 
        
        
	 
		
Лабораторная работа № 4 «определение длины световой волны с помощью бипризмы френеля»
Цель работы: изучение явления интерференции. Определение длины световой волны.
Приборы и материалы: Бипризма Френеля; ртутная лампа; оптическая скамья с окулярным микрометром; собирающая линза.
Интерференция света. Когерентность колебаний и волн
Из повседневного опыта известно, что освещенность, создаваемая двумя источниками света в любой точке экрана, где производится наблюдение, равна сумме освещенностей, получающихся от каждого источника в отдельности. Но известны также и такие оптические явления, в результате протекания которых появляются чередующиеся полосы максимальной и минимальной освещенности, т.е. происходит перераспределение потока световой энергии в пространстве. Объяснение такие явления находят в рамках электромагнитной волновой теории света.
С точки зрения
классической электродинамики свет
представляет собой когерентные
электромагнитные волны, распространяющиеся
в вакууме со скоростью 
 .Уравнение
электромагнитной монохроматической
волны имеет вид:
.Уравнение
электромагнитной монохроматической
волны имеет вид:
 (1)
					(1)
где 
 - круговая частота колебаний электрической
компоненты электромагнитной волны,
- круговая частота колебаний электрической
компоненты электромагнитной волны, 
 волновое число, Е0
- амплитуда волны,
 волновое число, Е0
- амплитуда волны, 
 - длина волны, 
 - фаза волны.
- фаза волны.
Монохроматические волны различных частот, воспринимаемые человеческим глазом, вызывают различные световые ощущения. Например, свет с длиной волны 550 нм воспринимается как зеленый, а с длиной волны 620 нм - как красный. Белый свет представляет собой совокупность различных монохроматических волн.
Интерференцией называется явление, возникающее при наложении волн и выражающееся в пространственно-периодическом изменении интенсивности результирующей волны. В тех точках пространства, куда колебания приходят в фазе или с разностью фаз, кратной 2, интенсивность результирующей волны максимальна. В тех точках, где разность фаз колебаний равна нечетному числу  (колебания происходят в противофазе), интенсивность результирующей волны минимальна. Совокупность таких точек образует интерференционную картину.
Для наблюдения интерференционной картины очевидно необходимо, чтобы разность фаз колебаний в различных точках пространства не менялась со временем. Волны с постоянной во времени разностью фаз называются когерентными. Таким образом, условием интерференции волн одной и той же длины волны является их когерентность, т.е. сохранение неизменной разности фаз за время, достаточное для наблюдения.
Рассмотрим интерференцию света от двух когерентных источников света S1 и S2 (рис.1).
 
Уравнения монохроматических волн, посылаемых источниками S1, и S2, имеют вид:
 
 
При малом угле w (т.е. при L»l) можно считать, что результирующая напряженность в точке М равна алгебраической сумме напряженностей, создаваемых источниками S1, и S2, т.е.
 
При этом амплитуда результирующего колебания в точке М:
 (2.1)
			(2.1)
Поскольку интенсивность на экране пропорциональна квадрату амплитуды волны, то
 (2.2)
				(2.2)
Аргумент косинуса
 - разность фаз
колебаний в точке наблюдения.
- разность фаз
колебаний в точке наблюдения.
Из последнего выражения видно, что в общем случае когерентных источников суммарная интенсивность не равна сумме интенсивностей, создаваемых отдельными источниками. Результат определяется разностью фаз интерферирующих волн в месте наблюдения. Эта разность фаз зависит от начальной разности фаз волн, а также от разности расстояний, пройденных волнами от источников до точки наблюдения. Максимальная интенсивность наблюдается при cosφ=l, (φ=±2πm), минимальная - при cosφ=(-1), (φ=±(2m+1).) Отсюда следует, что условие максимума интенсивности запишется в виде:
∆=±m (3)
где m = 1,2,3,....,
а условие минимума интенсивности
∆=±(2m+1) (4)
	(4)
При распространении
в вакууме разность фаз обуславливается
только геометрической разностью путей
(разностью хода) x1
и х2
:   |х1-х2|=∆,
т.е. разностью фаз φ
= k∆
= ∆.
∆.
В общем случае, если волны распространяются в разных оптических средах с показателями преломления n1, и n2, то ∆ представляет собой оптическую разность хода
∆=n1х1-n2x2 (5)
Интерференционная картина наблюдается, если разность хода ∆
∆< ског (6)
Это означает, что необходимо создать тем или иным способом две системы волн и затем свести их вместе в какой-либо точке пространства. Если при этом для разности хода выполняется условие (6), интерференция должна наблюдаться.
В оптике для получения двух систем волн используют различные устройства, основанные на законах преломления и отражения. При этом можно вместо одного действительного источника получить два действительных, действительный и мнимый или два мнимых источника, от которых и рассматривается в дальнейшем интерференция. Такое различие в источниках несущественно, ибо волна, идущая от реального источника, при помощи соответствующего оптического устройства разделяется на две световые волны, интерферирующие в некоторой области. Использование мнимых изображений служит лишь удобным способом определения области перекрытия лучей, где можно наблюдать интерференцию. Существует ряд различных схем, позволяющих наблюдать явление интерференции. Рассмотрим одну из них.
