33. Теорема о циркуляции для магнитного поля в веществе. Напряжённость магнитного поля.

Теорема Гаусса в применении к магнетикам имеет такой же вид, как и в вакууме. Согласно теореме о циркуляции магнитного поля: HdL =I’ или BdL =μ₀I’, где I’ сумма макроскопических и молекулярных токов, I’=I+I_max. Сумма всех молекулярных токов, охваченных контуром интегрирования, есть: (1/∆V) _P m_idL . значит  (B /μ₀)- _J - dL =I .  (B /μ₀)- _J -это H, напряженность магнитного поля. Циркуляция B магнитного поля по некоторому замкнутому контуру равна алгебр.  макроскопических токов, охваченных этим контуром. H -аналог вектора электрической индукции D . Первоначально предполагалось, что в природе имеются подобные электрическим зарядам «магнитные заряды», позже, однако, выяснилось, что в природе «магнитных зарядов» нет и B является аналогом не D , а напряженности электрического поля E ; соответственно напряженность магнитного поля H – аналогом индукции электрического поля D . B=μ₀(H +_J ). Вектор намагн. _J принято связывать не с B , а с H и _J связан с H соотношением: _J =xH , где χ –магнитная восприимчивость. χ – безразмерная величина. На основании двух последних формул имеем: B =μ0(1+x) H =μ0μH , где μ=1+x магнитная проницаемость.

34. Виды магнетиков. Диа – и парамагнетики. Ферромагнетики.

Все вещества при рассмотрении их магнитных свойств принято называть магнетиками. По своим свойствам магнетики разделяются на три основные группы: диамагнетики, парамагнетики и ферромагнетики. Количественной характеристикой намагниченного состояния вещества служит векторная величина - намагниченность J,равная отношению магнитного момента макроскопически малого объёма вещества , где P(mi) – магнитный момент i атома из n молекул. Димагнетиками называются вещества намагничивающиеся во внешнем магнитном поле в направлении, противоположном направлению вектора магнитной индукции. Парамагнетиками называются вещества , который намагничиваются во внешнем магнитном поле в направлении вектора B. Ферромагнетиками называются твёрдые вещества,обладающие при не слишком больших температурах самопроизвольной намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий- магнитного поля, деформации, температуры.

35. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле.

Сила Лоренца - сила, действующая со стороны магнитного поля на электрический заряд q, движущийся со скоростью  v в магнитном поле Fл=q[v,B] (18), где B   – вектор магнитной индукции поля. Модуль силы, действующей на заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле Fл=qvBsinα (19), где q – модуль заряда частицы; v – модуль вектора скорости; B – модуль вектора индукции магнитного поля, α –  угол между v  и B . Направление силы  Fл определяется по правилу левой руки: вектор магнитной индукции B перпендикулярно в ладонь, четыре пальца вдоль скорости движения положительного заряда, то отогнутый на 90° большой палец покажет направление силы, действующей на заряд. Если заряд движется в области, где существуют одновременно электрическое и магнитное поля, то на него действует полная силаF=qE+q[v,B] (20). Формула (20) называется формулой Лоренца.Полная электромагнитная сила (сила Лоренца), действующая на заряд, определяется формулой (20). В магнитном поле сила Лоренца определяется ф-лой (18). Она всегда перпендикулярна вектору скорости заряда и поэтому не совершает над зарядом работы. Под действием силы Лоренца заряженные частицы движутся в магнитном поле по криволинейным траекториям.  Если скорость частицы перпендикулярна линиям магнитной индуции, то частица движется по круговой траектории радиусом R=mv/Bq;период вращения частицы по окружности:T=2m/Bq,где m – масса частицы; V– модуль скорости частицы; B– модуль вектора индукции магнитного поля; q – модуль электрического заряда. Если заряженная частица движется вдоль линий магнитной индукции, сила Лоренца на нее не действует и характер ее движения не меняется. Если угол α между первоначальным направлением скорости частицы и линиями магнитной индукции не равен ни 0°, ни 90°, ни 180°, траектория движения частицы представляет собой винтовую линию, накручивающуюся на линии магнитной. При движении заряженной частицы в области пространства, занятой одновременно и электрическим и магнитным полями характер ее движения зависит от направления этих полей и величины сил, действующих с их стороны, а также от скорости частицы.