( |
) . |
|
|
|
Определить: скорость |
|
центра масс катка, когда |
. |
|
Рис. Д2
Решение Рассмотрим движение неизменяемой механической системы, состоя-
щей из тел 1, 2, 3, соединенных нитями. На систему действуют внешние силы:
активные , |
, |
, |
, момент сопротивления , реакции , , и |
силы трения |
, |
. |
|
Для определения |
воспользуемся теоремой об изменении кинетиче- |
||
ской энергии системы: |
|
.
В начальный момент система находилась в покое, поэтому . Определим кинетическую энергию системы после того, как каток пройдет расстояние . Кинетическая энергия системы величина аддитивная и равна сумме кинетических энергий тел, входящих в систему:
.
Первое тело системы – каток совершает плоское движение, поэтому его кинетическая энергия складывается из двух частей: энергии поступательного движения и энергии вращательного движения
,
Угловая скорость катка выражается через его линейную скорость ⁄ , момент инерции сплошного цилиндрического катка имеет вид
, кинетическая энергия катка |
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
||||
17 |
|
|
|
|
|
|
Второе тело системы (шкив) вращается относительно неподвижной
оси. Его угловая скорость |
|
|
⁄ , момент инерции шкива |
, ки- |
||||||||
нетическая энергия |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( |
⁄ ) . |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Третье |
тело системы |
движется |
поступательно, |
его |
скорость |
|||||||
( ⁄ |
) , а кинетическая энергия |
|
|
|
|
|
( ⁄ ) . |
|||||
|
|
|
|
|||||||||
Кинетическая энергия системы, выраженная через поступательную |
||||||||||||
скорость катка |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[ |
( |
⁄ ) |
( |
|
⁄ ) ] . |
Подставив все известные величины в формулу энергии, получим:
.
Причиной изменения кинетической энергии системы является работа внешних сил, приложенных к ней. Найдём сумму работ всех действующих
внешних сил на заданном перемещении |
. Для удобства выразим все линей- |
|
ные и угловые перемещения тел системы через перемещение катка : |
||
|
⁄ |
⁄ . |
Силы и |
не совершают работу так как они приложены к мгно- |
|
венному центру скоростей катка, реакция перпендикулярна перемещению |
||
тела 3, силы и |
приложены к неподвижной оси шкива. Работа других |
сил системы представлена ниже: |
|
|
|
|
|||
( |
|
) |
∫ |
( |
) |
( |
) |
|
|
|
|
; |
|||
|
|
( |
) |
|
|
|
|
( ) |
|
|
|
|
|
|
⁄ ; |
|
|
( |
) |
|
|
⁄ |
; |
( |
) |
|
|
|
|
|
⁄ . |
Суммарная работа всех сил системы равна |
|
|
|||||
( |
|
) |
|
|
|
|
⁄ ( |
|
|
|
) |
|
⁄ |
. |
|
Сравним работу сил системы и изменение ее кинетической энергии
.
Ответ:
3.5. Задача Д3. Применение теоремы о движении центра масс
Механическая система состоит из призмы 1, расположенной на горизонтальной гладкой поверхности, и трех тел, соединенных невесомой нерастяжимой нитью (рис. Д3.0…Д3.9). Блок 3, укрепленный на призме, вращается согласно закону ( ) и приводит в движение тела 2 и 4. Этими телами являются: параллелепипед, цилиндрический каток или шкив. Параллелепипед скользит без трения по поверхности призмы, цилиндрический каток движется без проскальзывания по поверхности призмы, а шкив вращается вокруг непо-
18
движной оси. Блок, каток или шкив представляют собой сплошные однородные цилиндры.
Исходные данные для решения приведены в табл. Д3 и на рис. Д3.0…Д3.9.
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица Д3. |
№ п/п |
, кг |
, кг |
, кг |
|
, кг |
, град |
, град |
( ) |
0 |
6m |
2m |
m |
|
2m |
60 |
30 |
|
1 |
5m |
m |
m |
|
2m |
60 |
45 |
|
2 |
4m |
m |
m |
|
2m |
30 |
60 |
|
3 |
8m |
3m |
m |
|
2m |
45 |
45 |
|
4 |
9m |
4m |
m |
|
2m |
30 |
45 |
|
5 |
6m |
2m |
m |
|
2m |
60 |
45 |
|
6 |
5m |
m |
m |
|
2m |
45 |
30 |
|
7 |
8m |
3m |
m |
|
2m |
30 |
60 |
|
8 |
10m |
5m |
m |
|
2m |
60 |
30 |
|
9 |
9m |
2m |
m |
|
2m |
45 |
45 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Определить закон движения призмы по горизонтальной поверхности, |
|||||||
если в начальный момент времени |
система находилась в покое. |
Рис. Д3.0 |
Рис. Д3.1 |
Рис. Д3.2 |
Рис. Д3.3 |
Рис. Д3.4 |
Рис. Д3.5 |
19
Рис. Д3.6 |
Рис. Д3.7 |
Рис. Д3.8 Рис. Д3.9
Указания к работе
Системы находится на горизонтальной гладкой поверхности, и на нее действуют только вертикальные внешние силы, следовательно, сумма проекций всех внешних сил данной системы равна на ось нулю ∑ . В этом случае систему можно считать замкнутой в направлении оси .
Для решения задачи можно воспользоваться законом сохранения импульсов или законом сохранения движения центра масс (в проекции на ось ). Первоначально система находилась в состоянии покоя, следовательно, и в последующие моменты времени координата ее центра масс изменяться не будет, хотя отдельные тела системы могут совершать относительные движения под действием внутренних сил системы.
|
|
|
|
Пример выполнения задачи Д3 |
||||
Система |
состоит из |
четырех |
тел. Массы тел соответственно равны |
|||||
; |
|
|
; |
|
|
; |
, |
(рис. Д3). Закон движения |
тела 3 имеет вид |
|
( |
) |
|
|
|
||
Определить закон движения призмы по идеально гладкой плоскости. В |
||||||||
начальный момент система находилась в покое. |
|
|||||||
Обозначим начальные координаты центров масс тел системы , , , |
||||||||
. Тогда координата центра масс систе- |
|
|||||||
мы определяется равенством (3.5) |
|
|
|
|||||
|
|
∑ |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Если под действием сил тела си- |
|
|||||||
стемы совершат абсолютные перемеще- |
|
|||||||
ния, и проекции перемещений на ось |
|
|
||||||
соответственно равны |
, |
, |
, |
, |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
20 |
|