Добавил:

ejen51 course-as.ru Авшаров Евгений Михайлович, ejen@course-as.ru Инвестор и Технический директор ООО 'КУРС-АС1', Москва, http://www.course-as.ru, Все наиболее важное обо мне:http://www.course-as.ru/Avsharov.html Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Институт Теоретической и Прикладной Эфиродинамики

Предмет:

Эфиродинамика

Файл:

Иванов. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

.pdf

Скачиваний:

233

Добавлен:

26.08.2020

Размер:

623.36 Кб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 23 / 43 4 > Следующая >>>

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Переменные невихревые магнитные поля Тесла 3-ого порядка переменности вокруг сферы

Название полей Тесла 3-ого

Формула определения поля

порядка переменности; ранг поля

Невихревой Тесловский векторный

1 1 U

2 r,

≤ R

магнитный потенциал сферы 3-ого

○

∂

A 3 (t )=

30 c

Q 2 (t )

порядка переменности, [Тл м];

∂t

внутри сферы

1 1

U○R○

> R○

8 c

k =

снаружи сферы

Индукция скалярного Тесловского

1 1

≤ R

магнитного

поля

сферы 3-ого

○

(t )= A

(t )=

6 c

(t )

порядка переменности, [Тл];

T 2

1 1

U○R○

> R○

внутри сферы

2 c

k =

снаружи сферы

Поле плотности Тесловского тока

1 1

≤ R

смещения

3-ого

порядка

○

3 c

∂

(t )= A

= B

(t )

];

1 1

= −

переменности [А/м

T 3

U○R○

> R○

∂t

внутри сферы

k =

снаружи сферы

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Переменные невихревые электрические поля Тесла 4-ого порядка переменности вокруг сферы

Название полей Тесла 4-ого

Формула определения поля

порядка

переменности; ранг

поля k

Невихревой

переменный

4 r,

≤ R

Тесловский

векторный

○

Q 4

(t )=

840 c

электрический

суперпотенциал

U○R○

> R○

сферы

4-ого

порядка

переменности, [В м];

144 c

k =

внутри сферы

снаружи сферы

Переменный

Тесловский

≤ R

скалярный

электрический

○

UT 4

потенциал сферы 4-ого порядка

(t )= Q 4 (t )= 120 c

U○R○

> R○

переменности, [В];

внутри сферы

24 c

k =

снаружи сферы

Переменная

напряженность

− 1

2 r,

≤ R

Тесловского

невихревого

○

∂

E 4

(t )= − Q 4

= −UT 4

30 c

= −

A 3 (t )

электрического

поля

сферы 4-

∂t

ого порядка переменности, [Тл];

−

○

> R

8 c

○

k =

внутри сферы

снаружи сферы

Поле

переменной

объемной

1 ε0

2 ,

≤ R

плотности Тесловского заряда 4-

∂

ρT 4

(t )=ε0

UT 4

= −ε0 E 4

6 c

○

ε0

BT 3 (t )

ого

порядка

переменности

ε0

U○R○

> R○

∂t

[Кл/м

];

k =

внутри сферы

2 c

снаружи сферы

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Переменные невихревые магнитные поля Тесла 5-ого порядка переменности вокруг сферы

Название полей Тесла 5-ого

Формула определения поля

порядка переменности; ранг поля

Невихревой Тесловский векторный

1 U

4 r,

≤ R

магнитный потенциал сферы 5-ого

○

∂

A 5

(t )=

840 c

Q 4 (t )

порядка переменности, [Тл м];

∂t

внутри сферы

○R○

> R○

k =

144 c

снаружи сферы

Индукция скалярного

Тесловского

4 ,

≤ R

∂

магнитного

поля сферы

5-ого

○

(t )= A

(t )=

120 c

(t )

порядка переменности, [Тл];

T 4

1 1

U○R○

> R○

∂t

внутри сферы

k =

24 c

снаружи сферы

Поле плотности Тесловского

тока

1 1 U

2 r,

≤ R

смещения

5-ого

порядка

○

∂

переменности [А/м2];

μ0 J 5 (t )=

A 5 (t )= BT 5

30 c

= −ε0

E 4

∂t

внутри сферы

1 1

> R

8 c

○

k =

снаружи сферы

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Переменные невихревые электрические поля Тесла 6-ого порядка переменности вокруг сферы

Название полей Тесла 6-ого

Формула определения поля

порядка переменности; ранг

поля k

Невихревой

переменный

1 U

6 r,

≤ R

Тесловский

векторный

○

Q 6 (t )=

45360 c

электрический

суперпотенциал

U○R○

> R○

сферы

6-ого

порядка

переменности, [В м];

