2.3. Подвійне променезаломлення. Штучне подвійне променезаломлення та його застосування.

У разі переходу світл променя з одного ізотропного середовища в інше – в останньому спостер один заломлений промінь напрямок якого визнач за відомим з-ном заломлення: Якщо ж друге сер-ще анізотропне яким може бути деяке кристалічне тіло чи склоподібне тіло під мех. Напругою то в такому сер-щі можуть виник два різнозаломлені промені-це явище так званого подвійного променезаломлення. .Воно було відкрите Бартоліном у1669р під час розгл променів крізь кристал ісландського штапу. Кристали ісландського шпату мають решітку гексагонального типу. При падінні вузького пучка на кристал ісландського шпату (рис. 109) заломлення відбувається так, що в кристалі утворюються два пучки, які поширюються в дещо різних напрямах. З кристала виходять два пучки, паралельні падаючому пучку. Навіть тоді, коли пучок падає нормально до природної грані кристала, тобто тоді, коли кут падіння дорівнює нулю, заломлений пучок розділяється на два (рис. 110). В цьому випадку один з них є продовженням падаючого променя, а другий відхиляється на кут заломлення, відмінний від нуля. Ця обставина дала змогу назвати перший з пучків звичайним (о), а другий незвичайним (е). У поведінці останнього можна вбачати порушення звичайного закону заломлення. Для кожного з зазначених променів показники заломлення різні.Якщо досліджувати характер відхилення обох променів у кристалі при різних кутах падіння, то можна виявити, що показник заломлення звичайного променя не залежить від напряму поширення в кристалі. Показник заломлення незвичайного променя залежить від напряму поширення.

У кристалі ісландського шпату існує єдиний напрям, уздовж якого обидва промені мають однакові показники заломлення. Цей напрям утворює певні кути з ребрами природного кристала і називається оптичною віссю. через кожну точку ісландського шпату можна провести оптичну вісь. Усяка площина, яка проходить через оптичну вісь, називається головною площиною.

Подвійне променезаломлення викор для утвор поляризації світла.

ШТУЧНЕ ПОДВІЙНЕ ПРОМЕНЕЗАЛОМЛЕННЯ:1.оптично ізотропне тіло при його деформації стає оптично анізотропним.Максим різниця в показнику заломл для звич і незвич променів перпенд до опт осі і зал від ступеня деформації: де - норм напруга к-коеф пропорц який залежить від в-тей тіла Штучна анізотропія дає можливість побудувати дуже чутливий метод спостереження напружень у прозорих тілах, що дає змогу використовувати його для дослідження напружень, які виникають у моделях різних інженерних конструкцій, виготовлених спеціально з прозорих речовин.2.Оптично ізотоп діалектрик може стати опт анізотропним при внесенні його в зовн однорідне ел поле.Це явище наз –ефектом Керра Для монохром світла: n_e-n_o=kE^2. В=к/ -стала Керра -довж хв. у вакумі 3.виникнення штучної анізотропії в ізотропних речовин під дією сильного однор зовн поля наз ефектом Куттона-Муттона.Різниця показ залом у напрямі перпенд до опт осі, залежить від напруженості маг поля: .С= -стала Коттона-Муттона.Анізотропні середовища широко застосовують для виготовлення різних поляризаційних пристроїв, призначених для одержання і аналізу поляризованого світла. Здебільшого ці прилади складаються з комбінацій призм, які або просторово розділяють два пучки, поляризовані у взаємно перпендикулярних площинах, або пропускають лише один поляризований пучок.Широке застосування має призма Ніколя, призми Фуко. (призму Фуко можна застосовувати і при дослідженнях в ультрафіолетовій ділянці спектра)Є ще призми Глазенбрука, призма Глана призма Рошона, призма Сенармона, призмаВолластона.

БІЛЕТ №3