
- •1. Электростатическое поле в вакууме. Напряженность Эл. Поля.
- •4. Теорема Острогадского-Гаусса. Эл. Поле заряженной плоскости, цилиндрич. И сферич. Поверхностей
- •7. Градиент электростатического потенциала и вектор е. Силовые линии поля. Эквипотенциальные поверхности.
- •16. Диэлектрическая восприимчивость. Свободные и связанные заряды.
- •10. Классическая теория электропроводности металлов. Пределы ее применимости.
- •13. Электроемкость уединенного проводника. Емкость проводника, имеющего форму шара. Единица емкости.
- •31. Поле движущегося заряда. Принцип суперпозиции. З-н Био-Санара-Лапласа.
- •22.Плотность энергии электрического поля(на примере плоского конденсатора)
- •25. Сторонние силы. Эдс. Напряжение. Обобщенный закон Ома.
- •28. Разветвленные цепи. Правило Кирхгофа.
- •20) Энергия взаимодействия системы точечных зарядов; зарядов распределенных непрерывно по объему и по поверхности
- •34. Графическое представление поля b. Теорема Гаусса для поля b.
- •37. Дифференциальная форма основных законов магнитного поля. Дивергенция и ротор поля в.
- •43. Магнитная восприимчивость и проницаемость. Намагничивание вещества. Напряженность магнитного поля.
- •46. Способы измерения индукции магнитного поля. Единица измерения магнитного потока.
- •49. Потенциальные и соленоидальные векторные поля. Необходимое и достаточное условие потенциальности векторного поля.
- •38.Магнитный момент. Силы, действующие на магнитный момент и его энергия в магнитном поле.
- •3.Основные определения векторного анализа: градиент, поток вектора, циркуляция, дивергенция, ротор.
- •35. Закон полного тока.
- •6. Работа электрических сил. Потенциал электростатического поля.
- •9. Поле внутри проводника и у его поверхности. Свойства замкнутой проводящей оболочки. Электростатическая защита.
- •12.Электрический ток в жидкостях. Законы электролиза Фарадея.
- •15. Электростатическое поле в диэлектрике. Полярные и неполярные диэлектрики.
- •18. Связь между векторами d и е.
- •21. Энергия уединенного проводника. Энергия конденсатора.
- •24. Дифференциальная форма уравнения непрерывности. Условие стационарности.
- •27.Дифференциальная форма закона Ома.
- •30. Магнитное поле. Сила Лоренца. Сила Ампера.
- •33. Дивергенция, циркуляция, ротор и поток магнитной индукции.
- •36. Магнитное поле прямого тока, бесконечного соленоида, тороида.
- •39. Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле.
- •45. Природа электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле.
- •48. Взаимная индукция. Теорема взаимности.
- •54. Колебательный контур. Свободные и затухающие колебания.
- •61. Вихревые токи.
- •55. Вынужденные колебания. Резонанс.
- •2.Закон сохранения электрического заряда,
- •58. Электромагнитные волны. Волновое уравнение. Поляризация. Плоские, сферические и цилиндрические волны.
- •29.Закон Джоуля – Ленца.
- •14. Параллельно и послед. Соединение конденсаторов. Емкости конденсаторов
- •11.Электрический заряд в вакууме и газах. Несамостоятельный и самостоятельный газовый разряд.
- •23.Постоянный ток. Единицы измерения. Плотность тока. Ур-ие непрерывности.
- •32.Магнитное поле кругового, прямолинейного тока. Сила взаимодействия прямолинейных токов.
- •29.Закон Джоуля – Ленца. Дифференциальная форма.
- •44. Закон электромагнитной индукции Фарадея. Правило Ленца.
- •47. Самоиндукция. Индуктивность. Индуктивность соленоида.
- •50.Энергия магнитного поля
- •41.Магнитные свойства вещества
- •5.Дифференциальная форма теоремы Остроградского – Гаусса
- •56.Уравнения Максвелла, Вектор Пойтинга.
