
- •М.А. Жужа молекулярная физика
- •Краснодар
- •Предисловие
- •Введение
- •1. Броуновское движение
- •2. Законы идеального газа
- •3. Барометрическая формула. Распределение Больцмана. Опыт Перрена
- •4. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеального газа
- •5. Распределение Максвелла
- •6. Средняя длина свободного пробега и число столкновениЙ
- •Vмол30 1030 м3, м.
- •7. Явления переноса
- •7.1. Диффузия в газах
- •7.2. Внутреннее трение
- •7.3. Теплопроводность
- •8. Первое начало термодинамики
- •9. Классическая теория теплоЁмкости идеального газа
- •10. Адиабатический процесс
- •11. Политропический процесс
- •12. Энтропия. Второе и третье начала термодинамики
- •13. Расчет изменения энтропии в процессах идеального газа, при нагревании и плавлении
- •14. Цикл Карно
- •15. Реальные газы. Критическое состояние
- •16. Уравнение Ван-дер-Ваальса
- •17. Особенности жидкого состояния вещества и воды
- •18. Поверхностное натяжение
- •19. Условия равновесия на границах различных сред
- •20. Мыльные пузыри и Формула Лапласа
- •21. Капилляры
- •22. Фаза. Фазовое равновесие. ФазовыЕ переходы
- •23. Уравнение Клапейрона Клаузиуса. Фазовая диаграмма состояний
- •24. Эффект Джоуля-Томсона
- •25. Методы получения низких температур и сжижения газов
- •26. Термодинамическая шкала температур. Термометры
- •27. Твёрдые тела. Симметрия кристаллов. Дефекты в кристаллах
- •28. Классическая теория теплоёмкости твёрдых тел
- •29. Квантовая статистика: Распределения Бозе-Эйнштейна и Ферми-Дирака
- •30. Квантовые теории теплоёмкости эйнштейна и дебая. Фононы
- •Пример выполнения триз-задания 30
- •Дополнительные триз-задания
- •Рекомендуемая литература по молекулярной физике*
- •Рекомендуемая литература по трИз
- •Оглавление
6. Средняя длина свободного пробега и число столкновениЙ
Минимальное расстояние, на которое сближаются центры двух молекул при столкновении, называется эффективным диаметром молекулы d, а величина = d 2 эффективным сечением молекулы (рис. 13). Средняя длина свободного пробега молекулы – это прямолинейный участок пути, проходимый молекулой между двумя последовательными соударениями.
Пусть
имеется газ с концентрациейn
и движется только одна молекула, а
остальные неподвижны. За 1 с эта молекула
пройдет путь, равный её средней скорости
υ,
и столкнётся со всеми молекулами, центры
которых расположены в ломаном цилиндре
длиной υ
и площадью основания, равной эффективному
сечению (рис. 14). Умножив объем цилиндра
на концентрацию n,
получим число столкновений:
' = d 2 υ n.
В
действительности движется не одна, а
все молекулы, поэтому в последнюю формулу
должна входить не средняя скорость
относительно стенок сосуда, а скорость
относительно других молекул. Можно
доказать, что
.
Поэтому среднее число столкновений за
1 с равно:
.
(24)
Средняя длина свободного пробега равна отношению длины пути, пройденного молекулой, к числу испытанных ею на этом пути столкновений:
.
(25)
Таким образом, длина свободного пробега молекул тем меньше, чем больше их концентрация и эффективное сечение.
Оценим порядок величин длины свободного пробега и числа соударений (т.е. для формулы (25) необходимо найти d и n). Для нахождения d вспомним, что в жидкостях молекулы располагаются достаточно плотно друг к другу. Один моль воды (18 г) занимает объём 18 см3 = 18 10 6 м3. Разделив объём одного моля на число молекул в одном моле NA, получим приблизительно объём одной молекулы и её линейный размер:
Vмол30 1030 м3, м.
При
испарении воды размер молекулыd
не изменяется, но теперь один моль любого
газа (и водяного пара) при нормальных
условиях занимает объём 22,4 103
м3.
Разделив число молекул в одном моле NA
на объём одного моля газа, получим
концентрацию n:
n = 6 1023 / 22,4 10 –3 3 1025 м 3.
Подставим найденные значения d и n в формулу (25):
=
1 / (
9 10
–20
3 1025)
10 7
м.
Пусть средняя скорость молекулы водяного пара равна 600 м/с. Тогда из формулы (25) найдём число столкновений:
6
10
9
c1.
Естественно возникает вопрос, можно ли считать идеальным газ, в котором молекулы каждую секунду сталкиваются миллиарды раз, т.е. «взаимодействуют». Однако длина свободного пробега в 100–1000 раз больше размеров молекулы. Другими словами, время столкновения молекул примерно в 100–1000 раз меньше времени между столкновениями. Следовательно, подавляющую часть времени молекулы движутся свободно.
Состояние газа в сосуде называется вакуумом, если длина свободного пробега сравнима с линейными размерами сосуда или превышает их. Газ в этом случае называют ультраразреженным. Различные степени вакуума (низкий, средний, высокий, сверхвысокий) создаются в разных технических устройствах (электролампы, радиолампы, электронно-лучевые трубки телевизоров, системы вакуумного напыления металлов и т.п.).
ТРИЗ-задание 11. Вакуум в науке, технике и быту
Использование пустоты (вакуума) вместо вещества – это один из законов развития технических систем и один из изобретательских приёмов. Наберите в любой поисковой системе в Интернете слова «вакуумный», «вакуумная», «вакуумное» и составьте список технических устройств и технологий с использованием вакуума.