5760 c

k =

внутри сферы

снаружи сферы

Переменный

Тесловский

1 U

6 ,

≤ R

скалярный

электрический

○

UT 6 (t )= Q 6 (t )= 5040 c

потенциал сферы 6-ого порядка

U○R○

> R○

переменности, [В];

внутри сферы

720 c

k =

снаружи сферы

Переменная

напряженность

−

4 r,

≤ R

Тесловского

невихревого

○

∂

E 6 (t )= − Q 6

= − UT 6

840 c

= −

A 5 (t )

электрического

поля

сферы 6-

∂t

ого

порядка

переменности,

−

1 1

○

3 r,

> R

144 c

○

[Тл];

k =

внутри сферы

снаружи сферы

Поле

переменной

объемной

ε0

≤ R

плотности Тесловского заряда

○

∂

6-ого

порядка

переменности

ρT 6 (t )=ε0

UT 6

= −ε0 E 6

120 c

=ε0

BT 5

(t )

ε0

U○R○

> R○

∂t

[Кл/м

];

24 c

k =

внутри сферы

снаружи сферы

Таким образом, последовательное применение законов невихревых ЭМ индукций, т.е. дифференцирование по времени ранжированных кулоновских электрических полей позволило нам получить 6 семейств новых невихревых полей, причем половина этих семейств оказывается невихревыми магнитными полями, неописанными в классической электродинамике Максвелла! В каждом семействе обнаруживается свое силовое (электрическое или магнитное поле), подобное силовому электрическому полю Кулона или силовому скалярному магнитному полю Николаева, но отличающееся от них структурой (рангом). Обратим внимание, что с ростом порядка

переменности полей Тесла ранги силовых полей возрастают и, таким образом, все интенсивнее задействуется энергетика все более дальних окрестностей заряженной сферы,

благодаря вкладу производных по времени высокого порядка от несиловых кулоновских полей высоких рангов.

Полученной совокупности семейств полей Тесла уже достаточно, чтобы выявить некоторые их закономерности:

•Внутри каждого семейства электрических или магнитных полей все поля иерархически строго упорядочены правилами ранжирования. Например:

Q 2 n = E 2 n = −E 2 n

ε0 UT2 n	= ρT2 n ,	где n = 0,1,…,∞
A 2 n+1	= μ0 J 2 n+1

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

•Бесконечная последовательность чередующихся семейств электрических и магнитных полей отражает законы невихревой электромагнитной и магнитно-электрической индукции и формирует функциональный ряд семейств, внутри которого семейства полей упорядочены по порядку их переменности. Например:

∂∂t A 2 n+1 = E 2 n+2 = −E 2 n+2 ε0 ∂∂t BT2 n+1 = ρT2 n+2

∂

= A

∂t

2 n

2 n+1

∂

= B

c2 ∂t

T2 n

T2 n+1

−∂∂t E 2 n = ∂∂t E 2 n = μ0 J 2 n+1

•Ни одно электрическое или магнитное поле Тесла не удовлетворяет классическому волновому уравнению, но, однако, все поля Тесла удовлетворяют волновым уравнениям «со смещенными индексами порядка переменности»:

−

∂2Q 2 n

= 0

2 n+2

∂t2

−

∂2UT2 n

= 0

∂t2

2 n+2

−

∂2E 2 n

= 0

2 n+2

∂t2

ρT

−

∂2 ρT2 n

= 0

∂t2

2 n+2

−

∂2 A 2 n+1

= 0

2 n+3

∂t2

−

∂2 BT2 n+1

= 0

∂t2

T2 n+3

−

∂2 J 2 n+1

= 0

2 n+3

∂t2

•Кроме того, все поля Тесла удовлетворяют волновым уравнениям «со смещенными индексами порядка переменности» любого более высокого, но четного порядка:

−

∂2k Q 2 n

= 0

2 n+2 k

∂t2k

−

∂2kUT2 n

= 0

∂t2k

2 n+2 k

−

∂2k E 2 n

= 0

2 n+2 k

∂t2k

ρT

−

∂2k ρT2 n

= 0 ,

где n = 0,1,…,∞ , k = 0,1,…,∞

c2k

∂t2k

2 n+2 k

−

∂2k A 2 n+1

= 0

2 n+3+2 k

c2k

∂t2k

−

∂2k BT2 n+1

= 0

c2k

∂t2k

T2 n+3+2 k

−

∂2k J 2 n+1

= 0

2 n+3+2 k

∂t2k

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

В общем случае суммарные переменные невихревые электрические и магнитные поля в окрестности сферы переменного заряда формируются всей их совокупностью и их можно представить бесконечными функциональными рядами производных скалярного электрического потенциала сферы U○ (t ).

