физика оптика / учебник савельев

они имеют спин, равный нулю, и отрицательную четность. По

чем его свойства оказались в хорошем соответствии с предска­ заниями теории.

Н а рис. 82.2 изображен октет долгоживущих барионов. Все частицы имеют спин, равный г/г, и положительную четность,

Вцентре шестиугольника помещаются гипероны Σ0 и А. Наконец, на рис. 82.3 показан барионный декуплет (супер-

мультиплет, объединяющий 10 частиц). Он включает 9 резо­ нансов и долгоживущую «настоящую» частицу Ω ^-гиперон. Спин всех частиц равен 3/2, четность положительна. Частицы распо­ лагаются на диаграмме в виде правильного треугольника. Спра­ ва на рисунке указаны масса частиц m и разность масс Δ/n, вы­ раженные в МэВ. Примечательно, что при переходе от одной группы частиц к другой масса изменяется на почти одинаковую

величину ( ~ 145 М эВ ).

В момент создания теории В*-гипероны и Ω~-частица еще не были известны. Резонансы Е*~ и Ξ*° были обнаружены в 1962 г. Оставалась незаполненной вершина пирамиды. Гелл-Манн предсказал, что отвечающая ей частица должна иметь спин, равный ®Д, гиперзаряд У — — 2 и массу около 1675 МэВ (на ,145 МэВ больше, чем масса В*-частиц). Почти тотчас же на­ чались планомерные поиски этой частицы, получившей название Q --riiiiepoHa. В Брукхэвенской лаборатории для этой цели были использованы ускоритель на 33 ГэВ и двухметровая пузырько­ вая камера, содержавшая 900 литров жидкого водорода. Было сделано около 300000 снимков, прежде чем на одном из них

§ 82. СИСТЕМАТИКА ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ g§9

в январе 1964 г. был зафиксирован процесс рождения и распада Q_-4acTHHbi. Ее свойства, в частности масса, в точности совпадали с предсказанными теорией. Таким образом, открытие Ω~-ΓΗπε- рона явилось триумфом теории унитарной симметрии.

Возникает вопрос, почему «настоящая» частица Ω_-ΓΗΠβροΗ, живущая приблизительно Ю~10 с, попала в один декуплет с ре­ зонансами, время жизни которых порядка 10~23 с. Причина такой

заряд равен —2 (странность 5 = —3). Из-за этого Ω-ги- перон не может распадаться за счет сильных взаимодей­ ствий, с участием которых распадаются остальные частицы декуплет».

Входящие в декуплет резонансы распадаются по схемам

где N — нуклон, Λ, Σ, Ξ — соответствующие гипероны. В ходе всех этих процессов гиперзаряд (а значит, и странность) сохра­ няется (в этом легко убедиться, сопоставив диаграммы, изобра­ женные на рис. 82.2 и 82.3). Следовательно, распады происхо­ дят за счет сильных взаимодействий с характерным временем

10"~2а С.

В случае Ω_ -ΓΗΠ6ροΗ3 сохранение гиперзаряда (странности) могло бы иметь место при распаде на две или большее число странных частиц. К числу таких процессов, в которых, кроме гиперзаряда, сохраняются также электрический и барионный

Однако эти процессы запрещены законом сохранения энергии. Таким образом, й~-гиперон может распадаться, лишь нарушая закон сохранения гиперзаряда, т. е. за счет слабых взаимодей­

момента импульса не нарушается, так как образующаяся пара частиц обладает орбитальным моментом импульса, равным 1. Следовательно, суммарный момент импульса этих частиц ра­

вен 3/ 2.

§ 83. Кварки

Частиц, называемых элементарными, стало так много, что возникли серьезные сомнения в их элементарности. Каждая из сильно взаимодействующих частиц характеризуется тремя не­ зависимыми, аддитивными квантовыми числами: зарядом Q, ги­ перзарядом У и барионным зарядом В. В связи с этим появи­ лась гипотез о том, что все частицы построены из трех фунда­ ментальных частиц — носителей этих зарядов. Первая модель подобного рода была предложена японским физиком С. Сака­ той, который считал фундаментальными частицами протон р, нейтрон п и Λ-гиперон1). Однако схема Сакаты оказалась не­ применимой в области, сильных взаимодействий.

