- •Введение
- •Волны и частицы
- •1.2 Отражение и преломление света на границе раздела двух диэлектрических сред
- •1.3 Оптическое волокно
- •1.4 Классификация волокон
- •2 Геометрические и оптические параметры волокна
- •2.1 Распространение сигналов в ступенчатых оптических волокнах
- •2.2 Распространение сигналов в градиентных оптических волокнах
- •2.3 Ослабление сигнала в волоконных световодах
- •2.4 Дисперсия в оптических волокнах
- •2.5 Полоса пропускания оптического волокна
- •3 Оптические соединители
- •3.1 Оптические потери при непосредственном (торцевом) соединении волоконных световодов
- •3.2 Типы и конструкции оптических соединителей
- •3.3 Разъемные оптические соединители
- •4 Одномодовые оптические волокна
- •4.1 Многомодовые ов
- •4.2 Стандартное одномодовое ов с несмещенной нулевой дисперсией
- •4.3 Одномодовые ов со смещенной нулевой дисперсией
- •4.4 Одномодовые ов с минимизированными потерями
- •4.5 Специализированные одномодовые ов с ненулевой смещенной дисперсией
- •Сведения из оптики
- •Источники и приемники света
- •6.1 Источники света
- •6.1.1 Светоизлучающие диоды
- •6.1.2 Полупроводниковый лазер
- •6.1.3 Лазеры с двойной гетероструктурой
- •6.1.4 Лазеры для одномодовых ов
- •6.2 Приемники излучения
- •6.2.2. Лавинные фотодиоды
- •6.2.3 Шумы фотодиодов
- •7 Модуляция оптических колебаний
- •7.1 Виды оптической модуляции
- •7.2 Прямая модуляция оптического излучения
- •7.2.1 Нелинейные искажения при прямой модуляции сид
- •7.2.2 Частотная характеристика прямого модулятора с сид
- •7.2.3 Особенности прямой модуляции полупроводникового лазера
- •7.2.4 Шумы модуляции лазера
- •7.3 Внешняя модуляция оптического излучения
- •7.3.1 Электрооптическая модуляция
- •7.3.2 Модулятор Маха – Цендера
- •7.3.3 Акустооптическая модуляция
- •8 Фотоприемные устройства оптических систем передачи
- •8.1 Фотоприемные устройства с прямым детектированием
- •8.2 Фотоприемные устройства детектирования с преобразованием
- •8.3 Усилители фотоприемных устройств. Электрическая и оптическая полосы пропускания
- •8.3.1 Фотоприемник с интегрирующим усилителем
- •8.3.2 Фотоприемник с трансимпедансным усилителем
- •8.3.3 Отношение сигнал/помеха на выходе фпу
- •9 Оптические усилители
- •9.1 Разновидности усилителей edfa
- •9.2 Усилители на кремниевой основе
- •9.3 Усилители на фтор-цирконатной основе
- •10 Пассивные оптические компоненты для систем передачи
- •10.1 Линзы
- •10.2 Оптические аттенюаторы
- •10.3 Линия задержки
- •10.4 Оптические разветвители (ответвители)
- •10.5 Оптические изоляторы
- •10.6 Волоконно-оптические циркуляторы
- •10.7 Оптические мультиплексоры/демультиплексоры
- •10.8 Компенсация хроматической дисперсии
- •11 Спектральное уплотнение каналов
- •11.1 Виды wdm систем
- •11.2 Стабилизаторы длинны волны
- •11.3 Мультиплексоры и демультиплексоры
- •11.4 Тонкопленочные фильтры
- •11.5 Волоконные брэгговские решетки
- •12 Методы защиты информации от несанкционированного доступа
- •12.1 Физические принципы формирования каналов утечки информации в волоконно-оптических линиях связи
- •12.1.1 Нарушение полного внутреннего отражения
- •12.1.2 Нарушение отношения показателей преломления
- •12.1.3 Регистрация рассеянного излучения
- •12.1.4 Параметрические методы регистрации проходящего излучения
- •12.2 Методы защиты информации, передаваемой по волс
- •12.2.1 Физические методы защиты
- •12.2.2 Криптографические методы защиты
- •Хотя фотоны ведут себя при детектировании как частицы, они распространяются как волны. Вероятность того, что фотон, посланный отправителем, будет детектирован получателем равна
6.2.2. Лавинные фотодиоды
Лавинные ФД по своей структуре отличаются от р-i-n ФД тем, что кроме легированных n и р областей, и i-области содержит слабо легированную р-область (рисунок 6.25). Обратное напряжение Ug ЛФД выбирается такой величины, чтобы пик напряженности электрического поля в р-n переходе (рисунок 6.25) приближался к пробивной напряженности Еп.
