20)Газ как система многих частиц. Идеальный газ. Параметры состояния. Стационарное состояние. Равновесное состояние. Уравнение состояния. Отклонение от идеального газа.

Идеальный газ-это система состоящая из материальных точек к-ые взаимодействуют друг с другом только посредством упругих столкновений. Тем-ра-хар-ка кинетической энергии.

Стационарное состояние в неравновесной термодинамике- не изменяется с течением времени(состояние тела человека)Поддерживается засчет потоков энергии в-ва, проходящих через систему.(необратимый процесс, протекающий в системе (диффузия, теплопроводность),увеличивают энтропию, энтропия системы не изменяется).В ста. Сос. Системы скорость возникновения энтропии вследствие необратимых процессов имеет минимальное значение при данных внешних условиях, препятствующих достижения системой равновесного состояния- принцип минимума производства энтропии(Пригожин)

Равновесное состояние в равновесной термодинамике. Энтропия максимальна. Объем, плотность и тем-ра одинаково. Первый закон термодинамики содержит энергетический баланс процесса, то 2ой показывает его возможное направление(в изолированной системе самопроизвольно протекают тока те процессы к-ые сопровождаются увеличением энтропии)

Ур-ние состояния рv=нюRT -только для равновесного состояния

21) Работа газа при расширении. Работа при различных процессах.

Работа газа тока для малого изменения объема.

Цикл или круговой процесс наз-ют процесс, при к-ом система возвращается в исх. Состояние.

Прямой цикл соответствует тепловой машине, т е устройству, к-рое получает кол-во теплоты от некоторого тела теплоотдатчика(нагревателя),совершает работу и отдает часть этой теплоты другому телу-теплоприемнику(холодильнику).В этом цикле рабочее в-во (газ) в целом совершает положительную работу.

КОЭФФИЦИЕНТ ПОЛЕЗНОГО ДЕЙСТВИЯ ТЕПЛОВОЙ МАШИНЫ ИЛИ ПРЯМОГО ЦИКЛА называют отношение совершенной работы к количеству теплоты, полученному рабочим в-вом от нагревателя: η=А/Q1 – для тепловой энергии

Т к работа тепловой машины совершается за сет количества теплоты, а внутренняя энергия раб. В-ва за цикл не изменяется(дельта ве равно 0),то из первого закона термодинамики следует, что работа в круговых процессах = алгебраической сумме теплоты :А=Q1+Q2 сле-но ,η=( Q1+Q2 )/Q1 –для любой. Кол-во теплоты Q1,полученное рабочим в-вом, положительно, Кол-во теплоты Q2,отданное раб.в-вом, отрицательно.

Изотерма:1)рабочее тело приходит в контакт с нагревателем имея такую же температуру и получает от него такое же количества тепла экзотермически расширяясь.

Адиобата:2)рабочее тело изолируется от нагрева и расширяется адиобатно совершая при этом работу засчет своей внутренней энергии при этом оно охлаждается до тем-ры холодильника

Изотерма:3) рабочее тело контактирует с холл-ка отдает ему тепло и при этом экзотермически снижается.

Адиобата:4) рабочее тело изолируется от холл-ка и адиобатно снижается при этом его тем-ра возрастает до тем-ры нагревания обратимый цикл Карно:рv=константа

ПРОЦЕСС СОСТОЯЩИЙ ИЗ 2Х ИЗОТЕРМ О 2х адиобат наз-ся циклом Карно.идеальная тепловая машина рабочее в-во идиальный газ о к-рый работает соверша

dA=рdv,А=р(V2-V1), dA=Fdх=рSdх=рdv