В 1964 г. Гелл-Манн и независимо от него швейцарский фи­ зик Цвейг выдвинули гипотезу, согласно которой все элементар­ ные частицы построены из трех частиц, названных к в а р ­ к а м и 2). Этим частицам приписываются дробные квантовые

’) Тот факт, что многие частицы имеют массу, значительно меньшую, сум­ мы масс ρ, п и А, не должен нас смущать, так как масса системы связанных частиц может оказаться намного меньше суммы масс частиц, входящих в си­

стему (cp.ic энергией связи частиц в ядре, § 67).

2) Название «кварк» заимствовано Гелл-Манном из фантастического ро­ мана Дж. Джойса «Поминки по Финнегану». В романе есть песня, начинаю­ щаяся словами «three quarks», что означает «три карканья», «три кваканья», «три пустяка». Цвейг назвал кварки тузами, но это название не привилось.

соответственно для каждого из трех кварков. Эти кварки обычно обозначаются буквами и (от английского слова «ир», что означает «вверх»), d (down — вниз) и s (strange — стран­ ный или sideways— боковой). По аналогии со схемой Сакаты кварки и, d, s иногда обозначаются буквами ρ, η, λ. Кроме

Каждому кварку приписывается одинаковый магнитный мо­ мент μΚΒ, величина которого из теории не определяется. Рас­ четы, произведенные на основании такого предположения, дают

В дальнейшем систему кварков пришлось расширить. Побу­ дительным мотивом для этого послужило, в частности, то, что связанные состояния из трех кварков типа иии (Δ++), ddd (Δ~), fiss (Ω~) противоречат принципу Паули. Действительно, из табл. 83.1 и 83.2 видно, что все квантовые числа кварков в этих Образованиях одинаковы. Однако, поскольку спин кварков ра­ вен Уг, в одной системе не может быть не только трех, но дал<е йдвух кварков с одинаковым набором квантовых чисел.

По ряду соображений, в частности, чтобы устранить проти­ воречие с принципом Паули, было введено понятие цв е та кварка. Стали говорить, что каждый кварк может существовать в трех «окрашенных» формах: желтой, синей и красной (отме­ тим, что смесь этих цветов дает «нулевой» белый цвет). Тогда, скажем, образующие Ω--гиперон s-кварки имеют неодинаковую окраску, и принцип Паули не нарушается ’).

Сочетание^ цветов кварков в Ьдронах должно быть таким, чтобы средний цвет адрона был нулевым (т. е. адрон был «бес­ цветным»). Например, в состав протона входят кварки: и (жел­

тый), и (синий) и d (красный). В сумме получается нулевой (белый) цвет.

>) Отметим, что «цвет» и «очарование», так же как и «странность», суть просто названия квантовых чисел.

8 S3. КВАРКИ

Антикварки считаются окрашенными в дополнительные цвета (антщцвета), дающие в сумме с цветом нулевой цвет. Соответ­ ственно мезоны, состоящие из кварка и антикварка, также имеют нулевой цвет. Антицветом для желтого является фиоле­ товый цвет, для синего— оранжевый, для красного — зеленый

(см. табл. 83.1),

В основном же цвет кварка '(подобно знаку электрического заряда) стал выражать различие в свойстве, определяющем взаимное притяжение и отталкивание кварков. По аналогии с квантами полей различных взаимодействий (фотонами в элек« тромагнитных взаимодействиях, π -мезонами в сильных взаимо­ действиях и т. д.) были введены частицы — переносчики взаимодействия между кварками. Эти чаОтицы были названы г л ю о ­ н а м и (от английского слова glue — клей). Они переносят цвет от одного кварка К другому, в результате чего кварки удержи­ ваются вместе

В 1974 г. була открыта практически одновременно в двух лабораториях СШ А частица с огромной Массой, равной 3,10 ГэВ (более трех масс нуклона), В одной из лабораторий новой час­

личается от остальных кварков тем, что квантовое число С, по­ лучившее название 0 ч а р о в а н и е (его называют Также «шарм» или «чарм»), у iero равно ёДйНЙце, в то время как для осталь­ ных кваркоб оно равно нулю (см. табл. 83.1). Ё состав обыч­ ных «неочаройайных» часФиц (мезонбв и барионов) с-кварк не входит.

