
- •§ 1 Электрический заряд. Закон Кулона 11
- •§ 5. Расчет электрических полей 39
- •§ 6. Проводники в электрическом поле 49
- •§ 8. Конденсаторы. Электроемкость 65
- •§ 9. Энергия электрического поля 75
- •§ 10. Характеристики электрического тока. Закон Ома 86
- •§ 16. Действие магнитного поля на движущиеся заряды 143
- •§ 17. Явление электромагнитной индукции 154
- •§ 18. Электрические машины постоянного тока 166
- •§ 19. Энергия магнитного поля 173
- •§ 20. Основы теории электромагнитного поля 176
- •§ 26. Вынужденные колебания в контуре. Резонанс 232
- •§ 27. Незатухающие электромагнитные колебания 239
- •§ 28. Электромагнитные волны 248
- •§ 29. Свойства и применения электромагнитных волн 259
- •§ 30. Свет как электромагнитные волны. Интерференция 269
- •§ 37. Оптические приборы, формирующие изображение 318
- •I. Электростатика
- •§ 1. Электрический заряд. Закон Кулона
- •§ 2. Электрическое поле. Напряженность поля
- •§ 3. Теорема Гаусса
- •§ 4. Потенциал электростатического поля. Энергия системы зарядов
- •2 Е. И. Бутиков и др. Книга 2
- •5 5. Расчет электрических полей
- •1. Поле заряженного шара. Шар радиуса r равномерно заряжен по объему. Полный заряд шара q. Найти напряженность и потенциал электрического поля, создаваемого таким шаром.
- •§ 6. Проводники в электрическом поле
- •§ 7. Силы в электростатическом поле
- •§ 8. Конденсаторы. Электроемкость
- •3 Е. И. Бутиков и по. Книга 2
- •V mwlwt 1
- •11 При последовательном соедине-
- •§ 9. Энергия электрического поля
- •II. Постоянный электрический ток
- •§ 10. Характеристики электрического тока. Закон Ома
- •-TzZb 2zh
- •Пературы
- •§11. Соединение проводников в электрические цепи
- •Для каждого резистора справедлив закон Ома, т.Е. Напряжение на нем равно произведению силы тока в резисторе на его сопротивление.
- •В любом узле, т. Е. Точке, где сходятся более двух проводов, алгебраическая сумма токов равна нулю: сумма втекающих в узел токов равна сумме вытекающих.
- •Сумма напряжений на отдельных участках цепи при проходе по любому пути от входа к выходу равна полному приложенному напряжению.
- •§ 12. Закон Ома для неоднородной цепи
- •§13. Расчет цепей постоянного тока
- •Обозначим токи в неразветвленных дельном соединении
- •§14. Работа и мощность постоянного тока
- •§ 15. Магнитное поле постоянного тока
- •§ 16. Действие магнитного поля на движущиеся заряды
- •§17. Явление электромагнитной индукции
- •2, Но и вдвиганием или выдвиганием ненамагниченного железного сердечника (рис. По).
- •§ 18. Электрические машины постоянного тока
- •§ 19. Энергия магнитного поля
- •§ 20. Основы теории электромагнитного поля
- •§ 21. Квазистационарные явления в электрических цепях
- •IV. Переменный электрический ток
- •§ 22. Цепи переменного тока. Закон Ома
- •§ 23. Работа и мощность переменного тока. Передача электроэнергии
- •§ 24. Трехфазный ток.
- •V. Электромагнитные колебания и волны
- •§ 25. Колебательный контур
- •§ 26. Вынужденные колебания в контуре. Резонанс
- •§ 27. Незатухающие электромагнитные колебания
- •§ 28. Электромагнитные волны
- •§ 29. Свойства и применения электромагнитных волн
- •VI. Оптика
- •§ 30. Свет как электромагнитные волны. Интерференция
- •§ 31. Дифракция света
- •§ 32. Спектральные приборы. Дифракционная решетка
- •2. Определите направление 9п на главный дифракционный максимум л-го порядка, если монохроматический свет длины волны X падает на решетку с постоянной d под углом а.
- •§ 33. Протяженные источники света
- •§ 34. Интерференция немонохроматического света
- •§ 35. Физические принципы голографии
- •§ 36. Геометрическая оптика
- •В однородной среде световые лучи прямолинейны (закон прямолинейного распространения света).
- •§ 37. Оптические приборы, формирующие изображение
- •Луч ао, проходящий через оптический центр линзы без преломления;
- •Луч ав, параллельный оптической оси; после преломления он проходит через фокус f;
- •Луч af'c, проходящий через передний фокус f'; после преломления луч параллелен оптической оси.
