9,5, Су.1ьфидные минералы при рН 9,5-10,5, окисленные цин­

ковые минералы (смитсонит, каламинt при рН 10,5-11,5, каль­ цит при рН> 11,5.

У довлетворите.1ьное объяснение закономерностей гидрофоби­ зации и ф.потации различных минералов катионными собира­

тс.lями можно получить только при одновременном учете в каж­

дом конкретном случае состояния минеральной поверхности,

знака и значения ее заряда и состояния самого амина в рас­

творе [1, 3]. Факторами, определяющими возможность гидро­ фобизации поверхности под действием по"1ожительно заряжен­

ных ионов амина, являются отрицательный заряд поверхности

и преимущественно ионпая форма состояния амина в растворе; гидрофобизация же под действием молекул амина возможна при относительно малом заряде поверхности (близком к ну­

..певому) и молекулярной форме амина.

Неб"1аrоприятное влияние возрастания заряда поверхности минерала па адсорбцию амина легко объяснить, ес.пи воспо.lь­

зоваться выражением д.1я энергии конденсатора, ·которому

можно уподобить двойной электрический с.пой (ДС):

<W<2л/Е2/е,	(7.1)
где w- энергия	конденсатора; l - эффективная то.1щина ДС;

Е- плотность заряда; е- диэлектрическая проницаемость.

Поляризация, т. е. сдвиг потенциаJiа в любую сторону от

точки нулевого заряда поверхности, приводит к образованию

двойного электрического слоя. Чем больше поJ1яризация, тем -больше плотность заряда. Из выражения (7.1) следует, что при данном значении Е энергия конденсатора уменьшается

120

с ростом е. Стремление системы к уменьшению энергии вызы­ вает втягивание в ДС молекул воды, обладающих более высо­ кой диэJiектрической проницаемостью, чем адсорбированные ионы или М:оJiскулы амина. Вместе с тем вытеснение (десорб­

ция) адсорбированных крупных ионов И•1И моJiскул амина дол­

жно уменьшать эффективную толщину ДС, что также вызывает уменьшение энергии конденсатора. Пока по.1яризация мала, на

поверхности превосходят силы электростатического притяжения

мо.1екул воды. При более высокой поляризаЦии наступаст де­

сорбция органических ионов и молекул. Поверхность .r1юбоrо

твердого тела энергетически неоднородна. Ее можно рассмат­ ривать как серию э,1ементарных пдощадок с различной рабо­

той адсорбции на каждой из них. Поэтому наблюдается· не очень резкая граница адсорбции-десорбции амина.

Значение заряда поверхности, например, су.1ьфидных мине­ ралов свинца, меди, же.1еза и су.1ьфидизированной поверхности

самородного висмута опреде.1яется концентрацией потенциал­

онреде.'Jяющих су.1ьфидных ионов [5 ²- ] в пульпе.

Зависимость между потенциаJюм минерадьной поверхности и [5² ·] в пy:Iьrie (с учетом процесса окисления су.1ьфндных

ионов в приэлектродном слое до э.1ементарной серы) найдем на

основании реакций [3]:

РЬ т 252- ~ РЬ5 1 5° :-- 4е;	Е= - 0,72 -0,0295\g [52- ];	(7.2)
Fe5+25o ~ Fe52 -!- 5° -i-- 4е;	Е= - 0,635-0,0295\g[52- ];	(7.3)
Cu2 5 + 2Fe5 + 252- ~ 2CuFe52 +5°+ 4е;
Е= --0,663-0,0295lg [52- ];		(7.4)
2Bi + 452- ~ Bi253 +5° --i- 8е;	Е--= -0,683-0,0295\g [52-J.	(7.5)

Уравнения (7.2)- (7.5) позволяют провести оценку влияния

потенциаJiа минеральной поверхности на адсорбцию собира­

теJIЯ. Так, используя их д.'Iя расчета потенциа,,а поверхности

минералов при различных [5 ²- ], эксперимента.1ьные /I.анныс

(рис. 7.4, а) можно представить в виде, изображенном на

рис. 7.4, б. Учитывая, что между плотностью адсорбции собира­

те.1Я и флотируемостью минерадов в данном с.1учас существует

тесная зависимость, можно считать, что потенциал поверх:­