трон), которая называется позитронием, система сс получила

■ф-частицы — уровням 3Sb χ-частйЦы — ^-Уровням . Найденный в 1979 г. в Стэнфорде тяжелый г]с-мезон (с массой 2.98 ГэВ) представляет собой основное состояние парачармония ('So)’.

Поскольку очарование кварка с и его антикварка ё равно Со­ ответственно - fl и — 1, квантовое число С системы сс равйо нулю, Говорят, что ψ- и χ-частицы обладают скрытым очаройа*

304 ГЛ. XI. ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ

нием. В 1976 г. были открыты предсказанные теоретически час­ тицы с явным очарованием. Их свойства приведены в табл. 83.3« Для объяснения свойств открытой в 1976 г. Т-частицы (ипси­ лон-частицы) пришлось ввести пятый кварк, получивший обо­

Ύ '" (10,55 ГэВ) Представляют собой различные уровни си­

стемы bb.

Недавно выяснилось, что в природе существует шестой очень массивный кварк, обозначаемый буквой t (truth — истинный).

Таким образом, система кварков включает уже кварки шести сортов (ароматов) (и, d, s, с, b, t), каждый из которых суще­ ствует в трех цветовых разновидностях (желтой, синей и красной).

Идея кварков оказалась весьма плодотворной. Она позволила не только систематизировать уже известные частицы, но и пред­ сказать целый ряд новых. В частности, существование й~-гипе- рона и его свойства (см. § 82) были предсказаны с помощью модели кварков. Гипотеза кварков позволила также объяснить многие свойства частиц и связать между собой различные про­ цессы.

Ряд экспериментальных данных указывает с несомненностью на реальное существование кварков. К их числу относятся ре­ зультаты изучения рассеяния быстрых электронов протонами. Характер рассеяния свидетельствует о наличии внутри протона трех точечных рассеивающих центров с зарядами 2/ 3е и '/Зе, что полностью согласуется с трехкварковой моделью протона.

Вместе с тем все попытки наблюдать кварки в свободном состоянии оказались безуспешными. Это привело к выводу, что кварки могут существовать только внутри адронов и в принципе не могут наблюдаться в свободном состоянии. Появился даже применительно к кваркам термин к о н ф а й н м е н т (от англий­ ского confinement, что означает «тюремное заключение»). При­ чиной конфайнмента является необычное поведение сил взаимо­ действия кварков друг с другом. При малых расстояниях эти

силы крайне малы, так что кварки оказываются практически

ками силы взаимодействия очень быстро растут, не позволяя кваркам вылететь из адрона.

§ 84. Великое объединение

Эйнштейн потратил много лет на то, чтобы единым образом описать гравитационное и электромагнитное взаимодействия. Однако его усилия не увенчались успехом. Идея Эйнштейна о единстве различных видов взаимодействий была реализована (хотя бы частично) спустя 30 лет после его смерти. Удалось объединить в рамках единой теории электромагнитное и слабое взаимодействия и разработать основы для построения единой теории электромагнитного, слабого и сильного взаимодействий.

В конце 70-х годов Вайнберг, Глешоу и Салам создали е д и ­

переносчиками слабых взаимодействий является группа частиц,

подобны электромагнитным, переносчиками которых также яв­ ляются векторные бозоны — фотоны. Теория позволила пред­ сказать массы промежуточных бозонов.

Промежуточные бозоны были обнаружены в 1982— 1983 гг.

жизни составляет всего 3·10~25 с. Несмотря на это, их рождение надежно устанавливается по природе и энергии продуктов рас­ пада. Характерные схемы распада промежуточных бозонов имеют вид

’) Векторными называются частицы со спином, равным единице (и отри­ цательной четностью).