Рисунок 6.25
Если на i-область направить излучение, то, как и в случае p-i-n ФД, в этой области образуется пара носителей зарядов: электроны и дырки, которые в сильном электрическом поле в р-n переходе приобретают избыточную (кинетическую) энергию, достаточную для создания новых пар носителей зарядов за счет ударной ионизации. В результате в переходе вблизи пика напряженности поля происходит умножение носителей. Вновь появившиеся носители в свою очередь способствуют ударной ионизации, фототок лавинообразно нарастает.
Процесс увеличения носителей зарядов характеризуется коэффициентом умножения
(6.26)
где Uп – напряжение пробоя ЛФД,
m – показатель определяемый материалом фотодиода (для Si m=1,5 4, для германия m=2,5 9).
Реальная величина
коэффициента умножения для кремниевых
ЛФД М=50
100,
для германиевых ЛФД М=2
15,
для арсенидгалиевых М=10
35.
Фототок и чувствительность ЛФД увеличивается в М раз по сравнению с р-i-n ФД:
,
При производстве ЛФД необходимы особые меры, обеспечивающие равномерное образование лавины носителей по всей площади ФД, в том числе и на краях, где возможно резкое увеличение напряженности поля. Одна из конструкций ЛФД представлена на рисунке 6.26, в которой n-область выполнена в виде кольца, которое уменьшает ток утечки вблизи краев перехода и предотвращает низковольтный пробой.
Рисунок 6.26
Главное достоинство ЛФД заключается в высоком коэффициенте умножения и быстродействии, что позволяет приборы использовать с арсенидгалиевой основой на скоростях передачи 10 Гбит/с и выше.
Недостатком ЛФД считают высокое приложенное напряжение (до 500 В) и сложенность схемы управления для поддержания температуры и стабильности источника питания.
6.2.3 Шумы фотодиодов
При анализе шумовых свойств ФД необходимо учитывать следующие шумы: квантовый (дробовой), тепловой, фоновый и темновой.
Дробовой шум – шум, возникающий при детектировании светового потока, так как появляющийся при этом фототок Iф является суммой фототоков от отдельных электронно-дырочных пар, возникающих в случайные моменты времени, такой шум называется дробовым или квантовым.
Мощность квантового шума Ркш пропорциональна фототоку. Для p-i-n ФД:
(6.27)
где g – заряд электрона
Δf – полоса частот, в которой оценивается квантовый шум
Iф – фототок p-i-n ФД.
Из (6.27) видно, что
этот шум существует только вместе с
полезным сигналом. В лавинном фотодиоде
квантовый шум значительно выше, чем в
p-i-n
ФД, так как мощность шума зависит еще и
от квадрата коэффициента умножения М
и коэффициента шума ЛФД F(M),
величина которого F(M)
6
10:
(6.28)
где Iф – фототок ЛФД при М=1.
Тепловой шум,
вызван случайным тепловым движением
электронов в нагрузке ФД. Всякий
рассеивающий энергию элемент системы
вносит шумы, то есть любое сопротивление
в цепи приводит к появлению теплового
шума, обусловленного случайным тепловым
движением носителей заряда. Это движение
носителей заряда можно наблюдать в виде
флуктуаций тока или соответствующих
ему флуктуаций напряжения на выходе.
Средний квадрат спектральной плотности
тока на резисторе с сопротивлением R
.
Мощность теплового шума в резисторе:
(6.29)
где k – постоянная Больцмана
Т – температура в градусах Кельвина.
Фоновый шум возникает при попадании на фотодиод светового потока от постороннего, как правило, некогерентного источника света, создающий некогерентный фоновый ток Iк. По своей природе этот шум тоже является дробовым и его мощность Рк пропорциональна току Iк.
Темновой ток Iт также создает дробовой шум, мощность Рт пропорциональна Iт.
Таким образом, при преобразовании фотодиодом оптического сигнала в электрический возникает суммарный шум мощностью
(6.30)
Контрольные вопросы:
- Что такое источник оптического излучения?
- Принцип действия СИД?
- В чем отличие торцевого СИДа от поверхностного?
- Какие характеристики имеет СИД?
- Какое устройство называется лазером?
- Принцип действия полупроводникового лазера?
- Какие характеристики имеет полупроводникового лазера?
- Принцип действия лазера с гетероструктурой?
- Какой прибор называется фотодетектором?
- Как устроен р-i-n фотодиод?
- Какие преимущества имеет лавинный фотодиод перед p-i-n?
- Виды шумов в фотодиоде?
- Принцип действия лавинный фотодиода?