- •17. Электрическая индукция. Теорема Гаусса для поля вектора d. Дифференц. Формы.
- •51. Магнитная энергия тока. Плотность энергии магнитного поля. Энергия соленоида.
23.Постоянный ток. Единицы измерения. Плотность тока. Ур-ие непрерывности.
Электрический ток – упорядоченное движение электрических зарядов. В проводнике под действием приложенного электрического поля Е свободные электрические заряды перемещаются: положительные – по полю, отрицательные – против поля, т.е. в проводнике возникает электрический ток, называемый током проводимости. Для возникновения и существования электрического тока необходимо наличие свободных носителей тока – заряженных частиц, способных перемещаться упорядоченно, и наличие электрического поля, энергия которого каким-то образом восполняясь, расходовалась бы на их упорядоченное движение. За направление тока условно принимают направление движения положительных зарядов.
Количественной
мерой электрического тока служит сила
тока I
– скалярная физическая величина,
определяемая электрическим зарядом,
проходящим через поперечное сечение
проводника в единицу времени:
Если
сила тока и его направление не изменяются
со временем, то такой ток называется
постоянным. Для постоянного тока ,
где Q
– электрический заряд, проходящий за
время t
через поперечное сечение проводника.
Единица
измерения силы тока
- ампер (А). Физическая величина,
определяемая силой тока, проходящего
через единицу площади поперечного
сечения проводника, перпендикулярного
направлению тока, называется плотностью
тока:
.
Выразим силу и плотность тока через
скорость <v>
упорядоченного движения зарядов в
проводнике. Если концентрация носителей
тока равна n
и
каждый носитель имеет элементарный
заряд e,
то за время dt
через поперечное сечение S
проводника переносится заряд dQ=ne<v>Sdt.
Сила тока
.
Плотность тока – вектор, ориентированный
по направлению тока, т.е. направление
вектора j
совпадает с направлением упорядоченного
движения положительных зарядов. Единица
плотности тока – ампер на метр в квадрате
(А/м2).
Сила тока сквозь произвольную поверхность
S
определяется как поток вектора j,
т.е.
,
где dS=ndS
(n-единичный
вектор нормали к площадке dS,
составляющей с вектором j
угол
).
В
электродинамикеуравнение
непрерывности
выводится из уравнений
Максвелла. Оно утверждает, чтодивергенцияплотности токаравна изменению плотности заряда со
знаком минус,
32.Магнитное поле кругового, прямолинейного тока. Сила взаимодействия прямолинейных токов.
Магнитное
поле прямого тока(1 рис)
— тока, текущего по тонкому прямому
проводу бесконечной длины. В произвольной
точке А,
удаленной от оси проводника на расстояние
R,
векторы dB
от всех элементов тока имеют одинаковое
направление, перпендикулярное плоскости
чертежа («к вам»). Поэтому сложение
векторов dB
можно заменить сложением их модулей. В
качестве постоянной интегрирования
выберем угол
(угол между векторами dl
и r),
выразив через него все остальные
величины. Из рисунка следует, что
(радиус
дуги CD
вследствие малости dl
равен r,
и угол FDC
по этой же причине можно считать прямым).
Подставив эти выражения в
,
получим, что магнитная индукция,
создаваемая одним элементом проводника,
равна
Так
как угол
для всех элементов прямого тока
изменяется в пределах от 0 до ,
то
Следовательно, магнитная индукция поля
прямого тока
Магнитное поле кругового тока.(2 рис)
Как
следует из рисунка, все элементы кругового
проводника с током создают в центре
магнитные поля одинакового направления
— вдоль нормали от витка. Поэтому
сложение векторов dBможно заменить
сложением их модулей. Так как все элементы
проводника перпендикулярны радиусу-вектору
(sin=1) и расстояние всех элементов проводника
до центра кругового тока одинаково и
равноR,то, согласно
то
Тогда
Следовательно, магнитная индукция поля
в центре кругового проводника с током