Fizika_atmosferyRGGMU_2
.pdfКонтрольная работа №1
Вариант 2 Задание 1
Вычислить испарение и затраты тепла на испарение методами теплового баланса и турбулентной диффузии по следующим исходным данным (см. варианты). Результаты вычислений сопоставить и определить погрешность метода турбулентной диффузии по отношению к методу теплового баланса.
№ |
В, кВт/м2 |
Р, кВт/м2 |
t0.5, °C |
t2.0, °C |
e0.5, гПА |
e2.0, гПА |
u0.5, м/с |
u2.0, м/с |
варианта |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
0,48 |
0,12 |
22,1 |
21,7 |
14,2 |
13,2 |
1,1 |
2 |
Решение
1. Тепловой баланс деятельной поверхности записывается в виде уравнения теплового баланса, которое является частным случаем уравнения сохранения энергии:
B + P + L + V = 0,
где B – радиационный баланс деятельной поверхности; P – поток тепла в почве; L – турбулентный приток тепла в приземном слое атмосферы; V – затрата тепла на испарение с деятельной поверхности или его выделение при конденсации водяного пара с этой поверхности.
Радиационный баланс деятельной поверхности В (остаточная радиация) представляет сбой разность между приходом и расходом лучистой энергии:
B = Q + Ea – (R k +Rд +Eз),
где приход лучистой энергии: Q – суммарная радиация (сумма прямой и рассеянной солнечной радиации), Ea – длинноволновое излучение атмосферы; расход лучистой энергии: Rk – коротковолновая отраженная радиация, Rд – отраженная длинноволновая радиация, Eз – длинноволновое излучение земной поверхности.
Метод теплового баланса основан на уравнении теплового баланса деятельной поверхности типа:
В = LE + Sта + Р,
где В – радиационный баланс; LE – затраты тепла на испарение; Sта – турбулентный поток тепла; Р – теплообмен испаряющей поверхности с почвой. Испарение с поверхности почвы и снега можно рассчитать по формуле М.И. Будыко и М.П. Тимофеева:
|
= |
|
|
B − P |
|
Em |
|
|
|
, |
|
|
|
|
|||
|
1 |
+ 0,64 × Dt / De |
|||
где В – |
радиационный баланс в кал/(см2мин), равный разности поглощенной |
радиации и эффективного излучения; Р – тепловой поток в почву (Вт/м2); e –
разность абсолютной |
влажности воздуха на двух высотах в миллибарах |
(средняя за один час); |
t – разность температуры воздуха на тех же высотах |
(средняя за один час).
В этой, видимо, эмпирической формуле непонятны дела с размерностью единиц. Получим испарение
Е = (0,48-0,12)/[1+0,64·(21,7-22,1)/(13,2-14,2)] = 0,257 мм/час Затраты тепла на испарение
1
Q = L·E,
где L = 2500 кДж/кг – удельная теплота парообразования
Q = 2500·0,257/1000 = 0,643 кВт/м2
2.Метод турбулентной диффузии отражает турбулентность влагообмена
итеплообмена. Хаотическое вертикальное перемещение воздушных масс служит причиной аналогичного передвижения водяного пара, тепла, количества движения и т.д. Поэтому вертикальный поток водяного пара в приземном слое атмосферы определяется по измеренным градиентам метеорологических
элементов на высоте z1 и z2 таких, как разность влажности воздуха, для коэффициента турбулентного обмена (k) разности скоростей и температур воздуха.
Тогда интенсивность испарения может быть выражена как:
ЕД = а·k1·Δe, |
|
где ЕД – интенсивность испарения или водяного пара (мм/час); |
e – разность |
значений абсолютной влажности на двух уровнях z1 и z2; k1 – |
коэффициент |
турбулентного обмена на высоте 1 м; а – коэффициент, зависит от z1 и z2, и размерностей e и k1.
k1 вычисляют, например, по формуле М.И. Будыко
k1 = 0,104· u·z'·[1+1,38· t/( u)2].
где u — разность скоростей ветра на высотах 2,0 и 0,5 м, t — разность температур воздуха на высотах 0,5 и 2,0 м, z' — высота, равная 1 м.
2
k1 = 0,104·(2-1,1)·1·[1+1,38·(21,7-22,1)/(2-1,1)] = 0,0780. При а =4,186 (Дж/кал):
ЕД = 4,186·0,0780·(13,2-14,2) = 0,3264 мм/час;
Затраты тепла на испарение
QД = L·E,
где L = 2500 кДж/кг – удельная теплота парообразования
QД = 2500·0,3264/1000 = 0,816 кВт/м2
3. Сопоставим результаты вычислений и определим погрешность метода турбулентной диффузии по отношению к методу теплового баланса
QД = 0,816 кВт/м2 < Q = 0,643 кВт/м2
Относительная погрешность
= (Q-QД)/Q·100% = (0,643-0,816)/0,643 = -26,93%.
