В гауссовой системе магнитная проницаемость µ является безразмерной величиной
μ = 1 + 4 π æ. (1.9)
Значение магнитной восприимчивости æ в СИ превосходит в 4 π раз значение æ в гауссовой системе:
æ (СИ) = 4 π æ (СГС). (1.10)
На рис. 1.4 показано поведение векторов Н, В и 0J внутри намагниченного объекта. Из рисунка видно, что истоки поля Н находятся там же, где располагаются истоки поля 0J, но только имеют противоположные знаки. Там, где обрываются силовые линии 0J, начинаются линии H, и, наоборот, там, где кончаются силовые линии Н, начинаются линии 0J.
Вне намагниченного тела поле 0Н идентично полю В, так как В = 0 (Н + J)) при 0J= 0. Внутри магнитной среды линии индукции продолжаются непрерывно, так как div B = 0. Следовательно, В не имеет источников, но зато имеет вихри там же, где и 0J, т.е. на боковой поверхности объекта. Здесь линии вектора преломляются. На рис.1.4 видно, что внутри намагниченного тела линии В и Н не совпадают по направлению, внутри вещества они могут даже быть направлены навстречу друг другу, но не совпадать /35/.
Рис. 1.4. Силовые линии напряженности (Н), магнитной индукции (В) и намагниченности (J) в магнитном источнике
Заметим, что измерения магнитного поля всегда ведутся в материальной среде (воздух, вода) с магнитной проницаемостью, отличной от 0. Поэтому в результате измерения всегда будут получаться данные о векторе магнитной индукции В, а не напряженности Н. Однако вся теория интерпретации магнитных измерений разработана относительно применения к составляющим напряженности магнитного поля Н, и поэтому для получения конечного геологического результата необходимо учитывать условия связи между напряженностью и индукцией магнитного поля.