10. Поведение вектора р на границе раздела двух сред.

В качестве гауссовой поверхности возьмем небольшой цилиндр. Высоту цилиндра будем считать пренебрежимо малой, а основание цилиндра дельтаS настолько малой, чтобы вектор P для каждой точки можно было бы считать одинаковым

Если вторая среда вакуум, то Следовательно

П о значению проекции вектора поляризации на нормаль можно судить о знаке поверхностного поляризационного заряда. Если то на поверхности диэлектрика находится положительный заряд, если же то отрицательный.

11. Вектор электрического смещения d. Теорема Гаусса для вектора d.

В ектор электрического смещения вводится для удобства расчета полей в средах.

теорема Остроградского-Гаусса

П оток вектора электрического смещения сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме сторонних зарядов, охватываемых этой поверхностью.

В дифференциальной форме

1 2. Условия на границе раздела двух диэлектриков.

Пусть поле вблизи границы раздела равно соответственно и

Найдем циркуляцию вектора вдоль контура, имеющего форму вытянутого прямоугольника.

П осле подстановки получим отсюда

Тангенциальная составляющая вектора не претерпевает скачок на границе раздела.

Прямоугольник выберем бесконечно малой высоты и незначительной длины, чтобы в каждой точке стороны длиной l ,вектор электростатического поля можно было бы считать постоянным.

В оспользуемся теоремой Гаусса для вектора электрического смещения. Тогда

Если сторонние заряды на границе раздела отсутствуют, то

Н ормальная составляющая вектора не испытывает скачок на границе раздела двух сред, если нет сторонних зарядов на границе.

Р ассмотрим полученные условия (или)

Разделим одно на другое, получим

Из рис. ясно, что

С ледовательно,

13. Поле внутри проводника. Статический случай.

Проводники-это вещества , которые хорошо проводят электрический ток в следствии того, что в этих веществах высока концентрация свободных носителей заряда.

При внесении проводника в электр. поле электроны перемещаются внутри проводника до тех пор , пока напряженность внутри проводника не обратиться в ноль, в результате на поверхности проводника возникают заряды(индуцированные).

Если бы поле внутри проводника было бы отлично от нуля , то на электроны действовала бы сила, кот-приводила бы его в движение и нельзя было бы говорить о статическом равновесии

14. Электроемкость уединенного проводника и конденсатора. Плоский конденсатор.

При сообщении проводнику заряда , на его поверхности появляется потенциал ϕ , пропорциональный заряду. q=C*ϕ.

к оэф. пропорц. назыв. электроемкостью – физическая величина , численно равна заряду , кот. необходимо сообщить проводнику для того , чтобы изменить его потенциал на единицу.

Н апряженность поля между двумя параллельными плоскостями была рассчитана ранее

Подставим

найдем