Метод турбулентной диффузии ограничен в применении при малых скоростях ветра, при неоднородной подстилающей поверхности или сильно расчлененном рельефе.
2
Задание 2 2. Как изменяется испарение с поверхности соленого моря по
сравнению с испарением с поверхности пресного водоема? Привести расчетное доказательство ответа.
Скоростью испарения или испарением называют массу воды, которая испаряется за единицу времени с единичной поверхности. Это тот поток водяного пара Q'0. Единица скорости испарения в системе СИ — кг/(с·м2). На практике испарение рассчитывается за более длительный промежуток времени (час, сутки, месяц) и чаще всего в миллиметрах слоя воды, который испарился за этот промежуток. Поскольку плотность воды практически не отличается от 1 г/см3, то легко понять, что существует простая связь:
Q'0 г/(c·cм2) = 0,lQ'0 мм/с и Q'0 кг/(c·м2) = Q'0 мм/с.
Эти соотношения справедливы для любой единицы времени.
Тепло, затрачиваемое на испарение воды с поверхности земли, представляет собой одну из важнейших составных частей теплового баланса деятельного слоя земли и атмосферы. На скорость испарения оказывают влияние много факторов: 1) скорость ветра, 2) шероховатость испаряющей поверхности, 3) стратификация приземного слоя, 4) размеры испаряющей поверхности, 5) характер растительного покрова и др.
В непосредственной близости к водной поверхности водяной пар находится в состоянии насыщения, и это обстоятельство значительно облегчает решение вопроса.
Формула Дальтона:
Q'0 = b1c3(E0-e2), (1)
где E0 — давление насыщения при температуре T0, e2 — давление водяного пара на высоте z2; b1 = 0,622αsρ0/p0.
Поскольку на морях практически отсутствует суточный ход метеорологических величин и турбулентного обмена, формулу (1) можно применять для расчета испарения за сутки и более длительные промежутки времени. В среднем для всего Мирового океана формула (5.3) имеет вид
Q'0 = 1,34·10-2c3(E0-e2), (2)
где c3 и e2 — соответственно средние за сутки скорость ветра (м/с) и давление водяного пара (гПа) на уровне судовых измерений (z2≈10 м); Q'0 - в г/(сут·см2).
Морская вода соленая. Средняя ее соленость составляем 35 ‰, т. е. в 1 кг воды содержится 35 г соли. При подсчете испарения с поверхности моря давление насыщения Е0 в формулах (1) и (2) следует брать по отношению к раствору соли. Хотя уменьшение E0 за счет раствора невелико, оценки показывают, что пренебрежение этим эффектом может привести к завышению испарения до 10—20 %.
Испарение с поверхности соленого моря меньше по сравнению с испарением с поверхности пресного водоема из-за меньшего осмотического давления над поверхностью раствора соли (моря).
3
Задание 3 2. Какие методы расчета скорости испарения с поверхности водоемов
Вам известны?
Испаре́ние — процесс перехода вещества из жидкого состояния в газообразное (пар). Процесс испарения является обратным процессу конденсации (переход из парообразного состояния в жидкое. Испарение(парообразование), переход вещества из конденсированной (твердой или жидкой) фазы в газообразную (пар); фазовый переход первого рода.
Скоростью испарения или испарением называют массу воды, которая испаряется за единицу времени с единичной поверхности. Это тот поток водяного пара Q'0. Единица скорости испарения в системе СИ — кг/(с·м2). На практике испарение рассчитывается за более длительный промежуток времени (час, сутки, месяц) и чаще всего в миллиметрах слоя воды, который испарился за этот промежуток. Поскольку плотность воды практически не отличается от 1 г/см3, то такая связь:
Q'0 г/(c·cм2) = 0,lQ'0 мм/с и Q'0 кг/(c·м2) = Q'0 мм/с.
Эти соотношения справедливы для любой единицы времени.
Скорость изотермического испарения [в кг/(м2• с)] при однонаправленной диффузии пара в расположенный над поверхностью жидкости неподвижный слой бинарной парогазовой смеси толщиной d (в м) может быть найдена по формуле Стефана:
jп = (D/RпT)(p/d) ln [(p — рп, гр)/(р — рп)]-1,
где D — коэффициент взаимной диффузии, м2/с; Rп — газовая постоянная пара., Дж/кг (кг. К) или м2/(с2• к); T — температура смеси, К; р — давление парогазовой смеси, Па; рп, гр, рп — парциальные давления пара у поверхности раздела и на наружной границе слоя смеси, Па.