ГЛ. XI. ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ

^Мы знаем, что β-раепад происходит за счет слабого взаимо­ действия. Следовательно, в нем должен участвовать промежу­ точный бозон. В соответствии с этим, например, β-распад ней­ трона (п-+р -f е- + ve) в действительности представляет собой двухступенчатый процесс:

затем W~ -> е~ -f ve.

Итак, теория электрослабого взаимодействия получила бле­ стящее экспериментальное подтверждение. На очередь стало создание б о л ь ш о г о о б ъ е д и н е н и я , иДея которого состоит в том, что сильное, слабое и электромагнитное взаимодействия представляют собой различные проявления одного фундамен­

тального взаимодействия, характеризуемого одной безразмерной константой.

Энергия, необходимая для прямой проверки теории большого

в обозримое время. Однако имеется способ косвенной проверки. Дело в том, что простейший вариант теории большого объеди­ нения предсказывает распад протона. Нестабильность протона |;(если она есть) крайне мала. Теоретические оценки времени жизни протона дают значение Ю29— 1030 лет (отметим, что время существования Вселенной порядка 1010 лет). Столь больт шое время жизни не исключает возможности экспериментальной проверки предсказания теории. Если время жизни составляет :1030 лет, в одном кубическое метре воды должен в течение года распадаться один протон. Пока обнаружить распад протона не удалббь. Из экспериментальных данных вытекает, «1то время жизни протона превышает 103i лет. Попытки зарегистрировать распад Протона продолжаются. Оонаружение нестабильности

протона явилось бы блестящим подтверждением теории Вели­ кого объединения.

ПРИ Л О Ж ЕН И Я

I.ГРАВИТАЦИОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ (Понятие об общей теории относительности)

Созданная А. Эйнштейном в 1916 г. общая теория относительности (ОТО) представляет собой классическую (неквантовую) релятивистскую теорию гра­ витации. Некоторые физики склонны считать ОТО самой красивой из сущест­

вующих физических теорий.

В основу ОТО Эйнштейн положил принцип эквивалентности (см. § 47 1-го тома), согласно которому свойства движения в неинерциальной системе отсчета те же, что и в инерциальной системе при наличии гравитационного

циальной системе в результате действия сил тяготения.

В качестве примера рассмотрим движение в вакууме световой частицыфотона (совокупность таких частиц, летящих «бок о бок», образует световой луч). Из оптики известно, что в вакууме в отсутствие каких-либо полей световые лучи прямолинейны. Следовательно, в инерциальной системе отсче­ та в отсутствие гравитационного поля фотон летит со скоростью с по прямо­ линейной траектории. Примем эту траекторию за ось х (рис. 1). В неинер­

т. е, уравнение луча в неинерциальной системе отсчета:

а

Таким образом, световой луч, прямолинейный в инерциальной системе от* счета, в неинерциальной системе отсчета искривляется и приобретает форму

параболы.

Согласно принципу эквивалентности такое же искривление луча должно наблюдаться в инерциальной системе отсчета под действием перпендикуляр­ ного к лучу однородного гравитационного поля. Отсюда заключаем, что све­ товые частицы фотоны подвержены действию сил тяготения.

В § 62 1-го тома мы отмечали, что пространство, в котором квадрат, расстояния dl между двумя точками определяется выражением

41* = dx2+ Луг-f dz\

между двумя точками минимально, являются прямыми (образно можно ска­ зать, что прямая есть кратчайшее расстояние между двумя точками). В евклидовой геометрии сумма углов треугольника равна л, а отношение длины окружности к радиусу равно 2π. Пространство с такими свойствами назы­ вается п л о с к и м .

Псевдоевклидово четырехмерное пространство-время в отсутствие грави­ тационных полей также является плоским. При переходе в неинерциальную систему отсчета пространство-время оказывается искривленным.

Рассмотрим понятие кривизны пространства на примере двумерных про­ странств. В случае двумерного плоского пространства множество принадле­ жащих ему точек образует плоскость и кривизна пространства равна нулю. Простейшим двумерным пространством с отличной от нуля кривизной явля­

С

Рис. 2.

Геометрия сферического пространства неевклидова. Это, в частности, яроявляется в том, что сумма углов треугольника превышает π, а длина

окружности, равный отрезку дуги геодезической линии, превышает радиус окружности на плоскости; следовательно, 2лг > I.

