- •Физические основы механики
- •1. Предмет физики. Основные понятия механики и физики
- •1.1. Предмет физики. Методы физического исследования.
- •1.2. Системы измерения физических величин.
- •1.3. Понятия пространства и времени, их относительность.
- •2.Кинематика материальной точки
- •2.1. Основная задача кинематики
- •2.2. Система отсчета. Траектория движения точки.
- •2.3. Декартова прямоугольная система координат
- •2.4. Перемещение. Пройденный путь
- •2.5. Скорость, ускорение, единицы их измерения.
- •2.6.Прямолинейное движение.
- •2.7. Относительность механического движения. Преобразования Галилея
- •2.8. Криволинейное движение
- •2.9. Движение точки по окружности
- •2.10. Связь между угловыми и линейными характеристиками вращательного движения
- •3. Динамика материальной точки и поступательного движения твердого тела
- •3.1. Основные понятия динамики. Сила, масса, импульс
- •3.2.Первый закон Ньютона
- •3.3. Второй закон Ньютона
- •3.4. Третий закон Ньютона
- •3.5. Принцип относительности Галилея
- •3.6. Постулаты специальной теории относительности
- •3.7. Закон сохранения импульса
- •3.8. Теорема о движении центра масс
- •3.9. Физические поля и физические взаимодействия
- •3.10. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции
- •3.11.Центробежная сила инерции
- •3.12. Закон всемирного тяготения
- •3.13.Сила тяжести и вес
- •3.14.Законы движения планет Кеплера
- •3.15. Механическая работа
- •3.16. Мощность
- •3.17. Кинетическая энергия
- •2.18. Потенциальная энергия
- •3.19. Закон сохранения механической энергии
- •3.20. Диссипативные силы. Закон сохранения энергии
- •3.21. Центральный удар шаров
- •4. Динамика вращательного движения
- •4.1. Модель абсолютно твердого тела
- •4.2. Момент инерции
- •4.3. Момент силы
- •4.4. Момент импульса
- •4.5. Основное уравнение динамики вращательного движения
- •4.6. Закон сохранения момента импульса
- •4.7. Гироскоп
- •4.8. Кинетическая энергия вращения
- •5. Механические свойства жидкостей и твердых тел
- •5.1. Давление в жидкости и газе.
- •5.2. Давление при наличии объемных сил.
- •5.3. Течение жидкости. Трубки тока.
- •5.4. Уравнение Бернулли. Формула Торичелли
- •5.5. Ламинарное и турбулентное течение. Число Рейнольдса.
- •5.6. Движение тел в жидкостях и газах
- •5.7. Закон Стокса
- •5.8. Подъемная сила
- •5.9. Упругие и пластические деформации
- •5.10. Продольное растяжение (или одностороннее сжатие)
- •5.11. Деформация сдвига
- •5.12. Кручение круглого стержня
- •5.13. Энергия упругой деформации
- •6. Колебания
- •6.1.Гармонические колебания
- •6.2. Дифференциальное уравнение гармонических колебаний
- •6.3. Пружинный маятник
- •6.4. Математический маятник
- •6.5. Физический маятник
- •6.6. Энергия гармонических колебаний
- •6.7. Затухающие колебания
- •6.8.Вынужденные колебания
2.8. Криволинейное движение
При криволинейном движении
у вектора скорости изменяется направление.
При этом может меняться и его модуль,
т. е. длина. В этом случае вектор ускорения
раскладывается на две составляющие:
касательную к траектории
и перпендикулярную к траектории
(рис. 10). Составляющая
называется тангенциальным
(касательным) ускорением, составляющая
– нормальным (центростремительным)
ускорением.
Рис. 10.
Ускорение при криволинейном движении
Тангенциальное ускорение характеризует быстроту изменения линейной скорости, а нормальное ускорение характеризует быстроту изменения направления движения.
Полное ускорение равно векторной сумме тангенциального и нормального ускорений:
(15)
Модуль полного ускорения равен:
.
Рассмотрим равномерное
движение точки по окружности. При этом
и
.
Пусть в рассматриваемый момент времени
t точка находится в положении 1 (рис. 11).
Спустя время Δt точка окажется в положении
2, пройдя путь Δs, равный дуге 1—2. При
этом скорость точки v получает приращение
Δv, в результате чего вектор скорости,
оставаясь неизменным по величине,
повернется на угол Δφ, совпадающий
по величине с центральным углом,
опирающимся на дугу длиной Δs:
(16)
где R—радиус окружности, по
которой движется точка. Найдем приращение
вектора скорости
Для этого перенесем вектор
так, чтобы его начало совпадало с началом
вектора
.
Тогда вектор
изобразится отрезком, проведенным из
конца вектора
в конец вектора
.
Этот отрезок служит основанием
равнобедренного треугольника со
сторонами
и
и углом Δφ при вершине. Если угол Δφ
невелик (что выполняется для малых Δt),
для сторон этого треугольника можно
приближенно написать:
.
Подставляя сюда Δφ из (16), получаем выражение для модуля вектора :
.
Разделив обе части уравнения на Δt и сделав предельный переход, получим величину центростремительного ускорения:
.
(17)
Здесь величины v и R
постоянные, поэтому их можно вынести
за знак предела. Предел отношения
– это модуль скорости
Его также называют линейной скоростью.
Рис. 11.
Радиус кривизны
Радиус окружности R называется радиусом кривизны траектории. Величина, обратная R, называется кривизной траектории:
.
где R — радиус рассматриваемой окружности. Если α есть центральный угол, соответствующий дуге окружности s, то, как известно, между R, α и s имеет место соотношение:
s = Rα. (18)
Понятие радиуса кривизны применимо не только к окружности, но и любой кривой линии. Радиус кривизны (или обратная ему величина – кривизна) характеризует степень изогнутости линии. Чем меньше радиус кривизны (соответственно, чем больше кривизна), тем сильнее изогнута линия. Рассмотрим это понятие подробнее.
Кругом кривизны плоской линии в некоторой точке A называется предельное положение окружности, проходящей через точку А и две другие точки В1 и В2 при их бесконечном приближении к точке А (на рис. 12 кривая проведена сплошной линией, а круг кривизны — пунктирной). Радиус круга кривизны дает радиус кривизны рассматриваемой кривой в точке A, а центр этого круга — центр кривизны кривой для той же точки А.
Проведем в точках B1 и В2 касательные B1D и В2Е к окружности, проходящей через точки В1, А и B2. Нормали к этим касательным B1С и В2С представят собой радиусы R окружности и пересекутся в ее центре С. Введем угол Δα между нормалями В1С и В2С; очевидно, он равен углу между касательными В1D и В2E. Обозначим участок кривой между точками B1 и В2 как Δs. Тогда по формуле (18):
.
Рис. 12.
Круг кривизны плоской кривой линии
Рис. 13.
Определение кривизны плоской кривой в разных точках
На рис. 13 изображены круги кривизны плоской линии в разных точках. В точке A1, где кривая является более пологой, радиус кривизны больше, чем в точке A2, соответственно, кривизна линии в точке A1 будет меньше, чем в точке A2. В точке A3 кривая является еще более пологой, чем в точках A1 и A2, поэтому радиус кривизны в этой точке будет больше, а кривизна меньше. Кроме того, круг кривизны в точке A3 лежит по другую сторону кривой. Поэтому величине кривизны в этой точке приписывают знак, противоположный знаку кривизны в точках A1 и A2: если кривизну в точках A1 и A2 будем считать положительной, то кривизна в точке A3 будет отрицательной.