Среднемноголетнее испарение с малых водоемов, расположенных в равнинных условиях определяют по выражению:
E B = E 20 × kH × kЗ × kΩ ,
где E 20 – среднемноголетнее испарение с эталонного бассейна площадью 20 м2, мм; кн, кз, кΏ – поправочные коэффициенты соответственно на глубину водоема, на защищенность водоема от ветра древесной растительностью, строениями, крутыми берегами и другими препятствиями, а также на площадь водоема.
Среднемноголетнее испарение с бассейна площадью 20 м2 находят на карте изолиний. Поправочный коэффициент на глубину водоема находят в зависимости от местоположения водоема и средней глубины.
Поправочный коэффициент кз определяют в зависимости от отношения средней высоты (м) препятствий hр к средней длине (м) разгона воздушного потока D.
Поправочный коэффициент на площадь водоема кΏ для лесостепной зоны при Ω = 4,5 км2 равен 1,25.
Испарение с суши определяют с помощью карты изолиний испарения или по уравнению связи теплового и водного балансов.
4
Задание 4 2. Две массы воздуха, температуры которых составляют 10,0 °С и 20,0
°С, а относительная влажность 96% и 98%, соответственно смешиваются. Определить избыток водяного пара в 1 м3, образовавшийся в результате смешения. Какие значения водности характерны для туманов в теплое время года?
Решение
При смешении двух воздушных масс образуется новая воздушная масса, имеющая температуру t = (t1 + t2)/2 и влажность е = (e1+e2)/2.
Из справочников при нормальном атмосферном давлении
E1 = 12,27 гПа;
E2 = 23,37 гПа;
Упругость водяного пара компонентов и смеси e1 = 96%·12,27/100 = 11,78 гПа;
e2 = 98%·23,37/100 = 22,9 гПа;
e = (11,78+22,9)/2 = 17,34 гПа.
Температура смеси
t = (10 + 20)/2 = 15 ° С.
При этой температуре парциальное давление насыщенного водяного пара
Е = 17,04.
Избыток парциального давления Δе = e-Е = 17,34-17,04 = 0,3 гПа.
Избыток (водность) водяного пара в 1 м3, образовавшийся в результате смешения:
δ = 217·Δе/Т = 217·0,3/(273+15) = 0,23 г/м3.
По табл.16.3 [1] получили адвективный сильный туман.
Для туманов в теплое время года характерны значения водности 0,2- 0,7 г/м3.
5
Задание 5 На кристалле поваренной соли образовалась капля насыщенного
раствора радиусом r0. Вычислить: 1) равновесную относительную влажность над этой каплей; 2) равновесную относительную влажность над поверхностью капли насыщенного раствора, когда ее радиус увеличивается до размера r; 3) размер капли, при котором относительная влажность над ее поверхностью возрастает до 100 %; 4) радиус капли, при котором относительная влажность над ее поверхностью станет наибольшей; 5) необходимое пересыщение в атмосфере для роста зародышевой капли до размеров облачной. Как меняется равновесная относительная влажность при дальнейшем росте капли?
Результаты расчета объяснить и представить графически (по оси ординат -относительная влажность).
№ варианта |
r0, мкм |
r0, мкм |
2 |
0,0912 |
0,912 |
Решение
1. Вычислим равновесную относительную влажность над каплей. Равновесная относительная влажность рассчитывается по формуле
|
c |
r |
|
3 |
|
|
f = Eгр·100%/E = 1 + |
|
×100% |
||||
r |
- cp |
0 |
|
|
||
r |
|
|
||||
|
r |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
где Егр - давление насыщенного водяного пара над каплей раствора; r0 - радиус капли насыщенного раствора соли; r — радиус капли раствора соли любой концентрации, выросшей из капли радиусом r0; сp — коэффициент, характеризующий уменьшение давления насыщенное пара над насыщенным раствором соли (для насыщенного раствора поваренной соли ср = 0,22).
cr = 1,2·10-9 м.
f0 = [1+1,2·10-9/0,0912·10-6-0,22·(1)3]·100% = 79,3%.
2. Вычислим равновесную относительную влажность над поверхностью капли насыщенного раствора, когда ее радиус увеличивается до размера r.
f= [1+1,2·10-9/0,912·10-6-0,22·(0,0912/0,912)3]·100% = 100,1%.
