1.11.4 Диссипация акустической энергии микро- и нано- дисперсных систем за счет относительного смещения фаз

1.11.4.1 Проскальзывания микро- и наночастиц относительно жидкой матрицы

Если частица сферической формы находится в жидкости, совершающей возвратно-поступательные движения, например, вибрации c колебательной скоростью ù = ù₀e^-iωt, то при различной плотности частицы и жидкости-носителя частица будет перемещаться относительно жидкости со скоростью W. Причиной этого является свойство инерции тел, проявляющееся при ускоренном колебательном движении. В силу этого более плотные тела (частицы) при движении отстают от менее плотных (жидкости).

Выражение силы сопротивления, действующей на шар, имеет вид [12]:

, (2.60)

здесь δ = η/ρ - кинематическая вязкость.

Первый член выражения (2.60) представляет собой силу сопротивления Стокса в предположении очень медленных колебаний. Второй член - диссипативная сила, обусловленная ускоренным движением обтекающей шар жидкости. При ω=0 эта формула переходит в формулу Стокса. При больших частотах получим:

, (2.61)

Первый член в этой сумме соответствует инерционной силе при ламинарном обтекании шара идеальной жидкостью, второй дает предельное выражение для диссипативной силы.

В теории дисперсных систем, разработанной отечественными учеными С.М. Рытовым, В.В. Владимирским и М.Д. Галаниным (1938 г.), получена формула для расчета относительной скорости частиц в среде ( – отношение колебательной скорости взвешенных частиц к скорости окружающей среды) [13

Для достаточно крупных частиц, например в ФС, указанное условие выполняется лишь приближенно. В теории распространения звука в дисперсных системах получена формула для расчета относительной скорости частиц в среде [67,68] ( – отношение колебательной скорости взвешенных частиц к скорости окружающей среды):

, (2.11)

где ;

и – плотность и сдвиговая вязкость жидкости-носителя;

R_p – радиус частиц дисперсной фазы;

– круговая частота гармонических колебаний;

– плотность частиц дисперсной фазы.

Выделяя действительную часть выражения (2.11), получаем

На рисунке 2.3 представлен график зависимости _v(R_p) в полулогарифмическом масштабе. Было принято =0,8·10³ кг/м³, =5,2·10³ кг/м³, =1,3·10^-3 кг/м·с, =25 МГц. Штриховкой выделена область значений _p, характерная для МЖ. Из графика видно, что проскальзывание частиц дисперсной фазы наблюдается начиная с R_p450 нм и при увеличении R_p до 1–10 мкм становится значительным. Область размеров частиц, соответствующая устойчивой МЖ, лежит в начале горизонтального участка кривой. Колебания намагниченности, обусловленные колебаниями концентрации ФЧ в звуковой волне, описываются уравнениями (2.5) и (2.8).

С учетом возможного проскальзывания частиц уравнение непрерывности принимает вид , где – смещение частиц из положения равновесия. Поскольку при гармоническом процессе , , то . Поэтому приращение намагниченности можно записать так:

.

Действительная часть последнего выражения при линейной зависимости M(n) имеет вид

.

С учетом конечности времени релаксации получаем:

.

Амплитуду колебаний намагниченности находим из следующего выражения:

.

Принимая, что статическая намагниченность описывается формулой Ланжевена, получим

. (2.12)

В области низких частот ( )

. (2.13)

Выражения (2.12) и (2.13) отличаются от (2.8) множителем при функции Ланжевена.

П роцесс проскальзывания частиц в МЖ может усиливаться за счет агрегирования магнитных частиц в присутствии магнитного поля [18, 45, 47, 126-130]. В тех случаях, когда агломерация приводит к образованию магнитных цепочек, вытянутых преимущественно вдоль поля, становится существенным направление обтекания этих цепочек жидкостью.

При распространении звуковой волны вдоль цилиндрического столба намагниченной жидкости возмущение намагниченности будет неоднородным по длине цилиндра даже при достижении магнитного насыщения [54].

ЗАДАЧА:

15. Процесс «проскальзывания» частиц относительно жидкой матрицы при быстропеременном возвратно-поступательном течении характеризуется параметром (отношение колебательной скорости взвешенных частиц к скорости окружающей среды):

,

где ; – плотность частиц дисперсной фазы.

; ; и – плотность и сдвиговая вязкость жидкости-носителя;

R_p – радиус частиц дисперсной фазы;

– круговая частота гармонических колебаний.

Произвести оценку для дисперсных систем с R_p =5 нм и R_p =5 мкм; =0,8·10³ кг/м³, =5,2·10³ кг/м³, =1,3·10^-3 кг/м·с, =25 МГц.