Представим в таблицах эти суммарные переменные электрические и магнитные поля в окрестности сферы переменного заряда:

Суммарные переменные невихревые электрические поля Тесла вокруг сферы переменного заряда, выраженные через функциональные ряды (Тейлора)

Название электрических	полей Формулы	определения	полей	через
Тесла	функциональные ряды (Тейлора)

Суммарный невихревой переменный

(k +1)

∂(k )U○ (t )

Тесловский векторный электрический

R○

∞

∂t

(k )

суперпотенциал сферы, [В м];

∑

(τ )k ,

r > R○

(k + 2)!

k =0,(+2)

QT Σ (r,t +τ )=

∂(k )U○ (t )

∞

∂t

(k )

∑

(τ )k , r ≤ R○

(k +3)!

k =0,(

+2)

Суммарный

Тесловский

скалярный

∂(k )U○ (t )

электрический потенциал сферы, [В];

∞

∂t

(k )

R○

∑

(τ )k

r > R○

(k )!

k =0,(

+2)

UT Σ (r,t +τ )=

∂(k )U○ (t )

∞

∂t

(k )

∑

(τ )k r ≤ R○

(k +1)!

k =0,(+2)

Суммарная

переменная

(k −1)

∂(k )U○ (t )

напряженность

Тесловского

R○

∞

∂t

(k )

невихревого

электрического поля

−

∑

(τ )k ,

r > R○

сферы, [Тл];

k =0,(

+2)

ET Σ (r,t +τ )=

∂(k )U○ (t )

∞

∂t

(k )

−

r ∑

(τ )k , r ≤ R○

(k +1)!

k =0,(+2)

Суммарное

поле

переменной

∂(k )U○ (t )

объемной

плотности

Тесловского

∞

∂t

(k )

полевого заряда, [Кл/м3];

ε0 R○

∑

(τ )k r > R○

(k −2)!

k =0,(+2)

ρT Σ (r,t +τ )=

∂(k )U○ (t )

∞

∂t

(k )

∑

(τ )

r ≤ R○

(k −1)!

k =0,(+2)

Все эти функциональные ряды представляют собой ряды Тейлора с четными индексами суммирования, либо сводятся к рядам Тейлора. В результате необходимых преобразований все эти ряды сходятся к изящным функциям, связанным с законом изменения электрического потенциала сферы U○ (t ).

В итоге мы получаем в полевой форме решение для суммарных сферических невихревых электрических компонент ЭМ волны Тесла. Причем они практически пригодны для быстрого вычисления этих компонент при любых законах колебания электрического потенциала сферы U○ (t ) во времени, а не только лишь для гармонических колебаний.

Приведем таблицу формул определения сферических невихревых электрических компонент ЭМ волны Тесла, полученных в результате преобразований рядов Тейлора в функции, разложениями которых эти ряды являются:

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Сферические невихревые электрические поля Тесла вокруг сферы переменного заряда

Название

электрических полей Тесла

Суммарный

невихревой

переменный

Тесловский

векторный

электрический

суперпотенциал сферы, [В м];

Суммарный

Тесловский

скалярный

электрический

потенциал сферы, [В];

Суммарная

переменная

напряженность

Тесловского

невихревого

электрического поля сферы, [В/м];

Суммарное поле переменной объемной плотности Тесловского

полевого заряда, [Кл/м3];

Полевая форма построенного решения для сферической невихревой электрической компоненты ЭМ волны Тесла

c U

(t +τ)

−U

−τ)

(t +τ)+U

(t −τ)

○

−

(t)

, r > R

○

QTΣ (r,t +τ)=

c2 U

(t +τ)+U

(t −τ)

c3 U

+τ)

−U

−τ)

≤ R○

−

(t +τ )

(t −τ )

○

+Uc

r > R○

UTΣ (r,t +τ )=

c Uv (t +τ )−Uv (t −τ )

r ≤ R

○

(t +τ )

−τ )

r U

(t +τ )−U

(t −τ )

○

−

r > R

○

ET Σ (r,t +τ )=

Uv (t +τ )+Uv (t −τ )

c Uv (t +τ )−Uv (t −

τ )