- •V спектра и плавно уменьшается до
Обозначим токи в неразветвленных дельном соединении
участках цепи через /,, /2 и / и зададим
им направления, как указано на рисунке. Пользуясь сформулированными правилами расчета цепей, составляем уравнение для токов в узле:
/, + /2-/ = 0. (10)
Выберем два простых контура, например следующим образом: один содержит источник с ЭДС <f j и сопротивление R, другой содержит оба источника тока. Обходя эти контуры против часовой стрелки, получаем следующие уравнения:
/,#-, +/Л = 5Г,, (11)
V, -/2г2 = 5Г, - 5Г2. (12)
Мы получили систему из трех уравнений с тремя неизвестными токами /и 12 и /. Выражаем 12 из уравнения (10) и подставляем в (12):
/,(/-,+/-2)-//-2=^-S?2. (13)
Умножая (11) на r2, а (13) на Л и складывая их почленно, находим /р
_ Sfj(r2 + K)-if2K 1 _ R(rx + r2) + riri- (14)
Аналогично исключая из уравнений (11) и (13) 1и находим /:
^"jT2 ~f* Й'2'" 1
= «(rj + r2) + rjr2- (15)
Выражение для /2, которое просто находится из уравнения (10), учитывая симметрию схемы, можно написать и непосредст- венно, заменяя в (14) индексы, \* >2:
_ У2(г1 + Л)-У1Л
у2- R(rx + r2) + rf2- (10)
Выражение (15) показывает, что ток / через нагрузку R всегда положителен и, следовательно, течет в направлении, указанном на схеме. Из (14) и (16) видно, что при равных <f, и <f2 токи через источники /1 и 12 тоже положительны. Если же, например, <?, > <?2, то /1 всегда положителен, в то время как ток 12 может быть и отрицательным. В таком случае он течет в направлении, противоположном указанному на рис. 84. Это означает, что источник <f2 не отдает энергию во внешнюю цепь, а сам потребляет энергию от источника Sf,.
Выясним, при каких условиях источник <f 2 (при &у > %2) будет работать нормально, т. е. отдавать энергию во внешнюю цепь. Из (16) видно, что /2 > 0 при <f2(/-, + R) — %\R > 0. Переписав это условие как видим, что второй источник работает нормально, если его ЭДС больше напряжения U на зажимах первого источника в схеме, где только первый источник замкнут на сопротивление R.
Полученный результат легко понять из следующих простых соображений. Пусть к сопротивлению R подключен только первый источник. Если напряжение на его зажимах U = &lR/(rl + R) больше 4>v то, подключая '&2 параллельно &\, мы фактически ставим второй источник на «зарядку», подобно аккумулятору.
Из формулы (17) видно, что условие нормальной работы второго источника зависит от сопротивления нагрузки R: при малом R он работает нормально, при некотором значении R, определяемом условием '&2 = '^lR/(rl + R), ток через &2 обращается в нуль, т. е. при R = <S2rl/{'Sl — <£2) подключение этого источника ничего не меняет в остальной цепи. При больших значениях R подключение источника &2 приводит к уменьшению тока через нагрузку R.
Два параллельно соединенных источника тока можно заменить одним эквивалентным источником, который обеспечит во внешней цепи такой же ток. Параметры такого источника легко определить с помощью формулы (15). Переписывая ее в виде
_ W1r2 + X2rl)l(rl + r2) ~ R + rlr2l(rl + r2)
и сравнивая с выражением для тока, создаваемого эквивалентным источником ЭДС ^ и внутренним сопротивлением г, I = %/{R + г), находим, что значения % и г эквивалентного источника определяются формулами
Sf = ^J^. ' = (18)
ri + ri г\ + гг
В частности, для одинаковых параллельно соединенных источников эквивалентный источник, как видно из (18), имеет ту же ЭДС и вдвое меньшее внутреннее сопротивление. Этот результат уже был получен раньше. В случае неравных ЭДС <£1 и %2 величина ^ имеет промежуточное значение. ▲
Разветвленная цепь содержит п узлов, и в ней можно выделить т простых контуров. Сколько независимых уравнений можно составить, используя первое правило Кирхгофа? второе правило Кирхгофа?
В чем сходство и различие условий (5) и (17), выполнение которых обеспечивает увеличение тока в нагрузке при подключении еще одного источника тока? Какова физическая причина этих различий?
Какой смысл имеет отрицательное значение какого-либо из токов, получающееся при решении системы уравнений, составленных на основе правил Кирхгофа?