
- •1) Основные понятия механики. Способы описания движения. Пространство и время .
- •2) Виды механических движений. Прямолинейное движение. Скорость и ускорение.
- •3) Виды механических движений. Криволинейное движение.Скорость и ускорение
- •4) Виды механических движений. Вращательное движение.
- •5) Инерциальные системы отсчета. Преобразования Галилея.
- •6)Динамика материальной точки. Сила. Законы ньютона.
- •7) Виды сил в механике.
- •8) Импульс. Законы сохранения импульса
- •9) Работа силы . Мощность . Кпд.
- •10) Кинетическая инергия. Теорема Кенинга.
- •Формулировка
- •11) Потенциальная инергия
- •12) Закон сохранения механической энергии
- •13) Столкновение двух тел
- •14) Динамика вращательного движения. Момент силы . Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •§2 Кинетическая энергия вращения
- •§3 Момент силы. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела
- •Модуль момента силы:
- •§4 Момент импульса. Закон сохранения момента импульса
- •15) Динамика вращательного движения. Момент силы. Момент инерции.
- •16) Основы сто.
- •Постулаты сто
- •17) Предмет и задачи молекулярной физики и термодинамики.
- •18) Основные законы идеальных газов.
- •19) Основное уравнение молекулярно- кинетической теории идеальных газов.
- •20) Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы молекул.
- •21) Распределение молекул идеального газа по скоростям (распределение Максвела)
- •22) Распределение молекул идеального газа во внешнем потенциальном поле.
- •23) Средняя длина свободного пробега молекул .
- •Формула
- •24) Явления переноса в газах.
- •25) Внутренняя энергия. Работа. Теплота.
- •26) Первое начало термодинамики
- •27) Применение первого начала термодинамики к изопроцессам идеальных газов.
- •28) Адиабатный и политропный процессы идеальных газов.
- •29) Теория теплоемкостей идеальных газов
- •30) Тепловые двигатели. Холодильная машина.
- •31) Цикл карно .Обратимые и необратимые процессы.
- •32) Второе начало термодинамики. Энтропия.
- •33) Межмолекулярное взаимодействие.
- •34) Уравнение Ван-дер-Ваальс.
- •Критические параметры
- •Приведённые параметры
- •Недостатки уравнения Ван-дер-Ваальса[2]
- •35) Экспериментальные изотермы
- •36) Фазовые переходы 1 и 2 рода
- •Изменение симметрии
- •Флуктуационная теория
- •Примеры фазовых переходов второго рода
- •37) Особенности жидкого состояния в-ва.
- •38) Поверхностное натяжение. Поверхностное давление
- •39) Каппилярные явления
- •40) Диаграмма состояния. Тройная точка
29) Теория теплоемкостей идеальных газов
30) Тепловые двигатели. Холодильная машина.
Тепловой двигатель - это периодически действующий двигатель, совершающий работу за счет полученной извне теплоты. Термостатом называется термодинамическая система, которая может обмениваться теплотой с телами практически без изменения собственной температуры. Рабочее тело - это тело, совершающее круговой процесс и обменивающееся энергией с другими телами. Принцип работы теплового двигателя: от термостата с более высокой температурой T1, называемого нагревателем, за цикл отнимается количество теплоты Q1, а термостату с более низкой температурой T2, называемому холодильником, за цикл передается количество теплоты Q2. При этом совершается работа A=Q1-Q2 (рис. 18).
Рис
18. Схема теплового двигателя и холодильной
машины
Термический КПД двигателя:
η=A/Q1=(Q1-Q2)/Q1=1-(Q2-Q1)
Чтобы КПД был равен 1, необходимо, чтобы Q2=0, а это запрещено вторым началом термодинамики. Процесс, обратный происходящему в тепловом двигателе, используется в холодильной машине: от термостата с более низкой температурой T2 за цикл отнимается количество теплоты Q2 и отдается термостату с более высокой температурой T1. При этом Q=Q1-Q2=A или Q1=Q2+A. Количество теплоты Q1, отданное системой термостату T1, больше количества теплоты Q2, полученного от термостата T2, на величину работы, совершенной над системой. Эффективность холодильной машины характеризует холодильный коэффициент η' - отношение отнятой от термостата с более низкой температурой количества теплоты Q2 к работе A, которая затрачивается на приведение холодильной машины в действие:
η'=Q2/A=Q2/(Q1-Q2). (69)
31) Цикл карно .Обратимые и необратимые процессы.
