6. Контрольные вопросы

1. Физический смысл удельной теплоёмкости;

2. Почему температура воды и керосина в калориметрах до нагревания ниже комнатной?

3. Что такое водяной эквивалент сосуда?

4. Зависит ли удельная теплоёмкость вещества от температуры?

7. Задачи для СРС Гл. 10, стр. 145

Лабораторная работа №8 исследование электростатического поля

1. Литература

1. Дмитриева В.Ф. Физика: Учеб. пособие – М.: Высшая школа, 2001. – 415 с.

2. Лебедев А.К., Яворский Б.М., Справочник по физике для инженеров и студентов ВУЗов, 8-е издание, переработанное и исправленное, ВУЗ, ОНИКС, 2007 г.

3. Трофимова Т.И. Курс физики – М: Издательский центр «Академия», 2005 г. – 560 с. Гл. 1-4

4. Трофимова Т.И. Курс физики: Учебник для студентов вузов.- Высшая школа, 1985, § 177, 178, 181.

5. Трофимова Т.И. Сборник задач по курсу физики для втузов. – М.: «Оникс 21 век», 2005. – 385 с.

6. Трофимова Т.И. Сборник задач по курсу физики с решениями: Учеб. пособие для вузов. – М.: Высшая школа, 2006. – 591 с.

2. Цель работы

Построение эквипотенциальных линий электростатического поля с помощью экспериментального моделирования в проводящей среде, в которой протекает переменный ток.

3. Оборудование

1. Электролитическая ванна. 2. Два электрода различных форм. 3. Источник тока (~ U). 4. Зонд. 5. Проводящее тело (кольцо).

4. Основные теоретические сведения

Если в пространстве имеется система заряженных тел, то в каждой точке этого пространства существует силовое электростатическое поле, которое определяется через силу, действующую на «пробный» заряд в данной точке пространства. «Пробный» заряд q_о должен быть точечным и достаточно малым по величине, чтобы не вносить существенных искажений в силовое поле, созданное системой зарядов. Напряженность электростатического поля определяют как отношение силы, действующей на «пробный» заряд, к величине этого заряда:

. (1)

Напряженность – силовая характеристика электрического поля.

Электростатическое поле можно представить графически в виде силовых линий, называемых линиями напряженности. Вектор напряженности в каждой точке такой линии, направлен по касательной к ней и совпадает с ней по направлению. Густота линий характеризует величину напряженности электростатического поля. Вблизи точечных зарядов эти линии сгущаются, и напряженность возрастает. Направление напряженности, как видно из (1), совпадает с направлением силы, действующей на положительный заряд в данной точке пространства. Силовые линии начинаются на положительных и заканчиваются на отрицательных зарядах или уходят на бесконечность. Силовые линии электростатического поля незамкнуты. Сила, действующая на точечный заряд величиной q, полностью определяется величиной самого заряда и напряженностью электростатического поля в данной точке пространства

.

Для вектора выполняется принцип суперпозиции: напряженность поля, созданного несколькими зарядами, равна векторной сумме напряженностей, создаваемых каждым из зарядов в отдельности

. (2)

Так как силы взаимодействия двух точечных зарядов направлены вдоль линии их соединяющей и зависят лишь от расстояния между ними, то сила, действующая на заряд, помещенный в электростатическое поле, является центральной и, следовательно, консервативной. Вследствие этого работа по перемещению заряда в электростатическом поле не зависит от траектории движения, а определяется лишь начальным и конечным положениями заряда на этой траектории. Поэтому стационарное электростатическое поле является потенциальным.

В каждой точке такого поля можно, кроме силовой характеристики, ввести энергетическую характеристику - потенциал . При перемещении «пробного» заряда q₀ из точки 1 с потенциалом ₁ в точку 2 с потенциалом ₂ по произвольному пути силами электростатического поля совершается работа

. (3)

Следовательно, разность потенциалов между точками 1 и 2 (₁ - ₂) можно определить как отношение работы сил поля А₁₂ к величине заряда q₀:

.

При бесконечно малом перемещении заряда в произвольном направлении силой поля совершается элементарная работа , где . С другой стороны, эту работу можно выразить через приращение потенциала: . Тогда, сокращая на q₀ приравнивая работы, получаем:

.

Таким образом, установлена связь между проекцией вектора на направление перемещения и потенциалом  электрического поля:

. (4)

Выразим с помощью последнего выражения вектор через потенциал. При этом учтем, что

,

где - орты осей соответственно.

Согласно (4)

.

Следовательно, для вектора можно записать

, (5)

т.е. вектор напряженности электростатического поля равен градиенту его потенциала со знаком минус. Вводя оператор набла

,

эту же связь можно представить в виде

.

Итак, силовая и энергетическая  характеристики электростатического поля связаны друг с другом.

Поверхности равного потенциала  = const называются эквипотенциальными. Из соотношения следует, что при перемещении заряда вдоль эквипотенциальной поверхности работа электростатического поля равна нулю, что возможно только в случае, когда вектор напряженности перпендикулярен к этой поверхности. Поскольку вектор направлен вдоль касательной к силовой линии, это означает, что силовые линии пересекают эквипотенциальные поверхности под прямым углом.