2.3. Теоремы о парах

Теоремы, которые будут рассмотрены, устанавливают преобразования, не изменяющие действие пары сил на твердое тело и позволяющие приводить системы пар к простейшему виду.

Теорема 1. Действие пары сил на твердое тело не изменится, если пару перенести в любое место плоскости ее действия и изменить модули сил и величину плеча так, чтобы момент пары не изменился.

Доказательство

Рассмотрим пару сил и точкиC, D, произвольно выбранные

вплоскости ее действия (рис. 2.5). Проведем через точкиC и D две параллельные прямые до пересечения с линиями действия сил пары в точках A и B, где приложим силы и. Разложим их на составляющиеи. На основании аксиомы 1 система 0 и в соответствии с аксиомой 2 может быть отброшена, т.е.

. Силы , образующие пару сил, перенесем вдоль их линий действия в точкиC и D. Покажем, что моменты эквивалентных пар иодинаковы:

.

Так как векторы иколлинеарны, векторное произведениеи на основании (2.9) получим

Теорема доказана.

Теорема 2. Действие пары на твердое тело не изменится, если ее перенести в любую плоскость, параллельную плоскости ее действия.

Доказательство

Рассмотрим пару сил , действующую в плоскости I (рис. 2.6). В плоскости II, параллельной плоскости I, отложим отрезокCD (CD || AB, CD = АВ). Приложим в точках C и D уравновешенные системы сил:

0,  0, ,.

Заменим равные параллельные силы их равнодействующей, приложенной в середине отрезкаBC, а силы – равнодействующей, приложенной в середине отрезкаAD. Так как ABСD – параллелограмм, точки приложения сил и, равных по модулю и противоположно направленных, совпадают с точкой пересеченияO диагоналей параллелограмма, а сами силы образуют уравновешенную систему сил, которую можно отбросить.

Оставшиеся силы образуют пару сил, действующую в плоскости II, геометрически равную исходной паре сили эквивалентную ей. Действительно, описанные преобразования можно записать так:

,

что и доказывает утверждение теоремы.

Во всех ситуациях, описанных в теоремах 1 и 2, исходная и преобразованная пары сил эквивалентны и имеют равные моменты. Таким образом, момент пары является свободным вектором, полностью и однозначно характеризующим ее действие на твердое тело, поэтому справедлива следующая теорема.

Теорема 3. Две пары сил, имеющие равные моменты, эквивалентны.

Теорема 4. Система пар сил, действующих на твердое тело, эквивалентна одной паре, момент которой равен сумме моментов всех пар системы.

Доказательство

Рассмотрим две пары сил и, лежащих в пересекающихся плоскостях I и II (рис. 2.7). Выберем на линии пересечения плоскостей точкиA, B и, пользуясь теоремой 1, перенесем рассматриваемые пары сил, приводя их к плечу AB. Преобразованные пары сил идолжны иметь такие же моменты, как и исходные:

Используя аксиому 3, сложим силы, приложенные в точках B и A:

.

Так как , получим, т.е. силыобразуют пару сил. Ее момент

Таким образом, для двух пар сил, лежащих в пересекающихся плоскостях, теорема доказана. Очевидно, что доказательство справедливо и для совпадающих плоскостей I и II, т.е. если пары сил лежат в одной плоскости. Пары, лежащие в параллельных плоскостях, на основании теоремы 2 могут быть перенесены в одну плоскость.

Если на тело действует система пар с моментами то, последовательно применяя результат теоремы, доказанной для двух пар, приходим к выводу, что данная система пар эквивалентна одной паре, момент которой

. (2.10)

Теорема доказана.