- •1. Основные понятия статики.
- •3. Активные силы и реакции связей.
- •4. Основные задачи статики.
- •5.Теорема о трех непараллельных силах.
- •6.Система сходящихся сил.
- •7.Приведение системы сходящихся сил к равнодействующей.
- •9.Алгебраический способ нахождения равнодействующей.
- •10.Геометрическое и аналитическое условие равновесия системы сходящихся сил.
- •11.Алгебраический момент силы относительно точки.
- •12. Векторный момент силы относительно точки.
- •13.Момент силы относительно оси.
- •14. Связь между моментом силы относительно оси и векторным моментом силы относительно точки на оси.
- •15. Сложение двух параллельных сил, направленных в одну сторону.
- •16.Сложение двух параллельных, неравных по модулю сил , и направленных в противоположные стороны.
- •17. Пара сил.
- •18. Теорема об эквивалентности пар сил.
- •19. Свойства пар сил.
- •21. Условия равновесия пар.
- •23. Приведение произвольной системы сил к силе и паре сил ( основная теорема статики). Теорема Пуансо.
- •26. Инварианты статики.
- •27. Частные случаи приведения системы сил.
- •28. Приведение системы сил к динаме ( динамическому винту).
- •29. Уравнение центральной винтовой оси системы.
- •30. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей.
- •31. Условия равновесия произвольной пространственной системы сил.
- •33 Равновесие произвольной плоской системы сил.
- •35. Статически определимые и статически неопределимые системы .
- •36. Равновесие системы сил.
- •37. Трение покоя.
- •38. Трение скольжения.
- •39 Законы трения.
- •40 Угол и конус трения.
- •41Основные законы трения качения
- •42 Трение верчения.
- •43 Плоские фермы.
- •44 Расчет плоских ферм ( способ вырезания узлов).
- •45 Расчет плоских ферм ( способ Риттера).
- •46 Центр параллельных сил. Частные случаи приведения сил для системы параллельных сил.
- •49 Введение в кинематику. Основные задачи кинематики.
- •50 Способы задания движения точки. Векторный способ задания движения. Скорость и ускорение.
- •51 Координатный способ задания движения точки. Скорость и ускорение.
- •52 Переход от векторного способа к координатному.
- •53 Естественный способ задания движения точки. Скорость и ускорение.
- •54 Классификация движения по ускорениям.
- •55 Уравнения движения точки по траектории любой формы.
- •57 Простейшие движения твердого тела. Поступательное движение.
- •59 Вращательное движение твердого тела. Линейная скорость. Векторная формула Эйлера.
11.Алгебраический момент силы относительно точки.
Сила, не проходящая через точку крепления тела, вызывает вращение тела относительно точки, поэтому действие такой силы на тело оценивается моментом.
Момент силы относительно точки численно равен произведению модуля силы на расстояние от точки до линий действия силы. Перпендикуляр, опущенный из точки на линию действия силы , называется плечом силы. Обозначение момента Mo(F) или mo(F), mo(F) = Fa.. Единица измерения [mo(F)] = Н-м.
Момент считается положительным, если сила разворачивает тело по часовой стрелке.
Алгебраическим
моментом силы относительно точки
называют произведение модуля силы на
плечо силы относительно этой точки
взятое со знаком плюс или минус. Плечом
h силы относительно точки называют
кратчайшее расстояние между этой точкой
и линией действия силы, т.е. длину отрезка
перпендикуляра, опущенного из точки О
на линию действия силы . Обозначим Мо(
) или Мо алгебраический момент силы
относительно точки О. Тогда: Мо( ) = ±Fh.
Если сила стремится вращать тело вокруг
моментной точки (точки, относительно
которой вычисляют АМС) против часовой
стрелки, то берём знак плюс, если по
часовой стрелке – знак минус.
АМС
представляет собой произведение силы
на длину. АМС относительно точки равен
нулю, если линия действия силы проходит
через моментную точку. Сумма алгебраических
моментов относительно точки двух равных
по величине, но противоположных по
направлению сил, действующих вдоль
одной прямой, равна нулю. Численно
алгебраический момент относительно
точки равен удвоенной площади треугольника,
построенного на силе и моментной
точке:
Мо( ) = ±2 пл. ▲±
ОАВ.
12. Векторный момент силы относительно точки.
При рассмотрении пространственной системы сил, приложенных к твёрдому телу, применяется понятие векторного момента силы относительно точки. Векторным моментом силы относительно точки называют вектор, приложенный в этой точке и равный по модулю произведению силы на плечо силы относительно этой точки. Векторный момент силы направлен перпендикулярно плоскости, в которой лежат сила и моментная точка, таким образом, что с его конца можно видеть стремление силы вращать тело против движения часовой стрелки. Плечом h силы относительно точки О называют кратчайшее расстояние от этой точки до линии действия силы.
13.Момент силы относительно оси.
Моментом силы относительно оси называют алгебраический момент проекции этой силы на плоскость, перпендикулярную оси, относительно точки пересечения плоскостью. Момент силы относительно оси считается положительным, если проекция силы на плоскость, перпендикулярно оси (проекция силы на плоскость является вектором), стремится вращать тело вокруг положительного направления оси против часовой стрелки, и отрицательным, если она стремиться вращать тело по часовой стрелке. Из определения момента силы относительно оси следует, что алгебраический момент силы относительно точки можно считать моментом силы относительно оси, проходящей через эту точку, перпендикулярно плоскости, в которой лежат сила и моментная точка. Момент силы относительно оси можно выразить через площадь треугольника, построенного на проекции силы п и точке пересечения О оси с плоскостью. Из этой формулы следует:
1. Момент силы относительно оси равен нулю, если сила параллельна оси. В этом случае равна нулю проекция силы на плоскость, перпендикулярную оси. 2. Момент силы относительно оси равен нулю, если линия действия силы пересекает эту ось. В этом случае линия действия силы на плоскость, перпендикулярную оси, проходит через точку пересечения оси с плоскостью и, следовательно, равно нулю плечо силы п относительно точки О. В обоих этих случаях ось и сила лежат в одной плоскости. Момент силы относительно оси равен нулю, если сила и ось лежат в одной плоскости.
