47.Вращение плоскости поляризации. Оптически активные вещества. Поляриметрия.

Вращение плоскости поляризации заключается в повороте плоскости поляризации плоскополяризованного света при прохождении через вещество. Вещества, обладающие таким свойством называют оптически активными. При взаимно перпендикулярных плоскостях свет до наблюдателя не дойдет , так как анализатор не пропустит плоскополяризованный свет в соответствии с законом Малюса.

Если же поместить между поляризатором и анализатором поместить кварцевую пластинку. Так чтобы свет проходил вдоль её оптической оси , то в общем случае свет дойдет до наблюдателя, но если же анализатор повернуть на опр угол , то можно вновь добиться затемнения. Это свидетельствует о том. Что кварцевая пластинка вызвала поворот плоскости поляризации на угол, соответствующий повороту анализатора для получения затемнения, используя в опыте свет различных волн, можно обнаружить дисперсию плоскости поляризации , те зависимость угла поворота от длины волны. Для определения длины волны используют угол α= α₀l. α₀ - коэффициент пропорциональности или постоянная вращения.

Оптически активными так же являются многие не кристаллические тела : чистые жидкости(скипидар), растворы оптически активных веществ в неактивных растворителях(сахара), некоторые газы и пары(камфора). α= [α₀]CL. [α₀] – удельное вращение. Это соотношение лежит в основе метода измерения концентрации растворенных веществ, в частности сахара. Поляриметрия или сахариметрия.

48.Геометрическая оптика как предельный случай волновой оптики. Формула тонкой линзы. Идеальная центрированная оптическая система.

Геометрическая оптика используется там, где волновые свойства света могут не учитываться. Это есть предельный случай волновой оптики при стремлении длины волны к нулю. Это можно рассмотреть на примере дифракционной решетки. так как длина волны стремиться к нулю и альфа стремиться к нулю, получаем обычное для линзы фокусирование параллельного пучка света в точке.

Формула тонкой линзы: 1/a(1) +1/f(2) = (n-1)(1/R(1) =1/R(2), где а (1) - это расстояние от предмета до линзы, а а(2) - расстояние от изображения до линзы, R(1),R(2)- радиусы кривизны передней и задней поверхности сферических поверхностей линзы, n – показатель преломления вещества. Ее так же можно представить в виде 1/f=1/a(1)+1/a(2). Соотношение получено для тонкой линзы при след предположениях: изображение формируется узкими приосевыми пучками, составляющие небольшие углы с главной осью системы; показатель преломления для всех волн одинаков. При данных условиях создается точечное изображение. Но это не всегда выполняется, значит происходит абберации или погрешности реальных оптических систем, приводящим к снижению качества оптических изображений.

Часто используемые на практике системы сферических поверхностей (линз), центры которых лежат на одной прямой – главной оптической оси, называются центрированными:

А) каждой точке или линии пространства предметов соответствует только одна точка или линия пространства изображений(сопряженные точки)

В)оптическая система характеризуется шестью кардинальными точками и шестью кардинальными плоскостями.

Глаз человека является своеобразным оптическим прибором, занимающим в оптике особое место.см стр 383.