4.3. Фокус задних несущих поверхностей

По аналогии с выражением (5.39) можно написать

(5.55)

Входящие сюда величины xFиз.кр, хFd и χfiφ определяются таким же способом, как и для передних несущих поверхностей.

§ 5. Расчет координат фокусов летательного

АППАРАТА ПО УГЛАМ ОТКЛОНЕНИЯ НЕСУЩИХ ПОВЕРХНОСТЕЙ

При отклонении передней несущей поверхности на некоторый угол δI возникают две силы:

— нормальная сила, создаваемая собственно передней по-, верхностью и приложенная в ее фокусе по δ;

— нормальная сила, вызванная скосом потока и приложен­ная в фокусе по α задней несущей поверхности.

Коэффициенты этих сил были определены в § 2 гл. III.

Найдем фокус летательного аппарата по углу δι, как точку приложения равнодействующей двух указанных сил: (5.56)

Здесь (xFδ)I — координата фокуса передней несущей поверхно­сти по углу δ. Она определяется аналогично координате (χFα)ι, т. е. по формуле (5.39), в которой коэффициенты интерференции Каа и k_aa следует заменить на Кδ0 и kδ0. Если учесть при этом, что согласно теории тонкого тела для случая «δΟ» фокус консо­лей в присутствии корпуса примерно совпадает с фокусом изо­лированных крыльев (xfа = xfиз.кр), то можно написать

(5.57)

При отклонении задней несущей поверхности на некоторый угол δII возникает только одна нормальная сила, создаваемая этой поверхностью. В данном случае фокус всего летательного аппарата по углу δII совпадает с фокусом по δII собственно зад­ней поверхности, т. е.

По аналогии с выражением (5.57) можно написать

(5.58)

§ 6. Расчет координат центров давления частей летательного аппарата при больших углах α и δ

6.1. ЦЕНТР ДАВЛЕНИЯ КОРПУСА

В гл. III было показано, что при больших углах атаки нор­мальная сила тела вращения состоит из двух частей: приблизи­тельно линейной части, обусловленной безотрывным обтеканием, и нелинейной части, связанной с отрывом потока на подветрен­ной стороне тела. В соответствии с этим коэффициент нормаль­ной силы корпуса был выражен формулой (3.75):

Первая часть нормальной силы приложена в фокусе корпу­са. Точка приложения второй, нелинейной части приблизительно совпадает с центром тяжести площади S*бок (см. рис. 3.31), ко­ординату которой обозначим xц.пл.ф. К такому выводу легко прийти, предположив, что значения с_хцил одинаковы во всех поперечных сечениях корпуса.

Таким образом, координата центра давления корпуса опреде­ляется выражением

(5.59)

6.2. Центр давления несущих поверхностей

Рассмотрим общий случай, когда а=/0 и δ =/0. Нормальная сила, создаваемая передней несущей поверх­ностью, определяется выражением (3.79): (5.60)

Приблизительно линейная часть этой силы (первое слагае­мое) приложена в фокусе передней несущей поверхности по углу аэфф (xfi). Будем считать, что нелинейная часть нормальной си­лы консоли (второе слагаемое) распределена равномерно по ее поверхности и, следовательно, приложена в центре тяжести пло­щади консоли (Xц.пл). Тогда, по-видимому, можно принять, что точка приложения всей нелинейной нормальной силы (с учетом индуцированной консолями на корпусе) смещена относительно xfi на величину (x_ц._Пл — ХFиз.кр)I, т. е. координата этой точки равна

Дополнительная нормальная сила—(casino)! (третье слагае­мое) приложена на оси вращения (x_o.bi).

Таким образом, координата центра давления передней несу­щей поверхности может быть выражена в виде (5.61)

В большинстве случаев в выражении (5.61) можно, пренеб­речь величиной (Cx0 sin δ)ι; тогда оно принимает более простой вид:

(5.62)

Как уже было упомянуто, xfi — это координата фокуса передней несущей поверхности по углу а_эфф. Так как величины (xfa)i и <(xfδ)i несколько отличаются друг от друга, то для подсчета x_fi можно воспользоваться выражением (5.63) Координата центра давления задней несущей поверхности XdII, определяется таким же способом, как и координата XdI.