−

≤ R○

ε0 R○

Uv (t +τ )+Uv (t −τ )

r > R

r c2

○

ρTΣ (r,t +τ )=

ε0

Uv (t

+τ )−Uv (t −τ )

r ≤ R○

r c

Примечания к таблице:

Для компактификации записи формул определения невихревых электрических полей Тесла вокруг сферы, использованы следующие обозначения:

•τ = cr - обозначение параметра времени запаздывания поля, распространяющегося со

скоростью c, где r = r дистанция от центра сферы до выбранной точки с координатой

•Точками над U○ обозначены производные по времени соответствующего порядка от потенциала сферы, (как это принято в прикладной математике), например:

U○ (t +τ )= ∂∂2 U○ (t +τ ) t2

•Точками под U○ обозначены первообразные по времени соответствующей кратности от потенциала сферы, например: U○ (t −τ )= ∫∫U○ (t −τ )dtdt

•Закон изменения электрического потенциала сферы: U○ (t )=Uv (t )+Uc

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Суммарные переменные невихревые магнитные поля Тесла вокруг сферы переменного заряда, выраженные через функциональные ряды (Тейлора)

Название магнитных полей Тесла	Формулы определения полей через функциональные
	ряды (Тейлора)

Суммарный

Тесловский

невихревой

(k )

∂(k )U○ (t )

векторный

магнитный

потенциал

∞

r k

∂t

(k )

сферы, [Тл м];

○

r ∑

r > R○

r c

k =1,(+2) (k +1)!

AT Σ (r,t +τ )=

∂(k )U○ (t )

(k +1)

∞

r k

∂t

(k )

r ∑

r ≤ R○

(k + 2)!

r c

k =1,(+2)

Суммарная

переменная

индукция

∂(k )U○ (t )

Тесловского

скалярного

магнитного

∞

∂t

(k )

поля сферы, [Тл];

○

∑

r > R○

(k −1)!

r c k =1,(

+2)

BT Σ (r,t +τ )=

∂(k )U○ (t )

∞

∂t

(k )

∑

r ≤ R○

(k )!

r c k =1,(

+2)

Суммарное

поле

плотности

(k −2)

∂(k )U○ (t )

Тесловского тока смещения, [А/м2]

∞

r k

∂t

(k )

○

r ∑

r >

R○

(k −1)!

μ0 r

k =1,(

+2)

JT Σ (r,t +τ )=

∂(k )U○ (t )

(k −1)

∞

r k

∂t

(k )

∑

r ≤ R○

μ0 r

k =1,(

+2)

(k )!

Все эти функциональные ряды представляют собой ряды Тейлора с нечетными индексами суммирования, либо сводятся к рядам Тейлора.

Врезультате необходимых преобразований все эти ряды сходятся к изящным функциям, связанным с законом изменения электрического потенциала сферы U○ (t ).

Витоге мы получаем в полевой форме решения для суммарных сферических невихревых магнитных компонент ЭМ волны Тесла. Причем они практически пригодны для быстрого вычисления этих компонент при любых законах колебания электрического потенциала

сферы U○ (t ) во времени, а не только лишь для гармонических колебаний.

Приведем таблицу формул определения сферических невихревых магнитных компонент ЭМ волны Тесла, полученных в результате преобразований рядов Тейлора в функции, разложениями которых эти ряды являются:

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Сферические невихревые магнитные поля Тесла вокруг сферы переменного заряда

Название магнитных полей Тесла

Суммарный

Тесловский

невихревой

векторный

магнитный потенциал сферы, [Тл м];

Суммарная

переменная

индукция

Тесловского

скалярного магнитного поля сферы, [Тл];

Суммарное поле плотности

Тесловского тока смещения, [А/м2]

Полевая форма построенного решения для сферической невихревой магнитной компоненты ЭМ волны Тесла

r U

(t +τ )−U

(t −τ )

(t +τ )+U

(t −τ )

○

−

−U

(t )

r > R

○

AT Σ (r,t +τ )=

Uv (t +τ )+Uv (t −τ )

c Uv

(t +τ )−Uv

(t −τ )

−

r ≤ R○

R○

Uv (t +τ )+Uv (t −τ )

> R

r c2

○

BT Σ (r,t +τ )=

Uv (t +τ )−Uv (t −τ )

r ≤ R

r c

○

(t +τ )+U

−τ )

r U

(t +τ )−U

(t −τ )

r > R

○

−

○

JT Σ (r,t +τ )=

c U

(t +τ )−U

(t −τ )

