61)Общий смысл второго начала термодинамики. Расчет изменения энтропии в процессах изотермического расширения и сжатия газа, изотермического изменения концентрации раствора, в фазовых переходах.

Второй закон термодинамики, как и первый, связан с тепловыми процессами. Он устанавливает возможность, направление и глубину протекания самопроизвольных процессов. Существует несколько различных, но эквивалентных формулировок второго закона термодинамики: 1)любая изолир с-ма, представл сама себе изм-ся в направл, обладающим максим-й термодин вероятн-ю, т.е. быстро или медленно, но всякая система стремится к состоянию равновесия; 2)теплота не может самопроизвольно переходить от менее нагретого тела к более нагретому; 3)невозможен периодический процесс, единственным результатом которого является превращение теплоты в работу. Суть второго начала состоит в том, что оно определяет направление самопроизвольного протекания процессов, в том числе и химических реакций. Для описания таких переходов существует термодинамическая функция системы - энтропия. Энтропия  – это функция состояния системы, являющаяся мерой её неупорядоченности. Энтропия S – число микросостояний с-мы через которые оно может себя реализовать: S=klnW данное ур-е явл-ся матем выраж 2-го з-на термодинам.

Энтропия при обратимом процессе есть отношение общего количества тепла ΔQ величине абсолютной температуры Т (то есть тепло, переданное системе, при постоянной температуре). При необратимом процессе справедливо неравенство: ∆S >∆Q/T То есть в изолированной системе самопроизвольно протекают только те процессы, которые сопровождаются увеличением энтропии. Изменение энтропии в различных изопроцессах рассчитывается: Изобарный процесс: ∆S = nC_p*ln(T₂/T₁) Изохорный процесс: ∆S = nC_v*ln(T₂/T₁) Изотермический процесс: ∆S = nR*ln(V₂/V₁) Адиабатный процесс: ∆S = 0 Второй закон термодинамики в виде  , записанный для равновесных процессов, позволяет вычислить не абсолютное значение энтропии, а только разность энтропий в двух состояниях системы. .Расчет изменения энтропии в необратимых процессах. Запишем равенство и неравенство Клаузиуса для обратимого и необратимого процесса:

;   (12)

Пусть система из состояния 1 в состояние 2 перейдет двумя путями - обратимым и необратимым. Поскольку энтропия есть функция состояния, то ее изменение не зависит от пути перехода системы из одного состояния в другое, т.е. DS_необр = DS_обр = S₂ - S₁ (13)

Поэтому для нахождения изменения энтропии реального необратимого процесса нужно разбить его на стадии, которые проводятся обратимо, вычислить для них изменения энтропии по соответствующим уравнениям для обратимых процессов, а затем просуммировать изменения энтропии DS для всех стадий.

DS₁ = DS₂ + DS₃ + DS₄. (14) Изменение энтропии при изотермическом расширении (сжатии) идеального газа. Ранее из объединенного первого и второго закона термодинамики для обратимых процессов было показано, что

, (22)но dU = С_VdT; для 1 моля идеального газа справедливо уравнение Менделеева-Клапейрона pV = RT, следовательно  . Поэтому получим:  (23) При T = const dT = 0, следовательно,  . Проинтегрируем последнее выражение: . (24)

Так как при постоянной температуре для идеального газа справедлив закон Бойля-Мариотта: р₁V₁ = р₂V₂, то  , следовательно, . (25)

Изменение энтропии в химической реакции. (изотермич изм-е конц-и р-ра) Рассмотрим изменение энтропии в химической реакции: n_АА + n_ВВ  n_DD + n_ЕЕ

Изменение энтропии D_rS в результате одного пробега реакции будет равно:  (29 Изменение энтропии в про-сах фазового перехода где Т – абсолютная температура фазового перехода. В общем случае обратимого процесса при постоянном объеме, когда изменение внутренней энергии равно или при постоянном давлении, когда изменение энтальпии равно изменение энтропии равно: Данные формулы справедливы, если принять, что теплоемкости вещества не зависят от температур, что справедливо в узком температурном интервале. Изменение энтропии при нагревании или охлаждении вещества в пределах одного агрегатного состояния рассчитывается:   Т₂ ΔS = ∫(Ср/Т)dT         Т₁ Если теплоемкость вещества не зависит от температуры, то получаем формулы для изобарного и изохорного процессов. При фазовом переходе изменение энтропии равно: ΔS_ф.п. = ΔH_ф.п./Т_ф.п. где ΔH_ф.п. – изменение энтальпии при фазовом переходе, Т_ф.п. - температура фазового перехода. Энтропия - является функцией состояния, то есть это величина аддитивная, общее изменение энтропии вещества равно сумме изменения энтропий для всех процессов (нагревание, плавление, растворение, конденсация и т.п.) ΔS_общ = ∑S_i