Мы выяснили неевклидовость двумерного сферического пространства, рас­ сматривая его «со стороны» из трехмерного пространства. Однако «обитатели» сферы могли бы установить неевклидовость пространства, в котором они «живут», не выходя за его пределы. Для этого им достаточно было бы обна­

ружить, что сумма углов треугольника отлична от π, а длина окружности не равна 2яг.

Аналогично обстоит дело в случае трехмерного пространства, в котором мы живем. Для того чтобы определить метрику этого пространства, нет необ­ ходимости рассматривать его со стороны из четырехмерного пространства (что невозможно). Достаточно, скажем, определить сумму углов треугольника и

отношение длины окружности к ее радиусу. Следует иметь в виду, что вблизи поверхности Земли неевклидовость пространства крайне мала и не может на­ блюдаться непосредственно.

Вся совокупность экспериментальных данных указывает на то, что про­ странство, в котором мы живем, является практически плоским (т. е. евкли­ довым) лишь в случае слабых гравитационных полей (к числу которых отно­ сится поле Земли). Однако вблизи больших гравитирующих масс это про­ странство искривляется и становится неевклидовым.

Вернемся к четырехмерному пространству-времени. При наличии гравита­ ционного поля пространство-время оказывается искривленным. Кратчайшим расстоянием между двумя мировыми точками в искривленном пространстве-

времени является геодезическая линия.

Согласно Эйнштейну, никаких специальных гравитационных сил не суще­ ствует и всякое тело (начиная от фотона и кончая любым небесным телом) всегда движется в пространстве-времени «свободно» вдоль геодезических ли­ ний. При этом в обычном трехмерном пространстве тело движется, вообще говоря, вдоль криволинейных траекторий с переменной скоростью, т. е. так, как оно двигалось бы под действием некоторой силы. Например, Земля дви­ жется вокруг Солнца по искривленной траектории (орбите) не потому, что какие-то силы препятствуют ее прямолинейному движению, а потому, что она беспрепятственно скользит в искривленном пространстве-времени вдоль геодезической линии в окрестности Солнца. Таким образом, тяготение есть свойство самого пространства-времени, а не некое воздействие на его фоне.

Геометрия искривленного пространства-времени является неевклидовой, в чем мы убедились на примере двумерного сферического пространства. Пер­ вую неевклидову геометрию построил в 1826 г. Н. И. Лобачевский. Затем появились неевклидовы геометрии Я. Больяи, К. Гаусса и, наконец, Б. Римана. Эйнштейн использовал в своей работе геометрию Римана.

Эйнштейн вывел уравнения гравитационного поля, которые связывают величину, характеризующую кривизну пространства-времени (тензор кривиз­ ны) с величиной, характеризующей распределение в пространстве источников тяготения (тензором энергии-импульса). Уравнения Эйнштейна описывают, как заданное распределение энергии и импульса (в том числе и энергии по­ коя тел) искажает структуру пространства-времени в окрестности этого распределения. Эти уравнения исключительно сложны. Известно лишь не­

сколько их точных решений.

В 1916 г. К. Шварцшильдом было получено решение уравнений Эйн­ штейна для случая пустого пространства вокруг сферического тела. Если пренебречь гравитационными полями планет, условие этой задачи соответ­

ствует модели солнечной системы.

Общая теория относительности дала, в частности, объяснение трех эф­ фектов, наблюдаемых экспериментально.

1. Вращение перигелия планет. Согласно решению Шварцшильда, пла­ неты движутся по эллиптическим орбитам, которые медленно поворачиваются (прецессируют) в своей плоскости. Это приводит к вращению ближайшей

лет). Для Земли прецессия вызывает поворот орбиты на 4" в столетие. Пре­

искривление световых лучей под действием гравитационного поля. Исходящий из звезды А (рис. 3) световой луч, проходя в непосредственной близости к поверхности Солнца, искривляется, вследствие чего видимое положение звезды на небесной сфере изменяется — она кажется находящейся в точке В.