(t +τ )+U

(t −τ )

r ≤ R

r −

○

Примечания к таблице:

Для компактификации записи формул определения невихревых магнитных полей Тесла вокруг сферы, использованы следующие обозначения:

•τ = cr - обозначение параметра времени запаздывания поля, распространяющегося со

скоростью c, где r = r дистанция от центра сферы до выбранной точки с координатой

U○ (t +τ )= ∂∂2 U○ (t +τ ) t2

•Закон изменения электрического потенциала сферы: U○ (t )=Uv (t )+Uc

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Основные свойства и особенности невихревых электромагнитных волн Тесла, излучаемых сферой переменного заряда

1.Впервые на основе моделирования бесконечной последовательности невихревой

электромагнитной и магнитно-электрической индукции построено решение в полевой форме, описывающее распространение сферических невихревых электромагнитных волн Тесла, излучаемых сферой переменного заряда (в сферически симметричной модели)

2.Множество всех пакетов волн разделяется (причем поровну) на два ранжированных семейства:

•Ранжированное семейство пакетов, формирующих невихревые электрические волны

•Ранжированное семейство пакетов, формирующих невихревые магнитные волны

Оба семейства распространяются и сосуществуют одновременно и повсюду.

3.Только один пакет волн из семейства электрических является силовым: это невихревое поле волн электрической напряженности Тесла ET Σ (r,t )

4.Поскольку направление распространения невихревых электромагнитных волн радиальное и векторы напряженности электрической силовой компоненты волны ET Σ (r,t ) направлены так же радиально, то их можно классифицировать как электрические волны продольного типа.

5.Невихревое силовое поле волн электрической напряженности Тесла ET Σ (r,t ) родственно силовому полю Кулона, но уже не является Кулоновским в силу иной пространственновременной структуры и организации.

6.Только один пакет волн из семейства магнитных является силовым: это скалярное поле волн магнитной индукции Тесла BT Σ (r,t )

7.Скалярное силовое поле волн магнитной индукции Тесла BT Σ (r,t ) родственно скалярному магнитному полю Николаева, но уже не является Николаевским в силу иной пространственно-временной структуры и организации.

8.Невихревые электромагнитные волны Тесла полностью соответствуют правилам ранжирования полей:

UT Σ = QT Σ	BT Σ = AT Σ
ET Σ = − UT Σ
	JT Σ =ε0	AT Σ =ε0 BT Σ
ρTΣ = QT Σ = −ε0 ET Σ

9. Невихревые электромагнитные волны Тесла полностью соответствуют законам невихревой

электромагнитной индукции во всех вариантах их записи:

…

∂

T Σ

∂t

T Σ

∂

∂t

T Σ

= −

∂

μ0c2 ∂t

T Σ

TΣ

10.Невихревые электромагнитные волны Тесла полностью соответствуют законам невихревой магнитно-электрической индукции во всех вариантах их записи:

UTΣ = ∂∂t … ET Σ = −∂∂t AT Σ ρT Σ = ∂∂t BT Σ

…

<<< < Предыдущая 1 23 / 43 4 > Следующая >>>

Соседние файлы в предмете Эфиродинамика

#
14.11.2019108.11 Кб123Гришаев А.А. Новый взгляд на аннигиляцию и рождение пар.pdf
#
14.11.2019247.69 Кб116Демьянов В.В. Классическо-волновая экспериментальная основа фотоэффекта.pdf
#
14.11.2019822.19 Кб107Демьянов В.В. Фундаментальная позитивность экспериментов типа Майкельсона.pdf
#
22.11.2022406.43 Кб58Демьянов В.В. Эксперименты, отличия дифракции и интерференции волн и электронов.pdf
#
22.11.2022330.58 Кб56Демьянов В.В. Эфиродмнамический механизм продольного распространения наноимпульсов в двухпроводных линиях.pdf
#
26.08.2020623.36 Кб233Иванов. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла.pdf
#
18.11.20193.81 Mб534Иванов. Ритмодинамика.pdf
#
28.04.2021242.32 Кб114Магницкий. Математическая теория физического вакуума.pdf
#
28.04.2021293.47 Кб94Магницкий. О размерностях переменных и некоторых свойствах системы уравнений физического вакуума (эфира).pdf
#
28.04.2021799.54 Кб245Магницкий. ТЕОРИЯ СЖИМАЕМОГО ОСЦИЛЛИРУЮЩЕГО ЭФИРА.pdf
#
28.04.2021364.46 Кб154Магницкий. Физический вакуум и законы электромагнетизма.pdf