Из формулировки второго начала т/д по Кельвину следует, что вечный двигатель второго рода невозможен. (Вечный двигатель – это периодически действующий двигатель, совершающий работу за счет охлаждения одного источника теплоты.)
Термостат
– это т/д система, которая может
обмениваться теплотой с телами без
изменения температуры.
Принцип действия теплового двигателя: от термостата с температурой Т1 - нагревателя, за цикл отнимается количество теплоты Q1, а термостату с температурой Т2 (Т2 < Т1) -холодильнику, за цикл передается количество теплоты Q2, при этом совершается работа А = Q1 - Q2
Круговым
процессом или циклом
называется процесс, при котором система,
пройдя через ряд состояний, возвращается
в исходное. На диаграмме состояний цикл
изображается замкнутой кривой. Цикл,
совершаемый идеальным газом, можно
разбить на процессы расширения (1-2) и
сжатия (2-1), работа расширения положительна
А1-2
>
0, т.к. V2
>
V1,
работа сжатия отрицательна А1-2
<
0, т.к. V2
<
V1.
Следовательно, работа совершаемая газом
за цикл, определяется площадью,
охватываемой замкнутой кривой 1-2-1.
Если за цикл совершается положительная
работа
(цикл
по часовой стрелке), то цикл называется
прямым, если
-
обратный цикл (цикл происходит в
направлении против часовой стрелки).
Прямой цикл используется в тепловых двигателях - периодически действующих двигателях, совершающих работу за счет полученной извне теплоты. Обратный цикл используется в холодильных машинах - периодически действующих установках, в которых за счет работы внешних сил теплота переносится к телу с более высокой температурой.
В результате кругового процесса система возвращается в исходное состояние и, следовательно, полное изменение внутренней энергии равно нулю. Тогда І начало т/д для кругового процесса
Q = ΔU + A = A,
т. е. работа, совершаемая за цикл равна количеству полученной извне теплоты, но
Q = Q1 - Q2
Q1 - количество теплоты, полученное системой,
Q2 - количество теплоты, отданное системой.
Термический к.п.д. для кругового процесса равен отношению работы, совершенной системой, к количеству теплоты, подведенному к системе:
Чтобы η = 1, должно выполняться условие Q2 = 0, т.е. тепловой двигатель должен иметь один источник теплоты Q1, но это противоречит второму началу т/д.
Процесс обратный происходящему в тепловом двигателе, используется в холодильной машине.
От
термостата с температурой Т2
отнимается количество теплоты Q2
и передается термостату с температурой
T1,
количество теплоты Q1.
Q = Q2 - Q1 < 0, следовательно A < 0.
Без совершения работы нельзя отбирать теплоту от менее нагретого тела и отдавать ее более нагретому.
Основываясь на втором начале т/д, Карно вывел теорему.
Теорема Карно: из всех периодически действующих тепловых машин, имеющих одинаковые температуры нагревателей (Т1) и холодильников (Т2), наибольшим к.п.д. обладают обратимые машины. К.П.Д. обратимых машин при равных Т1 и Т2 равны и не зависят от природы рабочего тела.
Рабочее тело – тело, совершающее круговой процесс и обменивающиеся энергией с другими телами.
Цикл Карно – обратимый наиболее экономичный цикл, состоящий из 2-х изотерм и 2-х адиабат.
1
-2-изотермическое
расширения при Т1
нагревателя; к газу подводится теплота
Q1
и совершается работа
2-3 – адиабат. расширение, газ совершает работу A2-3>0 над внешними телами.
3-4-изотермическое
сжатие при Т2
холодильника; отбирается теплота Q2
и совершается работа
;
4-1-адиабатическое сжатие, над газом совершается работа A4-1<0 внешними телами.
При изотермическом процессе U = const, поэтому Q1 = A12
1
При адиабатическом расширении Q2-3 = 0, и работа газа A23 совершается за счет внутренней энергии A23 = -U
Количество теплоты Q2, отданное газом холодильнику при изотермическом сжатии равно работе сжатия А3-4
2
Работа адиабатического сжатия
Работа, совершаемая в результате кругового процесса
A = A12 + A23 + A34 + A41 = Q1 + A23 - Q2 - A23 = Q1 - Q2
и равна площади кривой 1-2-3-4-1.
Термический к.п.д. цикла Карно
Из уравнения адиабаты для процессов 2-3 и 3-4 получим
Тогда
т.е. к.п.д. цикла Карно определяется только температурами нагревателя и холодильника. Для увеличения к.п.д. нужно увеличивать разность Т1 - Т2.