3.Вычислим размер капли, при котором относительная влажность над ее поверхностью возрастает до 100 %.
|
c |
r |
|
2 |
|
|
100% = 1 + |
|
×100% |
||||
r |
- cp |
0 |
|
|
||
r |
|
|
||||
|
r |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
r |
3 |
c |
r |
3 |
c |
r |
3 |
|
2 |
|
cp |
× r03 |
|||||||
1 + |
r |
- cp |
0 |
|
=1; |
r |
- cp |
0 |
|
= 0; |
r |
= c p |
0 |
|
; |
r |
|
= |
|
|
; |
r |
|
r |
|
r |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
r |
|
r |
|
r |
|
|
|
|
|
cr |
r100 = (cp·r03/cr)1/2 = [(0,0912·10-6)3·0,22/1,2·10-9]1/2 = 0,37·10-6 м = 0,37 мкм.
4. Вычислим радиус капли, при котором относительная влажность над ее поверхностью станет наибольшей.
При этом относительная влажность достигнет экстремума. Найдем ее производную и приравняем к нулю:
|
df |
|
|
c |
r |
|
3 |
¢ |
c |
|
|
3r0 |
3 |
|
|
|
= 1 |
|
|
= - |
r |
|
cp |
|
|||||||
f' = = |
|
+ |
r |
- c p |
0 |
|
|
|
+ |
|
|
= 0; |
|||
dr |
r |
|
|
r |
2 |
r4 |
|||||||||
|
|
|
r |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6
r = |
3r03cp |
= [3·(0,0912·10-6)3·1,2·10-9/1,2·10-9]1/2 |
= 0,65·10-6 |
м = 0,65 мкм. |
|
||||
max |
cr |
|
|
|
|
|
|
||
5. Вычислим необходимое пересыщение в атмосфере для роста |
||||
зародышевой капли до размеров облачной. |
|
|
fобл = [1+1,2·10-9/0,65·10-6-0,22·(0,0912/0,65)3]·100% = 100,12%.
При дальнейшем росте капли равновесная относительная влажность снижается.
Представим графически результаты расчета
110,0
f, %
100,0
90,0
80,0
70,0
60,0
r, мкм
50,0
0,00 |
0,20 |
0,40 |
0,60 |
0,80 |
1,00 |
График функции f = f(r)
При увеличении радиуса капли относительная влажность над ней приближается к 100%.
7
Задание 6 2. Рассчитать влагогенерирующий коэффициент (коэффициент
подтока) системы слоисто-дождевых облаков, если по данным самолетного зондирования мощность облаков составляла 3,89 км, средняя водность 0,31 г/м3, а среднее количество осадков, выпавших на четырех станциях района образования облачности, - 5,6 мм. В каком соотношении находится количество осадков, выпавших из облачной системы, и содержание воды в облаках?
Решение
Найдем содержание влаги в столбе облака высотой 3,89 км на площади 1м2: mВ = 0,31·3,89·1 = 1,2059 кг
Найдем массу осадков на той же площади mO = Q·S·ρ = 5,6·10-3·1·1000 = 5,6 кг.
Влагогенерирующий коэффициент (коэффициент подтока)
К = mВ/mO = 1,2059/5,6 = 0,215.
Содержание воды в облаках относится к количеству осадков, выпавших из облачной системы в пределах 0,2-0,4.
8
Задание 7 2. Объясните образование облачных следов при полете самолета.
Истекающий из сопла реактивного двигателя поток горячих газов охлаждается вследствие смешения с атмосферным воздухом и расширения струи. При этом в 30—50 м от среза сопла достигаются условия пересыщения паров серной кислоты и формируются мелкие (диаметром порядка 1 нм) жидкие частицы бинарных аэрозолей Н2О/Н28О4, а более чем в 100 м от среза сопла они «слипаются» в существенно (примерно в 10 раз) более крупные. На расстоянии 25—100 м от среза эти жидкие аэрозоли осаждаются на поверхности эмитируемых из двигателя частиц сажи. Совсем недавно сделаны расчеты, приведшие к важным выводам: в выходном сечении сопла 50—60%
этих частиц аккумулируют положительный заряд, 10—20% — |
отрицательный и |
|||
приблизительно |
30% |
нейтральны. |
Благодаря |
электростатическому |
взаимодействию на заряженных сажевых частицах возможно непосредственное осаждение молекул воды и серной кислоты. Интересно отметить, что, даже если сера в топливе отсутствует, серный ангидрид и пары серной кислоты образуются при горении углеводородов в воздухе, содержащем сернистые соединения. В струе возникают очень мелкие (диаметром порядка 0,4 нм) капли сульфатного аэрозоля, которые осаждаются на частицах сажи. Таким образом, и в этом случае на их поверхности может накапливаться раствор Н2О/Н2SО4.