Допустим, что от Солнца к Земле распространяется световая волна, при­ чем за одну секунду солнечного времени посылается vc гребней и впадин волны. Тогда vc — частота света на Солнце. Так как время на Солнце течет медленнее, чем на Земле, одной секунде «солнечного» времени соответствуют (1 + δ) секунд «земного» времени ( δ > 0 ) . За этот промежуток времени на Землю придут vc гребней и впадин волны. Следовательно, частота света на

Вычисления приводят к следующей формуле для относительного изме­ нения частоты за счет гравитационного красного смещения;

V 2 — V ,

Здесь Vi — частота излучения в точке, в которой потенциал гравитационного поля имеет значение φ,, a ν2— частота в точке» в которой гравитационный потенциал имеет значение φ2, Разность V2 — vi очень мала по

сравнению с Vi или v2; поэтому в качестве ν в знаменателе можно с равным правом взять как vi, так и v2.

Рассмотрим вблизи поверхности Земли вертикальный световой луч (рис. 4.). Согласно формуле (46.5) 1-го тома разность потенциалов между точками 1 и 2 равна cpi— q>z —g(. Подстановка этого значения в формулу (1) дает, что

нение частоты γ-фотонов 2). Расстояние I в их опыте равнялось

рядка нескольких сантиметров 2] Этот опыт описан подробнее на с. 174.

ную Планка h и учтя, что произведение hv дает энергию ε фотона, можно придать формуле вид

ε

Ae = -^-gi.

Согласно ньютоновской теории тяготения такое же изменение кинетической

яснять воздействие гравитации на свет тем, что фотон будто бы обладает

массой hv/c2.

Такая точка зрения совершенно неправомерна. В случае слабых грави­

виях оказывается справедливой. Однако фотон всегда движется со скоростью с и поэтому не может описываться нерелятивистской ньютоновской теорией. Например, расчет искривления световых лучей Солнцем, согласно ньютонов­ ской теории, приводит к грубо неверному результату— отклонение оказы­ вается ровно в два раза меньшим, чем получающееся в ОТО в полном согласии с опытом. Чтобы с помощью ньютоновской теории получить правиль­ ное значение угла отклонения лучей, нужно приписать фотону массу, рав­ ную 2/iv/c2. Но не может же одна и та же частица иметь несколько различ­

гравитационного поля. В теории Ньютона источником гравитации служит масса тел. Согласно же ОТО гравитация порождается энергией и импульсом. Фотон, не имея массы, обладает как энергией, так и импульсом.

А. А. Фридман нашел в 192.2 г. решение уравнений Эйнштейна в пред­ положении, что вещество однородно распределено по пространству. Из этого решения следует, что однородная Вселенная не может быть стационарной.

расширения.

В 1929 г. американский астроном Э. П. Хаббл обнаружил у далеких галактик одинаковое для всех спектральных линий относительное увеличение длины волны, примерно пропорциональное расстоянию г от нас до галак­

тики:

Это соотношение носит название з а к о н а Х а б б л а, а коэффициент пропор­ циональности Н — п о с т о я н н о й X а б б л а.

Возрастание длин волн. обусловлено удалением источников света (это явление называется эффектом Доплера; см. § 151 2-го тома). Из закона Хаббла вытекает, что галактики удаляются от нас {разлетаются) со скоро­ стями, пропорциональными расстояниям до них. Чтобы описать разбегание галактик, говорят, что Вселенная расширяется. Это расширение служит под-i тверждением правильности ОТО.

Следует иметь в виду, что разбегание галактик происходит не только относительно Земли (в таком случае Земля могла бы рассматриваться как «центр» Вселенной). Из любой точки Вселенной далекие галактики будут видны удаляющимися от этой точки. В этом и заключается сущность расши->

ряющейся Вселенной.

В заключение отметим, что до сих пор не обнаружено нн одиого ©ткло·· нения от предсказаний общей теории относительности.

312 ПРИЛОЖЕНИЯ

И. ПЕРИОДИЧЕСКАЯ СИСТЕМА ЭЛЕМЕНТОВ Д. И. МЕНДЕЛЕЕВА

VI VII VIII

ПРЕДМ ЕТНЫ Й УКАЗАТЕЛЬ