Наличие его на поверхности сажевых частиц — один из определяющих факторов формирования видимого следа самолета. Ведь в чистом виде сажа гидрофобна (не смачивается) и не конденсирует влагу. Покрытые же раствором частицы собирают на себе воду и укрупняются, достигая в радиусе 1 мкм (этот процесс происходит на расстоянии 200 м от среза сопла). При понижении температуры до 230—240 К раствор замерзает, и при определенной концентрации они создают видимый след авиалайнера, могут играть роль облачных ядер конденсации, инициируя дополнительное образование перистых облаков.
На высоте от 15 до 35 км в атмосфере присутствуют сульфатные аэрозоли и частицы (с максимумом концентрации в 20 км от поверхности Земли), состоящие из тройных сверхохлажденных растворов Н2О/Н2$О4/НКОз размером от 0,01 до 1 мкм. Их количество в существенной степени зависит от вулканической деятельности. Пример тому — извержение Пинатубо (Филиппины) в июне 1991 г., инициировавшее формирование таких частиц. В результате площадь поверхности сульфатных аэрозолей увеличилась в 50 раз. Эволюция их состава и фазового состояния изучается с целью более глубокого понимания механизмов возникновения полярных стратосферных облаков. Они бывают двух типов. На высотах 14—24 км при температуре не выше 195 К наблюдаются облака первого типа из частичек кристаллического тригидрата азотной кислоты размером от 0,15 до 5 мкм. Облака второго типа формируются при еще более низкой температуре — 188 К (она отмечается в зимнее время над Антарктидой) из кристалликов льда размером 1—10 мкм, очень близких по свойствам к тем, из которых состоят высокие перистые облака в тропосфере.
9
Дополнительное образование облаков первого типа может быть одним из последствий эмиссии паров азотной кислоты и воды в высоких широтах. Увеличение же концентрации сульфатных аэрозолей из-за авиационных выбросов должно способствовать зарождению полярных стратосферных облаков обоих типов. Однако данный вопрос, к сожалению, еще мало исследован. Поэтому может оказаться, что имеющиеся оценки влияния полетов сверхзвуковых самолетов на стратосферный аэрозольный слой и формирование полярных стратосферных облаков несколько занижены. Наименее изученная в настоящее время проблема — климатические последствия полетов авиационной техники в верхней тропосфере (на высоте 10—12 км). Это объясняется сложностью анализа протекающих здесь взаимосвязанных процессов: тропосферно-стратосфер-ного обмена, формирования облаков, широтного и меридионального переноса воздушных масс, физико-химических превращений в газовой фазе, на поверхности аэрозолей и т.д.
Одно из серьезных последствий эмиссии самолетами паров воды — дополнительное образование перистых облаков. Так, оценки показали, что в январе в североатлантическом коридоре полетов облачность увеличивается на 2—3,5% ( усредненная величина для Европы — 0,5%). Воздействие этого явления на климат происходит через изменение радиационного баланса атмосферы и повышение температуры в приземном слое (с ростом облачности на 10% она увеличивается на 1,2-1,4 К).
Важную роль в формировании климата играет и тропосферный аэрозольный слой. Анализ показал наличие в нем элементов земной коры — кремния, кальция, частиц металлов (железа, алюминия, цинка, олова), а также сажи. И основной вклад в увеличение концентрации последней вносит авиация. Например, в следе дозвукового самолета зарегистрированы частицы сажи диаметром 0,15 мкм. Именно этот размер оптимален для образования облачных ядер конденсации и перистых облаков.
Негативное влияние полетов авиации в верхней тропосфере проявляется и в разрушении различных веществ на поверхности аэрозольных частиц. В частности, активно распадается озон, а диоксид азота и пары азотной кислоты преобразуются в оксид азота, что также вносит вклад в уменьшение содержания озона как в верхней тропосфере — области максимума сажевых аэрозолей, так и в нижней стратосфере, куда они могут подниматься.
Прогнозируемое удвоение потребления топлива авиацией в последующие 18—25 лет может привести к удвоению площади поверхности сажевых частиц в нижней стратосфере и десятикратному возрастанию их концентрации в коридорах полетов.
В настоящее время считается, что современная авиация не оказывает существенного влияния на атмосферу и климат. Однако уточнение многих параметров применяемых моделей и сценариев воздействия, ожидаемый рост интенсивности полетов дозвуковой коммерческой авиации и возможное применение сверхзвуковой для пассажирских перевозок могут в значительной мере изменить сложившуюся точку зрения.
10